გადაადგილების ვექტორის პროგნოზები. გადაადგილება განსაზღვრეთ სხეულის მოძრაობის რაოდენობა

როდესაც ვსაუბრობთ გადაადგილებაზე, მნიშვნელოვანია გვახსოვდეს ეს მოძრავიდამოკიდებულია მითითების სისტემაზე, რომელშიც განიხილება მოძრაობა. ყურადღება მიაქციეთ სურათს.

ბრინჯი. 4. სხეულის გადაადგილების მოდულის განსაზღვრა

სხეული მოძრაობს XOY თვითმფრინავში. წერტილი A არის სხეულის საწყისი პოზიცია. მისი კოორდინატებია A(x 1; y 1). სხეული მოძრაობს B წერტილამდე (x 2; y 2). ვექტორი - ეს იქნება სხეულის მოძრაობა:

გაკვეთილი 3. მოძრავი სხეულის კოორდინატების განსაზღვრა

ერიუტკინი ევგენი სერგეევიჩი

გაკვეთილის თემაა „მოძრავი სხეულის კოორდინატების განსაზღვრა“. ჩვენ უკვე განვიხილეთ მოძრაობის მახასიათებლები: გავლილი მანძილი, სიჩქარე და გადაადგილება. მოძრაობის მთავარი მახასიათებელია სხეულების მდებარეობა. მის დასახასიათებლად აუცილებელია გამოვიყენოთ „გადაადგილების“ ცნება, სწორედ ეს იძლევა სხეულის მდებარეობის განსაზღვრას დროის ნებისმიერ მომენტში, სწორედ ეს არის მექანიკის მთავარი ამოცანა.

ბრინჯი. 1. ბილიკი, როგორც მრავალი წრფივი მოძრაობის ჯამი

ტრაექტორია, როგორც გადაადგილების ჯამი

ნახ. სურათი 1 გვიჩვენებს სხეულის ტრაექტორიას A წერტილიდან B წერტილამდე მრუდი ხაზის სახით, რომელიც შეგვიძლია წარმოვიდგინოთ, როგორც მცირე გადაადგილების სიმრავლე. მოძრავიარის ვექტორი, შესაბამისად, ჩვენ შეგვიძლია წარმოვადგინოთ მთელი გავლილი გზა მრუდის გასწვრივ ძალიან მცირე გადაადგილების ჯამების სახით. თითოეული მცირე მოძრაობა არის სწორი ხაზი, ისინი ერთად ქმნიან მთელ ტრაექტორიას. გთხოვთ გაითვალისწინოთ: - ეს არის მოძრაობა, რომელიც განსაზღვრავს სხეულის პოზიციას. ნებისმიერი მოძრაობა უნდა განვიხილოთ გარკვეულ ჩარჩოში.

სხეულის კოორდინატები

ნახატი უნდა იყოს შერწყმული სხეულების მოძრაობის საცნობარო სისტემასთან. უმარტივესი მეთოდი, რომელსაც ჩვენ განვიხილავთ, არის მოძრაობა სწორი ხაზით, ერთი ღერძის გასწვრივ. მოძრაობების დასახასიათებლად გამოვიყენებთ საცნობარო სისტემასთან დაკავშირებულ მეთოდს - ერთი ხაზით; მოძრაობა ხაზოვანია.

ბრინჯი. 2. ერთგანზომილებიანი მოძრაობა

ნახ. 2-ზე ნაჩვენებია OX ღერძი და ერთგანზომილებიანი მოძრაობის შემთხვევა, ე.ი. სხეული მოძრაობს სწორი ხაზის გასწვრივ, ერთი ღერძის გასწვრივ. ამ შემთხვევაში სხეული გადავიდა A წერტილიდან B წერტილამდე, მოძრაობა იყო ვექტორი AB. A წერტილის კოორდინატის დასადგენად შემდეგი უნდა გავაკეთოთ: ღერძზე პერპენდიკულარის დაწევა, ამ ღერძზე A წერტილის კოორდინატი იქნება X 1, ხოლო B წერტილიდან პერპენდიკულარის დაწევით მივიღებთ ბოლო კოორდინატს. წერტილი - X 2. ამის შემდეგ ჩვენ შეგვიძლია ვისაუბროთ ვექტორის პროექციაზე OX ღერძზე. ამოცანების ამოხსნისას დაგვჭირდება ვექტორის, სკალარული სიდიდის პროექცია.

ვექტორის პროექცია ღერძზე

პირველ შემთხვევაში, ვექტორი მიმართულია OX ღერძის გასწვრივ და ემთხვევა მიმართულებით, ამიტომ პროექციას ექნება პლუს ნიშანი.

ბრინჯი. 3. მოძრაობის პროექცია

მინუს ნიშნით

უარყოფითი პროექციის მაგალითი

ნახ. სურათი 3 გვიჩვენებს სხვა შესაძლო სიტუაციას. ვექტორი AB ამ შემთხვევაში მიმართულია შერჩეული ღერძის წინააღმდეგ. ამ შემთხვევაში, ვექტორის პროექციას ღერძზე ექნება უარყოფითი მნიშვნელობა. პროექციის გამოთვლისას უნდა განთავსდეს ვექტორული სიმბოლო S, ხოლო ბოლოში X ინდექსი: S x.

გზა და გადაადგილება წრფივ მოძრაობაში

სწორი ხაზი არის მოძრაობის მარტივი ტიპი. ამ შემთხვევაში შეგვიძლია ვთქვათ, რომ ვექტორული პროექციის მოდული არის გავლილი მანძილი. უნდა აღინიშნოს, რომ ამ შემთხვევაში ვექტორული მოდულის სიგრძე უდრის განვლილ მანძილს.

ბრინჯი. 4. გავლილი გზა იგივეა

გადაადგილების პროექციით

სხვადასხვა ფარდობითი ღერძის ორიენტაციისა და გადაადგილების მაგალითები

იმისათვის, რომ საბოლოოდ გავიგოთ ვექტორული პროექციის საკითხი ღერძზე და კოორდინატებზე, განვიხილოთ რამდენიმე მაგალითი:

ბრინჯი. 5. მაგალითი 1

მაგალითი 1. მოძრაობის მოდულიუდრის გადაადგილების პროექციას და განისაზღვრება როგორც X 2 – X 1, ე.ი. გამოვაკლოთ საწყისი კოორდინატი საბოლოო კოორდინატს.

ბრინჯი. 6. მაგალითი 2

მაგალითი 2. მეორე ფიგურა B ასოს ქვეშ ძალიან საინტერესოა თუ სხეული არჩეულ ღერძზე პერპენდიკულურად მოძრაობს, მაშინ ამ ღერძზე სხეულის კოორდინატი არ იცვლება და ამ შემთხვევაში გადაადგილების მოდული ტოლია. 0-მდე.

ნახ 7. მაგალითი 3

მაგალითი 3. თუ სხეული მოძრაობს OX ღერძის მიმართ კუთხით, მაშინ ვექტორის პროექციის განსაზღვრისას OX ღერძზე, ცხადია, რომ პროექცია მისი მნიშვნელობით ნაკლები იქნება, ვიდრე თავად ვექტორის S მოდული გამოკლებით X 2 - X 1, ჩვენ განვსაზღვრავთ პროექციის სკალარული მნიშვნელობას.

გზის და მოძრაობის განსაზღვრის პრობლემის გადაჭრა

განვიხილოთ პრობლემა. განსაზღვრეთ საავტომობილო ნავის მდებარეობა. ნავი ნავსადგურიდან გავიდა და სანაპიროს გასწვრივ პირდაპირ და თანაბრად გაიარა ჯერ 5 კმ, შემდეგ კი საპირისპირო მიმართულებით კიდევ 3 კმ. აუცილებელია განვლილი მანძილის და გადაადგილების ვექტორის სიდიდის დადგენა.

თემა: სხეულთა ურთიერთქმედების და მოძრაობის კანონები

გაკვეთილი 4. გადაადგილება წრფივი ერთგვაროვანი მოძრაობის დროს

ერიუტკინი ევგენი სერგეევიჩი

ერთიანი ხაზოვანი მოძრაობა

პირველ რიგში, გავიხსენოთ განმარტება ერთგვაროვანი მოძრაობა. განმარტება: ერთგვაროვანი მოძრაობა არის მოძრაობა, რომლის დროსაც სხეული გადის თანაბარ მანძილებს დროის ნებისმიერ თანაბარ ინტერვალში.

უნდა აღინიშნოს, რომ არა მხოლოდ სწორხაზოვანი, არამედ მრუდი მოძრაობა შეიძლება იყოს ერთგვაროვანი. ახლა განვიხილავთ ერთ განსაკუთრებულ შემთხვევას - მოძრაობას სწორი ხაზის გასწვრივ. ასე რომ, ერთგვაროვანი მართკუთხა მოძრაობა (URM) არის მოძრაობა, რომელშიც სხეული მოძრაობს სწორი ხაზის გასწვრივ და აკეთებს თანაბარ მოძრაობებს დროის ნებისმიერ თანაბარ ინტერვალში.

სიჩქარე

ასეთი მოძრაობის მნიშვნელოვანი მახასიათებელია სიჩქარე. მე-7 კლასიდან იცით, რომ სიჩქარე არის ფიზიკური სიდიდე, რომელიც ახასიათებს მოძრაობის სიჩქარეს. ერთიანი მართკუთხა მოძრაობით სიჩქარე მუდმივი მნიშვნელობაა. სიჩქარე არის ვექტორული სიდიდე, რომელიც აღინიშნება, სიჩქარის ერთეულია m/s.

ბრინჯი. 1. სიჩქარის პროექციის ნიშანი

მისი მიმართულებიდან გამომდინარე

ყურადღება მიაქციეთ ლეღვს. 1. თუ სიჩქარის ვექტორი მიმართულია ღერძის მიმართულებით, მაშინ სიჩქარის პროექცია იქნება . თუ სიჩქარე მიმართულია შერჩეული ღერძის წინააღმდეგ, მაშინ ამ ვექტორის პროექცია უარყოფითი იქნება.

სიჩქარის, ბილიკისა და მოძრაობის განსაზღვრა

მოდით გადავიდეთ ფორმულაზე სიჩქარის გაანგარიშება. სიჩქარე განისაზღვრება, როგორც მოძრაობის თანაფარდობა იმ დროს, რომლის დროსაც ეს მოძრაობა მოხდა: .

თქვენს ყურადღებას ვაქცევთ იმ ფაქტს, რომ მართკუთხა მოძრაობის დროს გადაადგილების ვექტორის სიგრძე უდრის ამ სხეულის მიერ გავლილ გზას. აქედან გამომდინარე, შეგვიძლია ვთქვათ, რომ გადაადგილების მოდული უდრის განვლილ მანძილს. ამ ფორმულას ყველაზე ხშირად მე-7 კლასში და მათემატიკაში შეგხვედრიათ. უბრალოდ იწერება: S = V * t. მაგრამ მნიშვნელოვანია გვესმოდეს, რომ ეს მხოლოდ განსაკუთრებული შემთხვევაა.

მოძრაობის განტოლება

თუ გავიხსენებთ, რომ ვექტორის პროექცია განისაზღვრება, როგორც განსხვავება საბოლოო კოორდინატსა და საწყის კოორდინატს შორის, ე.ი. S x = x 2 – x 1, მაშინ შეგვიძლია მივიღოთ მოძრაობის კანონი მართკუთხა ერთიანი მოძრაობისთვის.

სიჩქარის გრაფიკი

გთხოვთ გაითვალისწინოთ, რომ სიჩქარის პროექცია შეიძლება იყოს უარყოფითი ან დადებითი, ამიტომ აქ მოთავსებულია პლიუსი ან მინუსი, რაც დამოკიდებულია სიჩქარის მიმართულებაზე არჩეულ ღერძთან მიმართებაში.

ბრინჯი. 2. სიჩქარის პროექციის გრაფიკი RPD-სთვის დროის წინააღმდეგ

ზემოთ წარმოდგენილი სიჩქარის პროექციის გრაფიკი ერთგვაროვანი მოძრაობის პირდაპირი მახასიათებელია. ჰორიზონტალური ღერძი წარმოადგენს დროს, ხოლო ვერტიკალური ღერძი წარმოადგენს სიჩქარეს. თუ სიჩქარის პროექციის გრაფიკი მდებარეობს x-ღერძის ზემოთ, მაშინ ეს ნიშნავს, რომ სხეული გადაადგილდება Ox ღერძის გასწვრივ დადებითი მიმართულებით. წინააღმდეგ შემთხვევაში, მოძრაობის მიმართულება არ ემთხვევა ღერძის მიმართულებას.

ბილიკის გეომეტრიული ინტერპრეტაცია

ბრინჯი. 3. სიჩქარის გრაფიკის გეომეტრიული მნიშვნელობა დროის მიმართ

თემა: სხეულთა ურთიერთქმედების და მოძრაობის კანონები

გაკვეთილი 5. მართკუთხა ერთნაირად აჩქარებული მოძრაობა. აჩქარება

ერიუტკინი ევგენი სერგეევიჩი

გაკვეთილის თემაა „არაერთგვაროვანი მართკუთხა მოძრაობა, მართკუთხა ერთნაირად აჩქარებული მოძრაობა“. ასეთი მოძრაობის აღსაწერად, ჩვენ შემოგთავაზებთ მნიშვნელოვან რაოდენობას - აჩქარება. შეგახსენებთ, რომ წინა გაკვეთილებზე განვიხილეთ სწორხაზოვანი ერთგვაროვანი მოძრაობის საკითხი, ე.ი. ასეთი მოძრაობა, როდესაც სიჩქარე მუდმივი რჩება.

არათანაბარი მოძრაობა

და თუ სიჩქარე იცვლება, მერე რა? ამ შემთხვევაში ამბობენ, რომ მოძრაობა არათანაბარია.

მყისიერი სიჩქარე

არათანაბარი მოძრაობის დასახასიათებლად შემოტანილია ახალი ფიზიკური რაოდენობა - მყისიერი სიჩქარე.

განმარტება: მყისიერი სიჩქარე არის სხეულის სიჩქარე მოცემულ მომენტში ან ტრაექტორიის მოცემულ წერტილში.

მოწყობილობა, რომელიც აჩვენებს მყისიერ სიჩქარეს, გვხვდება ნებისმიერ მოძრავ მანქანაზე: მანქანაში, მატარებელში და ა.შ. ეს არის მოწყობილობა, რომელსაც ეწოდება სპიდომეტრი (ინგლისურიდან - სიჩქარე ("სიჩქარე")). გთხოვთ გაითვალისწინოთ, რომ მყისიერი სიჩქარე განისაზღვრება, როგორც მოძრაობის თანაფარდობა იმ დროს, რომლის დროსაც ეს მოძრაობა მოხდა. მაგრამ ეს განმარტება არაფრით განსხვავდება RPD-ით სიჩქარის განმარტებისგან, რომელიც ადრე მივეცით. უფრო ზუსტი განმარტებისთვის, უნდა აღინიშნოს, რომ დროის ინტერვალი და შესაბამისი გადაადგილება მიიღება ძალიან მცირედ, ნულისკენ მიდრეკილი. მაშინ სიჩქარეს ბევრის შეცვლის დრო არ აქვს და შეგვიძლია გამოვიყენოთ ფორმულა, რომელიც ადრე შემოვიღეთ: .

ყურადღება მიაქციეთ ლეღვს. 1. x 0 და x 1 არის გადაადგილების ვექტორის კოორდინატები. თუ ეს ვექტორი ძალიან მცირეა, მაშინ სიჩქარის ცვლილება საკმაოდ სწრაფად მოხდება. ამ შემთხვევაში, ჩვენ ვახასიათებთ ამ ცვლილებას, როგორც მყისიერი სიჩქარის ცვლილებას.

ბრინჯი. 1. მყისიერი სიჩქარის განსაზღვრის საკითხზე

აჩქარება

ამრიგად, არათანაბარი მოძრაობააზრი აქვს სიჩქარის ცვლილებას წერტილიდან წერტილამდე დავახასიათოთ, თუ რამდენად სწრაფად ხდება ეს. სიჩქარის ეს ცვლილება ხასიათდება სიდიდით, რომელსაც აჩქარება ეწოდება. აჩქარება აღინიშნება , ეს არის ვექტორული სიდიდე.

განმარტება: აჩქარება განისაზღვრება, როგორც სიჩქარის ცვლილების თანაფარდობა იმ დროს, რომლის დროსაც მოხდა ცვლილება.

აჩქარება იზომება მ/წმ 2-ში.

არსებითად, სიჩქარის ცვლილების სიჩქარე არის აჩქარება. აჩქარების პროექციის მნიშვნელობა, რადგან ის არის ვექტორი, შეიძლება იყოს უარყოფითი ან დადებითი.

მნიშვნელოვანია აღინიშნოს, რომ სადაც არ უნდა იყოს მიმართული სიჩქარის ცვლილება, სწორედ იქ იქნება მიმართული აჩქარება. ამას განსაკუთრებული მნიშვნელობა აქვს მრუდი მოძრაობის დროს, როდესაც მნიშვნელობა იცვლება.

თემა: სხეულთა ურთიერთქმედების და მოძრაობის კანონები

გაკვეთილი 6. მართკუთხა თანაბრად აჩქარებული მოძრაობის სიჩქარე. სიჩქარის გრაფიკი

ერიუტკინი ევგენი სერგეევიჩი

აჩქარება

გავიხსენოთ რა არის აჩქარება. აჩქარებაარის ფიზიკური სიდიდე, რომელიც ახასიათებს სიჩქარის ცვლილებას გარკვეული პერიოდის განმავლობაში. ,

ანუ აჩქარება არის სიდიდე, რომელიც განისაზღვრება სიჩქარის ცვლილებით იმ დროის განმავლობაში, რომლის დროსაც მოხდა ეს ცვლილება.

სიჩქარის განტოლება

განტოლების გამოყენებით, რომელიც განსაზღვრავს აჩქარებას, მოსახერხებელია დაწეროთ ფორმულა ნებისმიერი ინტერვალისა და დროის ნებისმიერი მომენტისთვის მყისიერი სიჩქარის გამოსათვლელად:

ეს განტოლება შესაძლებელს ხდის სხეულის მოძრაობის ნებისმიერ მომენტში სიჩქარის განსაზღვრას. დროთა განმავლობაში სიჩქარის ცვლილების კანონთან მუშაობისას აუცილებელია გავითვალისწინოთ სიჩქარის მიმართულება შერჩეულ საცნობარო წერტილთან მიმართებაში.

სიჩქარის გრაფიკი

სიჩქარის გრაფიკი(სიჩქარის პროექცია) არის სიჩქარის ცვლილების კანონი (სიჩქარის პროექცია) დროთა განმავლობაში ერთნაირად აჩქარებული სწორხაზოვანი მოძრაობისთვის, წარმოდგენილი გრაფიკულად.

ბრინჯი. 1. სიჩქარის პროექციის გრაფიკები დროის წინააღმდეგ თანაბრად აჩქარებული მართკუთხა მოძრაობისთვის

მოდით გავაანალიზოთ სხვადასხვა გრაფიკები.

Პირველი. სიჩქარის პროექციის განტოლება: . სიჩქარე და დრო იზრდება, გაითვალისწინეთ, რომ გრაფიკზე იქნება სწორი ხაზი იმ ადგილას, სადაც ერთი ღერძი არის დრო, ხოლო მეორე არის სიჩქარე. ეს ხაზი იწყება წერტილიდან, რომელიც ახასიათებს საწყის სიჩქარეს.

მეორე არის აჩქარების პროექციის უარყოფითი მნიშვნელობის დამოკიდებულება, როდესაც მოძრაობა ნელია, ანუ სიჩქარე აბსოლუტურ მნიშვნელობაში ჯერ მცირდება. ამ შემთხვევაში განტოლება ასე გამოიყურება: .

გრაფიკი იწყება წერტილიდან და გრძელდება წერტილამდე, დროის ღერძის გადაკვეთამდე. ამ დროს სხეულის სიჩქარე ნულოვანი ხდება. ეს ნიშნავს, რომ სხეული გაჩერდა.

თუ კარგად დააკვირდებით სიჩქარის განტოლებას, გაგახსენდებათ, რომ მათემატიკაშიც არსებობდა მსგავსი ფუნქცია. ეს არის სწორი ხაზის განტოლება, რასაც ჩვენ მიერ შესწავლილი გრაფიკები ადასტურებს.

რამდენიმე განსაკუთრებული შემთხვევა

სიჩქარის გრაფიკის საბოლოოდ გასაგებად, მოდით განვიხილოთ სპეციალური შემთხვევა. პირველ გრაფიკზე სიჩქარის დროზე დამოკიდებულება განპირობებულია იმით, რომ საწყისი სიჩქარე, , ნულის ტოლია, აჩქარების პროექცია არის ნულზე მეტი.

ამ განტოლების დაწერა. კარგად, თავად გრაფიკის ტიპი საკმაოდ მარტივია (გრაფიკი 1):

ბრინჯი. 2. ერთნაირად აჩქარებული მოძრაობის სხვადასხვა შემთხვევები

კიდევ ორი შემთხვევა ერთნაირად აჩქარებული მოძრაობაწარმოდგენილია მომდევნო ორ გრაფიკში. მეორე შემთხვევა არის სიტუაცია, როდესაც სხეული ჯერ მოძრაობდა უარყოფითი აჩქარების პროექციით, შემდეგ კი დაიწყო აჩქარება OX ღერძის დადებითი მიმართულებით.

მესამე შემთხვევა არის სიტუაცია, როდესაც აჩქარების პროექცია არის ნულზე ნაკლები და სხეული განუწყვეტლივ მოძრაობს OX ღერძის დადებითი მიმართულების საპირისპირო მიმართულებით. ამ შემთხვევაში, სიჩქარის მოდული მუდმივად იზრდება, სხეული აჩქარებს.

ეს ვიდეო გაკვეთილი მომხმარებლებს დაეხმარება გააცნობიერონ თემაზე „მოძრაობა წრფივი ერთგვაროვნად აჩქარებულ მოძრაობაში“. ამ გაკვეთილის განმავლობაში მოსწავლეებს შეეძლებათ გააფართოვონ ცოდნა მართკუთხა ერთნაირად აჩქარებული მოძრაობის შესახებ. მასწავლებელი გეტყვით, თუ როგორ სწორად განსაზღვროთ გადაადგილება, კოორდინატები და სიჩქარე ასეთი მოძრაობის დროს.

თემა: სხეულთა ურთიერთქმედების და მოძრაობის კანონები

გაკვეთილი 7. გადაადგილება მართკუთხა ერთნაირად აჩქარებული მოძრაობის დროს

ერიუტკინი ევგენი სერგეევიჩი

წინა გაკვეთილებზე განვიხილეთ როგორ განვსაზღვროთ გავლილი მანძილი ერთგვაროვანი წრფივი მოძრაობის დროს. დროა გავარკვიოთ, როგორ განვსაზღვროთ სხეულის კოორდინატები, გავლილი მანძილი და გადაადგილება . ეს შეიძლება გაკეთდეს, თუ განვიხილავთ სწორხაზოვან ერთგვაროვან აჩქარებულ მოძრაობას, როგორც სხეულის ძალიან მცირე ერთიანი გადაადგილების დიდი რაოდენობის ერთობლიობას.

გალილეოს ექსპერიმენტი

პირველი, ვინც აჩქარებული მოძრაობის დროს დროის გარკვეულ მომენტში სხეულის მდებარეობის პრობლემა გადაჭრა, იყო იტალიელი მეცნიერი გალილეო გალილეი. მან ექსპერიმენტები დახრილი თვითმფრინავით ჩაატარა. მან გაუშვა ბურთი, მუშკეტის ტყვია, ჭურვის გასწვრივ და შემდეგ დაადგინა ამ სხეულის აჩქარება. როგორ გააკეთა მან ეს? მან იცოდა დახრილი სიბრტყის სიგრძე და დროს განსაზღვრავდა გულის ცემის ან პულსის მიხედვით.

მოძრაობის განსაზღვრა სიჩქარის გრაფიკის გამოყენებით

განვიხილოთ სიჩქარის დამოკიდებულების გრაფიკი თანაბრად აჩქარებული წრფივი მოძრაობაიმ დროიდან. თქვენ იცით, რომ ეს ურთიერთობა არის სწორი ხაზი: v = v 0 + at

ნახ.1. მოძრაობის განმარტება

ერთნაირად აჩქარებული წრფივი მოძრაობით

სიჩქარის გრაფიკს ვყოფთ პატარა მართკუთხა მონაკვეთებად. თითოეული სექცია შეესაბამება გარკვეულ მუდმივ სიჩქარეს. აუცილებელია განვსაზღვროთ გავლილი მანძილი დროის პირველ პერიოდში. დავწეროთ ფორმულა: .

ახლა მოდით გამოვთვალოთ ყველა იმ ფიგურის საერთო ფართობი, რაც გვაქვს. ხოლო ფართობების ჯამი ერთგვაროვანი მოძრაობის დროს არის მთლიანი გავლილი მანძილი.

გთხოვთ გაითვალისწინოთ, რომ სიჩქარე შეიცვლება წერტილიდან წერტილამდე, რითაც მივიღებთ სხეულის მიერ გავლილ გზას ზუსტად სწორხაზოვანი თანაბრად აჩქარებული მოძრაობის დროს.

გაითვალისწინეთ, რომ სხეულის მართკუთხა თანაბრად აჩქარებული მოძრაობის დროს, როდესაც სიჩქარე და აჩქარება მიმართულია ერთი და იგივე მიმართულებით, გადაადგილების მოდული უდრის განვლილ მანძილს, შესაბამისად, როდესაც განვსაზღვრავთ გადაადგილების მოდულს, ვადგენთ. გავლილი მანძილი. ამ შემთხვევაში, შეგვიძლია ვთქვათ, რომ გადაადგილების მოდული იქნება ფიგურის ფართობის ტოლი, რომელიც შემოიფარგლება სიჩქარისა და დროის გრაფიკით.

გამოვიყენოთ მათემატიკური ფორმულები მითითებული ფიგურის ფართობის გამოსათვლელად.

ფიგურის ფართობი (რიცხობრივად ტოლია გავლილი მანძილის) უდრის სიმაღლეზე გამრავლებული ფუძეების ჯამის ნახევარს. გაითვალისწინეთ, რომ ფიგურაში ერთ-ერთი საფუძველი არის საწყისი სიჩქარე. და ტრაპეციის მეორე საფუძველი იქნება საბოლოო სიჩქარე, რომელიც აღინიშნება ასოზე, გამრავლებული. ეს ნიშნავს, რომ ტრაპეციის სიმაღლე არის დროის პერიოდი, რომლის დროსაც მოხდა მოძრაობა.

წინა გაკვეთილზე განხილული საბოლოო სიჩქარე შეგვიძლია დავწეროთ, როგორც საწყისი სიჩქარის ჯამი და სხეულის მუდმივი აჩქარების შედეგად მიღებული წვლილი. შედეგად მიღებული გამოხატულებაა:

თუ ფრჩხილებს გახსნით, ის ორმაგი ხდება. შეგვიძლია დავწეროთ შემდეგი გამოთქმა:

თუ თითოეულ ამ გამოთქმას ცალკე დაწერთ, შედეგი იქნება შემდეგი:

ეს განტოლება პირველად იქნა მიღებული გალილეო გალილეის ექსპერიმენტებით. მაშასადამე, შეგვიძლია ვივარაუდოთ, რომ სწორედ ამ მეცნიერმა მისცა პირველმა ნებისმიერ მომენტში სხეულის ადგილმდებარეობის დადგენა. ეს არის მექანიკის მთავარი პრობლემის გადაწყვეტა.

სხეულის კოორდინატების განსაზღვრა

ახლა გავიხსენოთ, რომ განვლილი მანძილი ჩვენს შემთხვევაში თანაბარია მოძრაობის მოდული, გამოიხატება სხვაობით:

თუ S-ით მიღებულ გამონათქვამს ჩავანაცვლებთ გალილეოს განტოლებაში, ჩავწერთ კანონს, რომლის მიხედვითაც სხეული მოძრაობს მართკუთხა ერთნაირად აჩქარებული მოძრაობით:

უნდა გვახსოვდეს, რომ სიჩქარე, მისი პროექცია და აჩქარება შეიძლება იყოს უარყოფითი.

მოძრაობის განხილვის შემდეგი ეტაპი იქნება მოძრაობის შესწავლა მრუდი ტრაექტორიის გასწვრივ.

თემა: სხეულთა ურთიერთქმედების და მოძრაობის კანონები

გაკვეთილი 8. სხეულის მოძრაობა სწორხაზოვანი თანაბრად აჩქარებული მოძრაობის დროს საწყისი სიჩქარის გარეშე

ერიუტკინი ევგენი სერგეევიჩი

მართკუთხა ერთნაირად აჩქარებული მოძრაობა

განვიხილოთ სხეულის მოძრაობის ზოგიერთი თავისებურება დროს სწორხაზოვანი თანაბრად აჩქარებული მოძრაობასაწყისი სიჩქარის გარეშე. განტოლება, რომელიც აღწერს ამ მოძრაობას, გამოიტანა გალილეომ მე-16 საუკუნეში. უნდა გვახსოვდეს, რომ მართკუთხა ერთიანი ან არათანაბარი მოძრაობის შემთხვევაში, გადაადგილების მოდული სიდიდით ემთხვევა გავლილ მანძილს. ფორმულა ასე გამოიყურება:

S=V o t + 2/2-ზე,

სადაც a არის აჩქარება.

ერთგვაროვანი მოძრაობის შემთხვევა

პირველი, უმარტივესი შემთხვევაა სიტუაცია, როდესაც აჩქარება ნულის ტოლია. ეს ნიშნავს, რომ ზემოთ მოცემული განტოლება გახდება განტოლება: S = V 0 ტ. ეს განტოლება შესაძლებელს ხდის პოვნას გავლილი მანძილიერთიანი მოძრაობა. S, ამ შემთხვევაში, არის ვექტორის მოდული. ის შეიძლება განისაზღვროს, როგორც კოორდინატთა სხვაობა: საბოლოო კოორდინატი x გამოკლებული საწყისი კოორდინატი x 0. თუ ამ გამოთქმას ფორმულაში ჩავანაცვლებთ, მივიღებთ კოორდინატის დამოკიდებულებას დროზე.

მოძრაობის შემთხვევა საწყისი სიჩქარის გარეშე

განვიხილოთ მეორე სიტუაცია. როდესაც V 0 = 0, საწყისი სიჩქარე არის 0, რაც ნიშნავს, რომ მოძრაობა იწყება დასვენების მდგომარეობიდან. სხეული ისვენებდა, შემდეგ იწყებს სიჩქარის შეძენას და გაზრდას. დასვენების მდგომარეობიდან მოძრაობა ჩაიწერება საწყისი სიჩქარის გარეშე: S = 2/2-ზე. თუ S - მოგზაურობის მოდული(ან გავლილი მანძილი) განისაზღვრება, როგორც განსხვავება საწყის და საბოლოო კოორდინატებს შორის (საწყის კოორდინატს ვაკლებთ საბოლოო კოორდინატს), შემდეგ ვიღებთ მოძრაობის განტოლებას, რომელიც შესაძლებელს ხდის სხეულის კოორდინატის განსაზღვრას ნებისმიერ მომენტში. დროში: x = x 0 + 2/2-ზე.

აჩქარების პროექცია შეიძლება იყოს როგორც უარყოფითი, ასევე დადებითი, ამიტომ შეგვიძლია ვისაუბროთ სხეულის კოორდინატზე, რომელიც შეიძლება გაიზარდოს ან შემცირდეს.

დროის კვადრატისკენ მიმავალი გზის პროპორციულობა

საწყისი სიჩქარის გარეშე განტოლებების მნიშვნელოვანი პრინციპები, ე.ი. როდესაც სხეული იწყებს მოძრაობას დასვენების მდგომარეობიდან:

S x არის გავლილი მანძილი, ის პროპორციულია t 2-ის, ე.ი. დროის კვადრატი. თუ განვიხილავთ დროის თანაბარ პერიოდებს - t 1, 2t 1, 3t 1, მაშინ შეგვიძლია შევამჩნიოთ შემდეგი ურთიერთობები:

S 1 ~ 1 S 1 = a/2*t 1 2

S 2 ~ 4 S 2 = a/2*(2t 1) 2

S 3 ~ 9 S 3 = a/2*(3t 1) 2

თუ გააგრძელებთ, ნიმუში დარჩება.

მოძრაობები დროის თანმიმდევრულ პერიოდებში

შეგვიძლია შემდეგი დასკვნის გაკეთება: გავლილი მანძილები იზრდება დროის ინტერვალების გაზრდის კვადრატის პროპორციულად. თუ იყო დროის ერთი პერიოდი, მაგალითად 1 წმ, მაშინ გავლილი მანძილი პროპორციული იქნება 1 2-ის. თუ მეორე სეგმენტი არის 2 წმ, მაშინ გავლილი მანძილი პროპორციული იქნება 2 2-ის, ე.ი. = 4.

თუ დროის ერთეულისთვის ვირჩევთ გარკვეულ ინტერვალს, მაშინ სხეულის მიერ გავლილი ჯამური მანძილი დროის შემდგომ თანაბარ პერიოდებში იქნება დაკავშირებული, როგორც მთელი რიცხვების კვადრატები.

სხვა სიტყვებით რომ ვთქვათ, სხეულის მიერ განხორციელებული მოძრაობები ყოველი მომდევნო წამისთვის განიხილება, როგორც კენტი რიცხვები:

S 1:S 2:S 3:…:S n =1:3:5:…:(2n-1)

ბრინჯი. 1. მოძრაობა

ყოველი წამისთვის განიხილება, როგორც კენტი რიცხვები

განხილული შაბლონები პრობლემის მაგალითის გამოყენებით

შესწავლილი ორი ძალიან მნიშვნელოვანი დასკვნა დამახასიათებელია მხოლოდ სწორხაზოვანი თანაბრად აჩქარებული მოძრაობისთვის საწყისი სიჩქარის გარეშე.

პრობლემა: მანქანა იწყებს მოძრაობას გაჩერებიდან, ე.ი. დასვენების მდგომარეობიდან და მისი მოძრაობის 4 წამში მოძრაობს 7 მ. განსაზღვრეთ სხეულის აჩქარება და მყისიერი სიჩქარე მოძრაობის დაწყებიდან 6 წმ.

ბრინჯი. 2. პრობლემის გადაჭრა

გამოსავალი: მანქანა იწყებს მოძრაობას დასვენების მდგომარეობიდან, შესაბამისად, გზა, რომელსაც მანქანა გადის, გამოითვლება ფორმულით: S = 2/2-ზე. მყისიერი სიჩქარე განისაზღვრება როგორც V = at. S 4 = 7 მ, მანძილი, რომელიც მანქანამ დაფარა თავისი მოძრაობის 4 წმ-ში. ის შეიძლება გამოისახოს, როგორც სხვაობა სხეულის მიერ 4 წამში გავლილ მთლიან გზასა და სხეულის მიერ 3 წამში გავლილ გზას შორის. ამის გამოყენებით ვიღებთ აჩქარებას a = 2 მ/წმ 2, ე.ი. მოძრაობა დაჩქარებულია, სწორხაზოვანი. მყისიერი სიჩქარის დასადგენად, ე.ი. სიჩქარე 6 წამის ბოლოს, აჩქარება უნდა გამრავლდეს დროზე, ე.ი. 6 წმ, რომლის დროსაც სხეული აგრძელებდა მოძრაობას. ვიღებთ სიჩქარეს v(6s) = 12 მ/წმ.

პასუხი: აჩქარების მოდული არის 2 მ/წმ 2; მყისიერი სიჩქარე 6 წამის ბოლოს არის 12 მ/წმ.

თემა: სხეულთა ურთიერთქმედების და მოძრაობის კანონები

გაკვეთილი 9: ლაბორატორიული სამუშაო No1 „ერთგვაროვნად აჩქარებული მოძრაობის შესწავლა

საწყისი სიჩქარის გარეშე"

ერიუტკინი ევგენი სერგეევიჩი

სამუშაოს მიზანი

ლაბორატორიული სამუშაოს მიზანია სხეულის აჩქარების დადგენა, ასევე მისი მყისიერი სიჩქარემოძრაობის დასასრულს.

ეს ლაბორატორიული სამუშაო პირველად გალილეო გალილეიმ ჩაატარა. სწორედ ამ სამუშაოს წყალობით შეძლო გალილეომ ექსპერიმენტულად დაედგინა თავისუფალი ვარდნის აჩქარება.

ჩვენი ამოცანაა გავითვალისწინოთ და გავაანალიზოთ, როგორ შეგვიძლია განვსაზღვროთ აჩქარებაროდესაც სხეული მოძრაობს დახრილი ჭალის გასწვრივ.

აღჭურვილობა

აღჭურვილობა: სამფეხა შეერთებით და ფეხით, ძირში ფიქსირდება დახრილი ღარი; ღუმელში არის გაჩერება ლითონის ცილინდრის სახით. მოძრავი სხეული არის ბურთი. დროის მრიცხველი მეტრონომია, თუ მას დაიწყებთ, ის დათვლის დროს. მანძილის გასაზომად დაგჭირდებათ საზომი ლენტი.

ბრინჯი. 1. სამფეხა დაწყვილებით და ფეხით, ღარით და ბურთით

ბრინჯი. 2. მეტრონომი, ცილინდრული გაჩერება

საზომი ცხრილი

მოდით შევქმნათ ცხრილი, რომელიც შედგება ხუთი სვეტისგან, რომელთაგან თითოეული უნდა იყოს შევსებული.

პირველი სვეტი არის მეტრონომის დარტყმების რაოდენობა, რომელსაც ვიყენებთ დროის მრიცხველად. S - შემდეგი სვეტი არის მანძილი, რომელიც დაფარულია ტანით, ბურთი იშლება დახრილ ღუმელში. შემდეგი არის მოგზაურობის დრო. მეოთხე სვეტი არის მოძრაობის გამოთვლილი აჩქარება. ბოლო სვეტი აჩვენებს მყისიერ სიჩქარეს ბურთის მოძრაობის ბოლოს.

საჭირო ფორმულები

შედეგის მისაღებად გამოიყენეთ ფორმულები: S = 2/2-ზე.

აქედან ადვილია იმის დადგენა, რომ აჩქარება ტოლი იქნება მანძილის ორჯერ გაყოფილი დროის კვადრატზე: a = 2S/t 2.

მყისიერი სიჩქარეგანისაზღვრება, როგორც აჩქარების და მოძრაობის დროის პროდუქტი, ე.ი. დროის მონაკვეთი მოძრაობის დაწყებიდან ბურთის ცილინდრთან შეჯახებამდე: V = at.

ექსპერიმენტის ჩატარება

მოდით გადავიდეთ თავად ექსპერიმენტზე. ამისათვის თქვენ უნდა დაარეგულიროთ მეტრონომიისე რომ ერთ წუთში 120 დარტყმას აკეთებს. შემდეგ მეტრონომის ორ დარტყმას შორის იქნება დროის ინტერვალი 0,5 წმ (ნახევარი წამი). ჩვენ ვიწყებთ მეტრონომს და ვუყურებთ როგორ ითვლის დროს.

შემდეგი, საზომი ლენტის გამოყენებით, ჩვენ განვსაზღვრავთ მანძილს ცილინდრს შორის, რომელიც ქმნის გაჩერებას და მოძრაობის საწყის წერტილს. ის უდრის 1,5 მეტრს მანძილი ისეა არჩეული, რომ ჭურჭელში მოძრავი სხეული ჩამოვარდეს მინიმუმ 4 მეტრონომის დარტყმის პერიოდში.

ბრინჯი. 3. ექსპერიმენტის დაყენება

გამოცდილება: ბურთი, რომელიც მოთავსებულია მოძრაობის დასაწყისში და გამოშვებულია ერთ-ერთი დარტყმით, იძლევა შედეგს - 4 დარტყმას.

ცხრილის შევსება

შედეგებს ვაწერთ ცხრილში და ვაგრძელებთ გამოთვლებს.

პირველ სვეტში ნომერი 3 იყო ჩაწერილი, მაგრამ მეტრონომის 4 დარტყმა იყო?! პირველი დარტყმა შეესაბამება ნულოვან ნიშნულს, ე.ი. ჩვენ ვიწყებთ დროის დათვლას, ასე რომ, ბურთის გადაადგილების დრო არის ინტერვალები დარტყმებს შორის და მხოლოდ სამი მათგანია.

სიგრძე გავლილი მანძილი, ე.ი. დახრილი სიბრტყის სიგრძეა 1,5 მ, ამ მნიშვნელობების განტოლებაში ჩანაცვლებით, მივიღებთ აჩქარებას, რომელიც ტოლია დაახლოებით 1,33 მ/წმ 2. გთხოვთ გაითვალისწინოთ, რომ ეს არის მიახლოებითი გამოთვლა, ზუსტი მეორე ათწილადამდე.

მყისიერი სიჩქარე დარტყმის მომენტში არის დაახლოებით 1,995 მ/წმ.

ასე რომ, ჩვენ გავარკვიეთ, როგორ შეგვიძლია განვსაზღვროთ მოძრავი სხეულის აჩქარება. თქვენს ყურადღებას ვაქცევთ იმ ფაქტს, რომ გალილეო გალილეიმ თავის ექსპერიმენტებში განსაზღვრა აჩქარება სიბრტყის დახრილობის კუთხის შეცვლით. გეპატიჟებით დამოუკიდებლად გააანალიზოთ შეცდომების წყაროები ამ სამუშაოს შესრულებისას და გამოიტანოთ დასკვნები.

თემა: სხეულთა ურთიერთქმედების და მოძრაობის კანონები

გაკვეთილი 10. ამოცანების ამოხსნა აჩქარების, მყისიერი სიჩქარისა და გადაადგილების განსაზღვრაზე ერთნაირად აჩქარებულ წრფივ მოძრაობაში

ერიუტკინი ევგენი სერგეევიჩი

გაკვეთილი ეძღვნება მოძრავი სხეულის აჩქარების, მყისიერი სიჩქარის და გადაადგილების განსაზღვრის ამოცანების გადაჭრას.

ბილიკი და გადაადგილების ამოცანა

ამოცანა 1 ეძღვნება ბილიკისა და მოძრაობის შესწავლას.

მდგომარეობა: სხეული მოძრაობს წრეში, გადის მის ნახევარს. აუცილებელია განისაზღვროს გავლილი ბილიკის კავშირი გადაადგილების მოდულთან.

გთხოვთ გაითვალისწინოთ: პრობლემის პირობა მოცემულია, მაგრამ არ არის ერთი ნომერი. ასეთი პრობლემები საკმაოდ ხშირად ჩნდება ფიზიკის კურსებზე.

ბრინჯი. 1. სხეულის გზა და მოძრაობა

მოდით შემოვიტანოთ რამდენიმე აღნიშვნა. წრის რადიუსი, რომლის გასწვრივაც სხეული მოძრაობს, უდრის R-ს. ამოცანის ამოხსნისას მოსახერხებელია ნახატის გაკეთება, რომელშიც აღვნიშნავთ წრეს და თვითნებურ წერტილს, საიდანაც სხეული მოძრაობს, აღინიშნება A-ით; სხეული მოძრაობს B წერტილამდე და S არის ნახევარი წრე, S არის მოძრავი, მოძრაობის საწყისი წერტილის დამაკავშირებელი დასასრულის წერტილთან.

მიუხედავად იმისა, რომ პრობლემაში არც ერთი რიცხვი არ არის, პასუხში მაინც ვიღებთ ძალიან განსაზღვრულ რიცხვს (1.57).

სიჩქარის გრაფიკის პრობლემა

ამოცანა 2 ყურადღებას გაამახვილებს სიჩქარის გრაფიკებზე.

მდგომარეობა: ორი მატარებელი ერთმანეთისკენ მოძრაობს პარალელურ ლიანდაგზე, პირველი მატარებლის სიჩქარე 60 კმ/სთ, მეორის სიჩქარე 40 კმ/სთ. ქვემოთ მოცემულია 4 გრაფიკი და თქვენ უნდა აირჩიოთ ის, რომელიც სწორად ასახავს ამ მატარებლების სიჩქარის პროექციის გრაფიკებს.

ბრინჯი. 2. პრობლემის პირობა 2

ბრინჯი. 3. სქემები

პრობლემა 2

სიჩქარის ღერძი ვერტიკალურია (კმ/სთ), ხოლო დროის ღერძი ჰორიზონტალურია (დრო საათებში).

პირველ გრაფიკზე ორი პარალელური სწორი ხაზია, ეს არის სხეულის სიჩქარის მოდულები - 60 კმ/სთ და 40 კმ/სთ. თუ დააკვირდებით ქვედა დიაგრამას, ნომერ 2-ს, იგივეს დაინახავთ მხოლოდ უარყოფით ზონაში: -60 და -40. დანარჩენ ორ სქემას აქვს 60 ზემოთ და -40 ბოლოში. მე-4 ჩარტზე 40 არის ზედა და -60 ბოლოში. რას იტყვით ამ გრაფიკებზე? პრობლემის მდგომარეობიდან გამომდინარე, ორი მატარებელი მოძრაობს ერთმანეთისკენ, პარალელური ლიანდაგების გასწვრივ, ასე რომ, თუ ავირჩევთ ღერძს, რომელიც დაკავშირებულია ერთ-ერთი მატარებლის სიჩქარის მიმართულებასთან, მაშინ ერთი სხეულის სიჩქარის პროექცია იქნება. დადებითი, ხოლო მეორის სიჩქარის პროექცია უარყოფითი იქნება (რადგან თავად სიჩქარე მიმართულია არჩეული ღერძის წინააღმდეგ). მაშასადამე, არც პირველი გრაფიკი და არც მეორე არ არის შესაფერისი პასუხისთვის. Როდესაც სიჩქარის პროექციააქვს იგივე ნიშანი, უნდა ვთქვათ, რომ ორი მატარებელი ერთი მიმართულებით მოძრაობს. თუ ავირჩევთ 1 მატარებელთან ასოცირებულ საორიენტაციო ჩარჩოს, მაშინ მნიშვნელობა 60 კმ/სთ იქნება დადებითი, ხოლო -40 კმ/სთ იქნება უარყოფითი, მატარებელი მოძრაობს. ან პირიქით, თუ ანგარიშგების სისტემას დავუკავშირებთ მეორე მატარებელს, მაშინ ერთს აქვს პროგნოზირებული სიჩქარე 40 კმ/სთ, ხოლო მეორეს -60 კმ/სთ, უარყოფითი. ამრიგად, ორივე გრაფიკი (3 და 4) შესაფერისია.

პასუხი: 3 და 4 გრაფიკი.

სიჩქარის განსაზღვრის პრობლემა ერთგვაროვანი ნელი მოძრაობით

მდგომარეობა: მანქანა მოძრაობს 36 კმ/სთ სიჩქარით და 10 წამში ამუხრუჭებს 0,5 მ/წმ აჩქარებით 2. დამუხრუჭების ბოლოს აუცილებელია მისი სიჩქარის დადგენა

ამ შემთხვევაში უფრო მოსახერხებელია OX ღერძის შერჩევა და საწყისი სიჩქარის ამ ღერძის გასწვრივ, ე.ი. საწყისი სიჩქარის ვექტორი მიმართული იქნება იმავე მიმართულებით, როგორც ღერძი. აჩქარება მიმართული იქნება საპირისპირო მიმართულებით, რადგან მანქანა ანელებს. აჩქარების პროექციას OX ღერძზე ექნება მინუს ნიშანი. მყისიერი, საბოლოო სიჩქარის საპოვნელად ვიყენებთ სიჩქარის პროექციის განტოლებას. დავწეროთ შემდეგი: V x = V 0x - at. მნიშვნელობების ჩანაცვლებით მივიღებთ საბოლოო სიჩქარეს 5 მ/წმ. ეს ნიშნავს, რომ დამუხრუჭებიდან 10 წამში სიჩქარე იქნება 5 მ/წმ. პასუხი: V x = 5 მ/წმ.

სიჩქარის გრაფიკიდან აჩქარების განსაზღვრის ამოცანა

გრაფიკზე ნაჩვენებია სიჩქარის 4 დამოკიდებულება დროზე და აუცილებელია განისაზღვროს ამ სხეულებიდან რომელს აქვს მაქსიმალური და რომელს აქვს მინიმალური აჩქარება.

ბრინჯი. 4. პრობლემის პირობებზე 4

გადასაჭრელად, თქვენ უნდა გაითვალისწინოთ ოთხივე გრაფიკი თავის მხრივ.

აჩქარებების შესადარებლად, თქვენ უნდა განსაზღვროთ მათი მნიშვნელობები. თითოეული სხეულისთვის, აჩქარება განისაზღვრება, როგორც სიჩქარის ცვლილების თანაფარდობა იმ დროს, რომლის დროსაც მოხდა ეს ცვლილება. ქვემოთ მოცემულია აჩქარების გამოთვლები ოთხივე სხეულისთვის:

როგორც ხედავთ, მეორე სხეულის აჩქარების მოდული მინიმალურია, ხოლო მესამე სხეულის აჩქარების მოდული მაქსიმალური.

პასუხი: |a 3 | - max, |a 2 | - წთ.

გაკვეთილი 11. ამოცანების ამოხსნა თემაზე „მართკუთხა ერთგვაროვანი და არაერთგვაროვანი მოძრაობა“

ერიუტკინი ევგენი სერგეევიჩი

მოდით შევხედოთ ორ პრობლემას და ერთი მათგანის გადაწყვეტა ორ ვერსიაშია.

ერთგვაროვანი ნელი მოძრაობის დროს გავლილი მანძილის განსაზღვრის ამოცანა

მდგომარეობა: 900 კმ/სთ სიჩქარით მფრინავი თვითმფრინავი დაეშვება. თვითმფრინავის სრულ გაჩერებამდე დრო არის 25 წმ. აუცილებელია ასაფრენი ბილიკის სიგრძის დადგენა.

ბრინჯი. 1. პრობლემის პირობებზე 1

ტრაექტორია- ეს არის ხაზი, რომელსაც სხეული აღწერს მოძრაობისას.

ფუტკრის ტრაექტორია

ბილიკიარის ტრაექტორიის სიგრძე. ანუ იმ შესაძლოა მოხრილი ხაზის სიგრძე, რომლის გასწვრივაც სხეული მოძრაობდა. ბილიკი არის სკალარული რაოდენობა! მოძრავი- ვექტორული რაოდენობა! ეს არის ვექტორი, რომელიც შედგენილია სხეულის საწყისი წერტილიდან ბოლო წერტილამდე. აქვს რიცხვითი მნიშვნელობა ვექტორის სიგრძის ტოლი. ბილიკი და გადაადგილება მნიშვნელოვნად განსხვავებული ფიზიკური რაოდენობაა.

თქვენ შეიძლება შეხვდეთ სხვადასხვა ბილიკისა და მოძრაობის აღნიშვნას:

მოძრაობების რაოდენობა

ნება მიეცით სხეულმა გააკეთოს მოძრაობა s 1 დროის t 1 პერიოდში, ხოლო გადაადგილება s 2 დროის შემდეგ t 2 პერიოდში. მაშინ გადაადგილების მთელი დროის განმავლობაში s 3 არის ვექტორული ჯამი

ერთიანი მოძრაობა

მოძრაობა მუდმივი სიჩქარით სიდიდითა და მიმართულებით. Რას ნიშნავს? განვიხილოთ მანქანის მოძრაობა. თუ ის მართავს სწორ ხაზზე, სიჩქარის მაჩვენებელი აჩვენებს სიჩქარის იგივე მნიშვნელობას (სიჩქარის მოდული), მაშინ ეს მოძრაობა ერთგვაროვანია. როგორც კი მანქანა იცვლის მიმართულებას (მოხვევას), ეს ნიშნავს, რომ სიჩქარის ვექტორმა შეიცვალა მიმართულება. სიჩქარის ვექტორი მიმართულია იმავე მიმართულებით, სადაც მანქანა მიდის. ასეთი მოძრაობა არ შეიძლება ჩაითვალოს ერთგვაროვნად, მიუხედავად იმისა, რომ სპიდომეტრი ერთსა და იმავე რიცხვს აჩვენებს.

სიჩქარის ვექტორის მიმართულება ყოველთვის ემთხვევა სხეულის მოძრაობის მიმართულებას

შეიძლება თუ არა კარუსელზე მოძრაობა ერთგვაროვნად ჩაითვალოს (თუ არ არის აჩქარება ან დამუხრუჭება)? შეუძლებელია, მოძრაობის მიმართულება მუდმივად იცვლება და, შესაბამისად, სიჩქარის ვექტორი. მსჯელობიდან შეგვიძლია დავასკვნათ, რომ ერთგვაროვანი მოძრაობა არის ის ყოველთვის სწორი ხაზით მოძრაობს!ეს ნიშნავს, რომ ერთგვაროვანი მოძრაობით, გზა და გადაადგილება ერთნაირია (განმარტეთ რატომ).

ძნელი წარმოსადგენია, რომ ერთგვაროვანი მოძრაობით, დროის ნებისმიერ თანაბარ პერიოდზე, სხეული იმავე მანძილზე გადაინაცვლებს.

კინემატიკაში მათემატიკური მეთოდები გამოიყენება სხვადასხვა სიდიდის მოსაძებნად. კერძოდ, გადაადგილების ვექტორის სიდიდის დასადგენად, თქვენ უნდა გამოიყენოთ ფორმულა ვექტორული ალგებრადან. ის შეიცავს ვექტორის საწყისი და ბოლო წერტილების კოორდინატებს, ე.ი. სხეულის საწყისი და საბოლოო პოზიცია.

ინსტრუქციები

მოძრაობის დროს მატერიალური სხეული იცვლის თავის პოზიციას სივრცეში. მისი ტრაექტორია შეიძლება იყოს სწორი ხაზი ან თვითნებური მისი სიგრძე არის სხეულის გზა, მაგრამ არა მანძილი, რომელზეც ის გადავიდა. ეს ორი სიდიდე ემთხვევა მხოლოდ სწორხაზოვანი მოძრაობის შემთხვევაში.

ასე რომ, მიეცით სხეულს გარკვეული მოძრაობა A წერტილიდან (x0, y0) B წერტილამდე (x, y). გადაადგილების ვექტორის სიდიდის დასადგენად, თქვენ უნდა გამოთვალოთ AB ვექტორის სიგრძე. დახაზეთ კოორდინატთა ღერძები და მონიშნეთ მათზე A და B სხეულის საწყისი და საბოლოო პოზიციების ცნობილი წერტილები.

დახაზეთ ხაზი A წერტილიდან B წერტილამდე, მიუთითეთ მიმართულება. ჩამოწიეთ მისი ბოლოების პროექცია ღერძზე და დახაზეთ გრაფიკზე პარალელური და თანაბარი სეგმენტები, რომლებიც გადიან განსახილველ წერტილებში. თქვენ ნახავთ, რომ ფიგურაში ნაჩვენებია მართკუთხა სამკუთხედი პროექციის გვერდებით და ჰიპოტენუზის გადაადგილებით.

პითაგორას თეორემის გამოყენებით იპოვნეთ ჰიპოტენუზის სიგრძე. ეს მეთოდი ფართოდ გამოიყენება ვექტორულ ალგებრაში და მას სამკუთხედის წესს უწოდებენ. პირველ რიგში, ჩამოწერეთ ფეხების სიგრძეები, რომლებიც ტოლია A და B წერტილების შესაბამის აბსცისა და ორდინატებს შორის.
ABx = x – x0 – ვექტორის პროექცია Ox ღერძზე;
ABy = y – y0 – მისი პროექცია Oy ღერძზე.

განსაზღვრეთ გადაადგილება |AB|:
|AB| = ?(ABx? + ABy?) = ((x – x0)? + (y – y0)?).

სამგანზომილებიანი სივრცისთვის, დაამატეთ მესამე კოორდინატი ფორმულაში - გამოიყენეთ z:
|AB| = ?(ABx? + ABy? + ABz?) = ((x – x0)? + (y – y0)? + (z – z0)?).

მიღებული ფორმულა შეიძლება გამოყენებულ იქნას მოძრაობის ნებისმიერ ტრაექტორიაზე და ტიპზე. ამ შემთხვევაში, გადაადგილების სიდიდეს აქვს მნიშვნელოვანი თვისება. ის ყოველთვის ნაკლებია ან ტოლია ბილიკის სიგრძეზე ზოგად შემთხვევაში, მისი ხაზი არ ემთხვევა ტრაექტორიის მრუდს. პროგნოზები არის მათემატიკური სიდიდეები, რომლებიც შეიძლება იყოს ნულზე მეტი ან ნაკლები. თუმცა, ამას მნიშვნელობა არ აქვს, რადგან ისინი თანაბარი ხარისხით მონაწილეობენ გაანგარიშებაში.

წონა არის სხეულის თვისება, რომელიც ახასიათებს მის ინერციას. მიმდებარე სხეულების იგივე გავლენის ქვეშ, ერთ სხეულს შეუძლია სწრაფად შეცვალოს სიჩქარე, ხოლო მეორეს, იმავე პირობებში, შეიძლება შეიცვალოს ბევრად უფრო ნელა. ჩვეულებრივად უნდა ითქვას, რომ ამ ორი სხეულიდან მეორეს უფრო დიდი ინერცია აქვს, ანუ, სხვა სიტყვებით რომ ვთქვათ, მეორე სხეულს უფრო დიდი მასა აქვს.

თუ ორი სხეული ურთიერთქმედებს ერთმანეთთან, მაშინ ორივე სხეულის სიჩქარე იცვლება, ანუ ურთიერთქმედების პროცესში ორივე სხეული იძენს აჩქარებას. ამ ორი სხეულის აჩქარებათა თანაფარდობა მუდმივი აღმოჩნდება ნებისმიერი გავლენის ქვეშ. ფიზიკაში მიღებულია, რომ ურთიერთმოქმედი სხეულების მასები უკუპროპორციულია სხეულების მიერ მათი ურთიერთქმედების შედეგად მიღებული აჩქარებისა.

ძალის არის სხეულთა ურთიერთქმედების რაოდენობრივი საზომი. ძალა იწვევს სხეულის სიჩქარის ცვლილებას. ნიუტონის მექანიკაში ძალებს შეიძლება ჰქონდეთ განსხვავებული ფიზიკური ბუნება: ხახუნის ძალა, მიზიდულობის ძალა, ელასტიური ძალა და ა.შ. ძალა არის ვექტორული რაოდენობა. სხეულზე მოქმედი ყველა ძალის ვექტორული ჯამი ეწოდება შედეგად მიღებული ძალა.

ძალების გასაზომად საჭიროა დაყენება სიძლიერის სტანდარტიდა შედარების მეთოდისხვა ძალები ამ სტანდარტით.

როგორც ძალის სტანდარტი, შეგვიძლია ავიღოთ ზამბარა, რომელიც გადაჭიმულია გარკვეულ განსაზღვრულ სიგრძეზე. ძალის მოდული ფ 0, რომლითაც ეს ზამბარა, ფიქსირებული დაძაბულობის დროს, მოქმედებს მის ბოლოზე მიმაგრებულ სხეულზე, ეწოდება სიძლიერის სტანდარტი. სხვა ძალების სტანდარტთან შედარების გზა ასეთია: თუ სხეული, გაზომილი ძალისა და საცნობარო ძალის გავლენის ქვეშ რჩება მოსვენებულ მდგომარეობაში (ან მოძრაობს ერთნაირად და სწორხაზოვნად), მაშინ ძალები ტოლია სიდიდით. ფ = ფ 0 (ნახ. 1.7.3).

თუ გაზომილი ძალა ფაღემატება (აბსოლუტურ მნიშვნელობას) ვიდრე საორიენტაციო ძალა, მაშინ შესაძლებელია ორი საცნობარო ზამბარის დაკავშირება პარალელურად (ნახ. 1.7.4). ამ შემთხვევაში გაზომილი ძალა არის 2 ფ 0 . ძალები 3 შეიძლება გაიზომოს ანალოგიურად ფ 0 , 4ფ 0 და ა.შ.

2-ზე ნაკლები ძალების გაზომვა ფ 0, შეიძლება შესრულდეს ნახატზე ნაჩვენები სქემის მიხედვით. 1.7.5.

ერთეულთა საერთაშორისო სისტემაში საცნობარო ძალა ე.წ ნიუტონი(N).

1 N ძალა აჩქარებს 1 მ/წმ სხეულს, რომლის წონაა 1 კგ 2.

პრაქტიკაში არ არის საჭირო ყველა გაზომილი ძალების შედარება სტანდარტთან. ძალების გასაზომად გამოიყენება ზამბარები, რომლებიც დაკალიბრებულია ზემოთ აღწერილი. ასეთ დაკალიბრებულ ზამბარებს ე.წ დინამომეტრები . ძალა იზომება დინამომეტრის დაჭიმვით (ნახ. 1.7.6).

ნიუტონის მექანიკის კანონები -სამი კანონი, რომელიც საფუძვლად უდევს ე.წ. კლასიკური მექანიკა. ჩამოაყალიბა ი.ნიუტონმა (1687). პირველი კანონი: ”ყოველი სხეული აგრძელებს შენარჩუნების მდგომარეობაში ან ერთგვაროვან და სწორხაზოვან მოძრაობაში მანამ, სანამ ის არ იქნება იძულებული ძალების მიერ შეცვალოს ეს მდგომარეობა.” მეორე კანონი: „იმპულსის ცვლილება გამოყენებული მამოძრავებელი ძალის პროპორციულია და ხდება იმ სწორი ხაზის მიმართულებით, რომლის გასწვრივაც ეს ძალა მოქმედებს“. მესამე კანონი: „მოქმედებას ყოველთვის აქვს თანაბარი და საპირისპირო რეაქცია, წინააღმდეგ შემთხვევაში, ორი სხეულის ურთიერთქმედება ერთმანეთზე თანაბარია და მიმართულია საპირისპირო მიმართულებით“. 1.1. ინერციის კანონი (ნიუტონის პირველი კანონი) თავისუფალი სხეული, რომელზედაც არ მოქმედებს სხვა სხეულების ძალები, იმყოფება მოსვენებულ მდგომარეობაში ან ერთგვაროვან წრფივ მოძრაობაში (სიჩქარის ცნება აქ გამოიყენება სხეულის მასის ცენტრზე არატრანსლაციური მოძრაობის შემთხვევაში. ). სხვა სიტყვებით რომ ვთქვათ, სხეულებს ახასიათებთ ინერცია (ლათინური ინერციიდან - "უმოქმედობა", "ინერცია"), ანუ სიჩქარის შენარჩუნების ფენომენი, თუ მათზე გარე ზემოქმედება ანაზღაურდება. საცნობარო სისტემებს, რომლებშიც ინერციის კანონი დაკმაყოფილებულია, ეწოდება ინერციული საცნობარო სისტემები (IRS). ინერციის კანონი პირველად ჩამოაყალიბა გალილეო გალილეიმ, რომელმაც მრავალი ექსპერიმენტის შემდეგ დაასკვნა, რომ თავისუფალი სხეულის მუდმივი სიჩქარით მოძრაობისთვის არ არის საჭირო გარეგანი მიზეზი. მანამდე, ზოგადად მიღებული იყო განსხვავებული თვალსაზრისი (დაბრუნება არისტოტელესთან): თავისუფალი სხეული მოსვენებულ მდგომარეობაშია და მუდმივი სიჩქარით გადაადგილებისთვის საჭიროა მუდმივი ძალის გამოყენება. შემდგომში ნიუტონმა ჩამოაყალიბა ინერციის კანონი, როგორც პირველი მისი სამი ცნობილი კანონიდან. გალილეოს ფარდობითობის პრინციპი: ყველა ინერციული მითითების სისტემაში, ყველა ფიზიკური პროცესი ერთნაირად მიმდინარეობს. საცნობარო სისტემაში, რომელიც მიყვანილია მოსვენების მდგომარეობაში ან ერთგვაროვან სწორხაზოვან მოძრაობაში ინერციულ საცნობარო სისტემასთან შედარებით (პირობითად, „დასვენების მდგომარეობაში“), ყველა პროცესი მიმდინარეობს ზუსტად ისევე, როგორც დასვენების სისტემაში. უნდა აღინიშნოს, რომ ინერციული საცნობარო სისტემის კონცეფცია არის აბსტრაქტული მოდელი (გარკვეული იდეალური ობიექტი განიხილება რეალური ობიექტის ნაცვლად. აბსტრაქტული მოდელის მაგალითებია აბსოლუტურად ხისტი სხეული ან უწონო ძაფი), რეალური საცნობარო სისტემები ყოველთვის ასოცირდება. ზოგიერთ ობიექტთან და ასეთ სისტემებში სხეულების რეალურად დაკვირვებული მოძრაობის შესაბამისობა გამოთვლის შედეგებთან არასრული იქნება. 1.2 მოძრაობის კანონი - მათემატიკური ფორმულირება იმის შესახებ, თუ როგორ მოძრაობს სხეული ან როგორ ხდება უფრო ზოგადი ტიპის მოძრაობა. მატერიალური წერტილის კლასიკურ მექანიკაში მოძრაობის კანონი წარმოადგენს სამი სივრცითი კოორდინატის სამ დამოკიდებულებას დროზე, ან ერთი ვექტორული სიდიდის (რადიუსის ვექტორის) დამოკიდებულებას დროზე, ტიპზე. მოძრაობის კანონი, პრობლემის მიხედვით, შეიძლება მოიძებნოს მექანიკის დიფერენციალური კანონებიდან ან ინტეგრალური კანონებიდან. ენერგიის შენარჩუნების კანონი - ბუნების ძირითადი კანონი, რომელიც არის ის, რომ დახურული სისტემის ენერგია დროთა განმავლობაში შენარჩუნებულია. სხვა სიტყვებით რომ ვთქვათ, ენერგია არ შეიძლება წარმოიშვას არაფრისგან და ვერ გაქრეს არაფერში, მას შეუძლია გადავიდეს მხოლოდ ერთი ფორმიდან მეორეზე. ენერგიის შენარჩუნების კანონი გვხვდება ფიზიკის სხვადასხვა დარგში და გამოიხატება სხვადასხვა სახის ენერგიის კონსერვაციაში. მაგალითად, კლასიკურ მექანიკაში კანონი ვლინდება მექანიკური ენერგიის კონსერვაციაში (პოტენციური და კინეტიკური ენერგიების ჯამი). თერმოდინამიკაში ენერგიის შენარჩუნების კანონს უწოდებენ თერმოდინამიკის პირველ კანონს და საუბრობს თერმო ენერგიის გარდა ენერგიის შენარჩუნებაზე. ვინაიდან ენერგიის შენარჩუნების კანონი არ ვრცელდება კონკრეტულ რაოდენობებზე და ფენომენებზე, მაგრამ ასახავს ზოგად ნიმუშს, რომელიც გამოიყენება ყველგან და ყოველთვის, უფრო სწორია მას ვუწოდოთ არა კანონი, არამედ ენერგიის შენარჩუნების პრინციპი. განსაკუთრებული შემთხვევაა მექანიკური ენერგიის შენარჩუნების კანონი - კონსერვატიული მექანიკური სისტემის მექანიკური ენერგია დროთა განმავლობაში შენარჩუნებულია. მარტივად რომ ვთქვათ, ისეთი ძალების არარსებობის შემთხვევაში, როგორიცაა ხახუნი (დამშლელი ძალები), მექანიკური ენერგია არაფრისგან არ წარმოიქმნება და ვერსად გაქრება. Ek1+Ep1=Ek2+Ep2 ენერგიის შენარჩუნების კანონი განუყოფელი კანონია. ეს ნიშნავს, რომ იგი შედგება დიფერენციალური კანონების მოქმედებისგან და არის მათი კომბინირებული მოქმედების საკუთრება. მაგალითად, ზოგჯერ ამბობენ, რომ მუდმივი მოძრაობის მანქანის შექმნის შეუძლებლობა განპირობებულია ენერგიის შენარჩუნების კანონით. მაგრამ ეს ასე არ არის. ფაქტობრივად, ყოველი მუდმივი მოძრაობის მანქანის პროექტში, ერთ-ერთი დიფერენციალური კანონი მოქმედებს და სწორედ ეს ხდის ძრავას უმოქმედოდ. ენერგიის შენარჩუნების კანონი უბრალოდ აზოგადებს ამ ფაქტს. ნოეთერის თეორემის მიხედვით, მექანიკური ენერგიის შენარჩუნების კანონი დროის ერთგვაროვნების შედეგია. 1.3. იმპულსის შენარჩუნების კანონი (იმპულსის შენარჩუნების კანონი, ნიუტონის მე-2 კანონი) აცხადებს, რომ დახურული სისტემის ყველა სხეულის (ან ნაწილაკების) მომენტების ჯამი მუდმივი მნიშვნელობაა. ნიუტონის კანონებიდან ჩანს, რომ ცარიელ სივრცეში მოძრაობისას იმპულსი დროში შენარჩუნებულია და ურთიერთქმედების არსებობისას მისი ცვლილების სიჩქარე განისაზღვრება გამოყენებული ძალების ჯამით. კლასიკურ მექანიკაში, იმპულსის შენარჩუნების კანონი, როგორც წესი, მიღებულია ნიუტონის კანონების შედეგად. თუმცა, კონსერვაციის ეს კანონი ასევე მართალია იმ შემთხვევებში, როდესაც ნიუტონის მექანიკა არ გამოიყენება (რელატივისტური ფიზიკა, კვანტური მექანიკა). ნებისმიერი კონსერვაციის კანონის მსგავსად, იმპულსის შენარჩუნების კანონი აღწერს ერთ-ერთ ფუნდამენტურ სიმეტრიას - სივრცის ერთგვაროვნებას. ნიუტონის მესამე კანონი განმარტავს რა ემართება ორ ურთიერთმოქმედ სხეულს. მაგალითად ავიღოთ დახურული სისტემა, რომელიც შედგება ორი სხეულისგან. პირველ სხეულს შეუძლია იმოქმედოს მეორეზე გარკვეული ძალით F12, ხოლო მეორეს შეუძლია იმოქმედოს პირველზე F21 ძალით. როგორ ადარებენ ძალებს? ნიუტონის მესამე კანონი ამბობს: მოქმედების ძალა სიდიდით ტოლია და რეაქციის ძალის მიმართულებით საპირისპიროა. ხაზგასმით აღვნიშნოთ, რომ ეს ძალები ვრცელდება სხვადასხვა ორგანოზე და, შესაბამისად, საერთოდ არ არის კომპენსირებული. თავად კანონი: სხეულები ერთმანეთზე მოქმედებენ ძალებით, რომლებიც მიმართულია იმავე სწორი ხაზის გასწვრივ, სიდიდით თანაბარი და მიმართულების საპირისპირო: . 1.4. ინერციის ძალები ნიუტონის კანონები, მკაცრად რომ ვთქვათ, მოქმედებს მხოლოდ ინერციულ მიმართვის ჩარჩოებში. თუ ჩვენ გულახდილად ჩავწერთ სხეულის მოძრაობის განტოლებას არაინერციულ ათვლის სისტემაში, მაშინ ის გარეგნულად განსხვავდება ნიუტონის მეორე კანონისგან. თუმცა, ხშირად, განხილვის გასამარტივებლად, შემოღებულია გარკვეული ფიქტიური „ინერციის ძალა“, შემდეგ კი მოძრაობის ეს განტოლებები ხელახლა იწერება ნიუტონის მეორე კანონის მსგავსი ფორმით. მათემატიკურად აქ ყველაფერი სწორია (სწორი), მაგრამ ფიზიკის თვალსაზრისით ახალი ფიქტიური ძალა არ შეიძლება ჩაითვალოს რაღაც რეალურად, რაღაც რეალური ურთიერთქმედების შედეგად. კიდევ ერთხელ ხაზგასმით აღვნიშნოთ: „ინერციის ძალა“ არის მხოლოდ მოსახერხებელი პარამეტრიზაცია იმისა, თუ როგორ განსხვავდება მოძრაობის კანონები ინერციულ და არაინერციულ საცნობარო სისტემებში. 1.5. სიბლანტის კანონი ნიუტონის სიბლანტის კანონი (შიდა ხახუნის) არის მათემატიკური გამოხატულება, რომელიც ეხება შიდა ხახუნის სტრესს τ (სიბლანტე) და სივრცეში v სიჩქარის ცვლილებას (დაძაბულობის სიჩქარე) სითხის სხეულებისთვის (სითხეები და აირები): მნიშვნელობა η ეწოდება შიდა ხახუნის კოეფიციენტს ან სიბლანტის დინამიურ კოეფიციენტს (GHS ერთეული - poise). კინემატიკური სიბლანტის კოეფიციენტი არის მნიშვნელობა μ = η / ρ (CGS ერთეული არის Stokes, ρ არის საშუალო სიმკვრივე). ნიუტონის კანონი შეიძლება მივიღოთ ანალიტიკურად ფიზიკური კინეტიკური მეთოდების გამოყენებით, სადაც სიბლანტე ჩვეულებრივ განიხილება თბოგამტარობისა და თბოგამტარობის შესაბამისი ფურიეს კანონის პარალელურად. აირების კინეტიკურ თეორიაში შიდა ხახუნის კოეფიციენტი გამოითვლება ფორმულით სად< u >არის მოლეკულების თერმული მოძრაობის საშუალო სიჩქარე, λ არის საშუალო თავისუფალი გზა.

ამ ტერმინს სხვა მნიშვნელობა აქვს, იხილეთ მოძრაობა (მნიშვნელობები).

მოძრავი(კინემატიკაში) - სივრცეში ფიზიკური სხეულის პოზიციის ცვლილება დროთა განმავლობაში შერჩეულ საცნობარო სისტემასთან შედარებით.

მატერიალური წერტილის მოძრაობასთან მიმართებაში მოძრავიამ ცვლილების დამახასიათებელ ვექტორს უწოდებენ. მას აქვს დამამატებლობის თვისება. ჩვეულებრივ აღინიშნება სიმბოლო S → (\displaystyle (\vec (S))) - იტალიურიდან. ს postamento (მოძრაობა).

ვექტორული მოდული S → (\displaystyle (\vec (S))) არის გადაადგილების მოდული, რომელიც იზომება მეტრებში ერთეულების საერთაშორისო სისტემაში (SI); GHS სისტემაში - სანტიმეტრებში.

მოძრაობა შეგიძლიათ განსაზღვროთ, როგორც წერტილის რადიუსის ვექტორის ცვლილება: Δ r → (\displaystyle \Delta (\vec (r))) .

გადაადგილების მოდული ემთხვევა გავლილ მანძილს, თუ და მხოლოდ იმ შემთხვევაში, თუ სიჩქარის მიმართულება არ იცვლება მოძრაობის დროს. ამ შემთხვევაში, ტრაექტორია იქნება სწორი ხაზის სეგმენტი. ნებისმიერ სხვა შემთხვევაში, მაგალითად, მრუდი მოძრაობით, სამკუთხედის უტოლობიდან გამომდინარეობს, რომ გზა მკაცრად გრძელია.

წერტილის მყისიერი სიჩქარე განისაზღვრება, როგორც მოძრაობის თანაფარდობის ზღვარი დროის მცირე მონაკვეთთან, რომლის დროსაც იგი განხორციელდა. უფრო მკაცრად:

V → = lim Δ t → 0 Δ r → Δ t = d r → d t (\displaystyle (\vec (v))=\lim \limits _(\Delta t\ to 0)(\frac (\Delta (\vec (r)))(\Delta t))=(\frac (d(\vec (r)))(dt))) .

III. ტრაექტორია, გზა და მოძრაობა

მატერიალური წერტილის პოზიცია განისაზღვრება სხვა, თვითნებურად არჩეულ სხეულთან მიმართებაში, რომელსაც ე.წ საცნობარო ორგანო. დაუკავშირდება მას მითითების ჩარჩო- კოორდინატთა სისტემებისა და საათების ნაკრები, რომლებიც დაკავშირებულია საცნობარო სხეულთან.

დეკარტის კოორდინატთა სისტემაში A წერტილის მდებარეობა მოცემულ დროს ამ სისტემასთან მიმართებაში ხასიათდება სამი კოორდინატით x, y და z ან რადიუსის ვექტორი. რ– კოორდინატთა სისტემის საწყისიდან მოცემულ წერტილამდე გამოყვანილი ვექტორი. როდესაც მატერიალური წერტილი მოძრაობს, მისი კოორდინატები დროთა განმავლობაში იცვლება. რ=რ(t) ან x=x(t), y=y(t), z=z(t) – მატერიალური წერტილის კინემატიკური განტოლებები.

მექანიკის მთავარი ამოცანა– სისტემის მდგომარეობის ცოდნა t 0 დროის გარკვეულ საწყის მომენტში, ისევე როგორც მოძრაობის მარეგულირებელი კანონები, განსაზღვრავს სისტემის მდგომარეობას დროის ყველა მომდევნო მომენტში.

ტრაექტორიამატერიალური წერტილის მოძრაობა - ამ წერტილით აღწერილი ხაზი სივრცეში. ტრაექტორიის ფორმის მიხედვით, არსებობს სწორხაზოვანიდა მრუდიწერტილის მოძრაობა. თუ წერტილის ტრაექტორია ბრტყელი მრუდია, ე.ი. დევს მთლიანად ერთ სიბრტყეში, მაშინ წერტილის მოძრაობა ეწოდება ბინა.

AB ტრაექტორიის მონაკვეთის სიგრძე, რომელსაც გადის მატერიალური წერტილი დროის დასაწყისიდანვე ეწოდება გზის სიგრძეΔs არის დროის სკალარული ფუნქცია: Δs=Δs(t). ერთეული - მეტრი(მ) – ბილიკის სიგრძე, რომელიც შუქმა გაიარა ვაკუუმში 1/299792458 წმ-ში.

IV. მოძრაობის დაზუსტების ვექტორული მეთოდი

რადიუსის ვექტორი რ– კოორდინატთა სისტემის საწყისიდან მოცემულ წერტილამდე გამოყვანილი ვექტორი. ვექტორი Δ რ=რ-რ 0 მოძრავი წერტილის საწყისი პოზიციიდან მოცემულ დროს მის პოზიციამდე გამოყვანილი ეწოდება მოძრავი(პუნქტის რადიუსის ვექტორის ზრდა განხილულ პერიოდში).

საშუალო სიჩქარის ვექტორი v> არის წერტილის რადიუსის ვექტორის ნამატის Δr შეფარდება დროის Δt ინტერვალთან: (1). საშუალო სიჩქარის მიმართულება ემთხვევა Δr-ის მიმართულებას. მყისიერი სიჩქარე არის სხეულის სიჩქარე დროის მოცემულ მომენტში და ტრაექტორიის მოცემულ წერტილში: (2). მყისიერი სიჩქარე არის ვექტორული სიდიდე, რომელიც ტოლია მოძრავი წერტილის რადიუსის ვექტორის პირველ წარმოებულს დროის მიმართ.

სიჩქარის ცვლილების სიჩქარის დასახასიათებლად ვწერტილები მექანიკაში, ვექტორული ფიზიკური სიდიდე ე.წ აჩქარება.

საშუალო აჩქარებაარათანაბარ მოძრაობას t-დან t+Δt-მდე ინტერვალში ეწოდება ვექტორული სიდიდე, რომელიც უდრის Δ სიჩქარის ცვლილების შეფარდებას. ვდროის ინტერვალამდე Δt:

მყისიერი აჩქარება ამატერიალური წერტილი t დროს იქნება საშუალო აჩქარების ზღვარი: (4). აჩქარება ა არის სიჩქარის პირველი წარმოებულის ტოლი ვექტორული სიდიდე დროის მიმართ.

V. მოძრაობის დაზუსტების საკოორდინაციო მეთოდი

M წერტილის პოზიცია შეიძლება დახასიათდეს რადიუსის ვექტორით რან სამი კოორდინატი x, y და z: M(x,y,z). რადიუსის ვექტორი შეიძლება წარმოდგენილი იყოს სამი ვექტორის ჯამის სახით, რომლებიც მიმართულია კოორდინატთა ღერძების გასწვრივ: (5).

სიჩქარის განმარტებიდან (6). (5) და (6) შედარება გვაქვს: (7). (7) ფორმულის (6) გათვალისწინებით შეგვიძლია დავწეროთ (8). სიჩქარის მოდული შეგიძლიათ იხილოთ: (9).

ანალოგიურად აჩქარების ვექტორისთვის:

(10),

(11),

მოძრაობის განსაზღვრის ბუნებრივი გზა (მოძრაობის აღწერა ტრაექტორიის პარამეტრების გამოყენებით)

მოძრაობა აღწერილია ფორმულით s=s(t). ტრაექტორიის თითოეული წერტილი ხასიათდება მისი მნიშვნელობით s. რადიუსის ვექტორი არის s-ის ფუნქცია და ტრაექტორია შეიძლება მიცემული განტოლებით რ=რ(ს). მერე რ=რ(t) შეიძლება წარმოდგენილი იყოს როგორც რთული ფუნქცია რ. განვასხვავოთ (14). მნიშვნელობა Δs – მანძილი ორ წერტილს შორის ტრაექტორიის გასწვრივ, |Δ რ| - მათ შორის მანძილი სწორი ხაზით. რაც უფრო უახლოვდება ქულები, განსხვავება მცირდება. , სად τ – ერთეული ვექტორი ტანგენტი ტრაექტორიაზე. , მაშინ (13) აქვს ფორმა ვ=τ v(15). ამიტომ, სიჩქარე მიმართულია ტრაექტორიაზე ტანგენციურად.

აჩქარება შეიძლება მიმართული იყოს ნებისმიერი კუთხით მოძრაობის ტრაექტორიის ტანგენტის მიმართ. აჩქარების განმარტებიდან (16). თუ τ არის ტანგენსი ტრაექტორიაზე, მაშინ არის ვექტორი ამ ტანგენსზე პერპენდიკულარული, ე.ი. მიმართულია ჩვეულებრივად. ერთეული ვექტორი, ნორმალური მიმართულებით აღინიშნება ნ. ვექტორის მნიშვნელობა არის 1/R, სადაც R არის ტრაექტორიის გამრუდების რადიუსი.

წერტილი, რომელიც მდებარეობს ბილიკიდან დაშორებით და R ნორმალური მიმართულებით ნ, ეწოდება ტრაექტორიის გამრუდების ცენტრს. შემდეგ (17). ზემოაღნიშნულის გათვალისწინებით, ფორმულა (16) შეიძლება დაიწეროს: (18).

მთლიანი აჩქარება შედგება ორი ურთიერთ პერპენდიკულარული ვექტორისგან: მიმართული მოძრაობის ტრაექტორიის გასწვრივ და ეწოდება ტანგენციალური და აჩქარება მიმართული პერპენდიკულარულად ტრაექტორიაზე ნორმალურის გასწვრივ, ე.ი. ტრაექტორიის გამრუდების ცენტრამდე და ეწოდება ნორმალურად.

ჩვენ ვპოულობთ მთლიანი აჩქარების აბსოლუტურ მნიშვნელობას: (19).

ლექცია 2 მატერიალური წერტილის მოძრაობა წრეში. კუთხური გადაადგილება, კუთხური სიჩქარე, კუთხური აჩქარება. წრფივი და კუთხური კინემატიკური სიდიდეების მიმართება. კუთხური სიჩქარისა და აჩქარების ვექტორები.

ლექციის მონახაზი

ბრუნვის მოძრაობის კინემატიკა

ბრუნვითი მოძრაობისას მთელი სხეულის გადაადგილების საზომი dt დროის მოკლე მონაკვეთში არის ვექტორი. dφსხეულის ელემენტარული ბრუნვა. ელემენტარული მოხვევები (აღნიშნავს ან) შეიძლება ჩაითვალოს როგორც ფსევდოვექტორები (თითქოს).

კუთხოვანი მოძრაობა - ვექტორული სიდიდე, რომლის სიდიდე ტოლია ბრუნვის კუთხის, ხოლო მიმართულება ემთხვევა გადამყვანი მოძრაობის მიმართულებას. მარჯვენა ხრახნი (მიმართულია ბრუნვის ღერძის გასწვრივ ისე, რომ მისი ბოლოდან დანახვისას სხეულის ბრუნვა, როგორც ჩანს, ხდება საათის ისრის საწინააღმდეგოდ). კუთხური გადაადგილების ერთეული არის რადი.

დროთა განმავლობაში კუთხური გადაადგილების ცვლილების სიჩქარე ხასიათდება კუთხური სიჩქარე ω . ხისტი სხეულის კუთხური სიჩქარე არის ვექტორული ფიზიკური სიდიდე, რომელიც ახასიათებს სხეულის კუთხური გადაადგილების ცვლილების სიჩქარეს დროთა განმავლობაში და უდრის სხეულის მიერ შესრულებულ კუთხურ გადაადგილებას დროის ერთეულზე:

მიმართული ვექტორი ω ბრუნვის ღერძის გასწვრივ იმავე მიმართულებით, როგორც dφ (მარჯვენა ხრახნიანი წესის მიხედვით კუთხური სიჩქარის ერთეულია რად/წმ).

დროთა განმავლობაში კუთხური სიჩქარის ცვლილების სიჩქარე ხასიათდება კუთხოვანი აჩქარება ε

(2).

ვექტორი ε მიმართულია ბრუნვის ღერძის გასწვრივ იმავე მიმართულებით, როგორც dω, ე.ი. აჩქარებული ბრუნვით, ნელი ბრუნვით.

კუთხური აჩქარების ერთეულია rad/s2.

დროს dtხისტი სხეულის თვითნებური წერტილი A გადატანა Dr, რომელმაც გზა გაიარა დს. ფიგურიდან ირკვევა, რომ Dr კუთხური გადაადგილების ვექტორული ნამრავლის ტოლი dφ რადიუსამდე – წერტილის ვექტორი რ : Dr =[ dφ · რ ] (3).

წერტილის წრფივი სიჩქარედაკავშირებულია ტრაექტორიის კუთხურ სიჩქარესთან და რადიუსთან მიმართებით:

ვექტორული ფორმით, წრფივი სიჩქარის ფორმულა შეიძლება დაიწეროს როგორც ვექტორული პროდუქტი: (4)

ვექტორული პროდუქტის განმარტებით მისი მოდული უდრის , სადაც არის კუთხე ვექტორებს შორის და , და მიმართულება ემთხვევა მარჯვენა პროპელერის მთარგმნელობითი მოძრაობის მიმართულებას, როდესაც ის ბრუნავს დან .

მოდით განვასხვავოთ (4) დროის მიხედვით:

იმის გათვალისწინებით, რომ - წრფივი აჩქარება, - კუთხური აჩქარება და - წრფივი სიჩქარე, მივიღებთ:

მარჯვენა მხარეს პირველი ვექტორი მიმართულია წერტილის ტრაექტორიაზე. იგი ახასიათებს წრფივი სიჩქარის მოდულის ცვლილებას. ამრიგად, ეს ვექტორი არის წერტილის ტანგენციალური აჩქარება: ა τ =[ ε · რ ] (7). ტანგენციალური აჩქარების მოდული უდრის ა τ = ε · რ. მეორე ვექტორი (6) მიმართულია წრის ცენტრისკენ და ახასიათებს წრფივი სიჩქარის მიმართულების ცვლილებას. ეს ვექტორი არის წერტილის ნორმალური აჩქარება: ა ნ =[ ω · ვ ] (8). მისი მოდული უდრის a n =ω·v ან იმის გათვალისწინებით, რომ ვ= ω· რ, ა ნ = ω 2 · რ= ვ2 / რ (9).

ბრუნვის მოძრაობის განსაკუთრებული შემთხვევები

ერთიანი ბრუნვით: , შესაბამისად .

შეიძლება დახასიათდეს ერთიანი ბრუნვა როტაციის პერიოდი თ- დრო, რომელიც სჭირდება წერტილის დასრულებას ერთი სრული რევოლუციისთვის,

ბრუნვის სიხშირე - სხეულის მიერ წრეში ერთგვაროვანი მოძრაობის დროს განხორციელებული სრული ბრუნვების რაოდენობა დროის ერთეულზე: (11)

სიჩქარის ერთეული - ჰერცი (Hz).

თანაბრად აჩქარებული ბრუნვითი მოძრაობით :

(13), (14) (15).

ლექცია 3 ნიუტონის პირველი კანონი. ძალის. მოქმედი ძალების დამოუკიდებლობის პრინციპი. შედეგიანი ძალა. წონა. ნიუტონის მეორე კანონი. პულსი. იმპულსის შენარჩუნების კანონი. ნიუტონის მესამე კანონი. მატერიალური წერტილის იმპულსის მომენტი, ძალის მომენტი, ინერციის მომენტი.

ლექციის მონახაზი

ნიუტონის პირველი კანონი

ნიუტონის მეორე კანონი

ნიუტონის მესამე კანონი

მატერიალური წერტილის იმპულსის მომენტი, ძალის მომენტი, ინერციის მომენტი

ნიუტონის პირველი კანონი. წონა. ძალის

ნიუტონის პირველი კანონი: არსებობს საცნობარო სისტემები, რომლებთანაც სხეულები მოძრაობენ სწორხაზოვნად და ერთნაირად ან მოსვენებულნი არიან, თუ მათზე ძალები არ მოქმედებს ან ძალების მოქმედება კომპენსირდება.

ნიუტონის პირველი კანონი კმაყოფილდება მხოლოდ ინერციული მითითების სისტემაში და ამტკიცებს ინერციული მიმართვის სისტემის არსებობას.

ინერცია- ეს არის სხეულების თვისება, რომ ეცადონ შეინარჩუნონ სიჩქარე მუდმივი.

ინერციამოვუწოდებთ სხეულების თვისებებს, რათა თავიდან აიცილონ სიჩქარის ცვლილება გამოყენებული ძალის გავლენის ქვეშ.

Სხეულის მასა- ეს არის ფიზიკური სიდიდე, რომელიც არის ინერციის რაოდენობრივი საზომი, ეს არის სკალარული დანამატის სიდიდე. მასის მატებაარის ის, რომ სხეულთა სისტემის მასა ყოველთვის უდრის თითოეული სხეულის მასების ჯამს ცალ-ცალკე. წონა– SI სისტემის ძირითადი ერთეული.

ურთიერთქმედების ერთ-ერთი ფორმაა მექანიკური ურთიერთქმედება. მექანიკური ურთიერთქმედება იწვევს სხეულების დეფორმაციას, ასევე მათი სიჩქარის ცვლილებას.

ძალის- ეს არის ვექტორული სიდიდე, რომელიც არის სხვა სხეულების, ან ველების სხეულზე მექანიკური ზემოქმედების საზომი, რის შედეგადაც სხეული იძენს აჩქარებას ან იცვლის ფორმასა და ზომას (დეფორმირდება). ძალას ახასიათებს მისი მოდული, მოქმედების მიმართულება და სხეულზე გამოყენების წერტილი.

გადაადგილების განსაზღვრის ზოგადი მეთოდები

 1 =X 1  11 +X 2  12 +X 3  13 +…

 2 =X 1  21 +X 2  22 +X 3  23 +…

 3 =X 1  31 +X 2  32 +X 3  33 +…

მუდმივი ძალების მუშაობა: A=P P, P – განზოგადებული ძალა– ნებისმიერი დატვირთვა (კონცენტრირებული ძალა, კონცენტრირებული მომენტი, განაწილებული დატვირთვა),  P – განზოგადებული მოძრაობა(გადახრა, ბრუნვის კუთხე). აღნიშვნა  mn ნიშნავს მოძრაობას განზოგადებული ძალის „m“ მიმართულებით, რაც განზოგადებული ძალის „n“ მოქმედებით არის გამოწვეული. ჯამური გადაადგილება გამოწვეული რამდენიმე ძალის ფაქტორით:  P = P P + P Q + P M . ერთი ძალით ან ერთი მომენტით გამოწვეული მოძრაობები:  – სპეციფიკური გადაადგილება . თუ ერთეული ძალა P = 1 იწვევს გადაადგილებას  P, მაშინ P ძალით გამოწვეული ჯამური გადაადგილება იქნება:  P = P P. თუ სისტემაზე მოქმედი ძალის ფაქტორები აღინიშნება X 1, X 2, X. 3 და ა.შ., შემდეგ მოძრაობა თითოეული მათგანის მიმართულებით:

სადაც X 1  11 =+ 11; X 2  12 =+ 12 ; Х i  m i =+ m i . კონკრეტული მოძრაობების ზომები:

, J-ჯოული, სამუშაოს განზომილებაა 1J = 1Nm.

ელასტიურ სისტემაზე მოქმედი გარე ძალების მუშაობა:

.

- დრეკად სისტემაზე განზოგადებული ძალის სტატიკური მოქმედების ფაქტობრივი სამუშაო უდრის ძალის საბოლოო მნიშვნელობის ნამრავლისა და შესაბამისი გადაადგილების საბოლოო მნიშვნელობის ნახევარს. შინაგანი ძალების მუშაობა (დრეკადი ძალები) სიბრტყის მოხრის შემთხვევაში:

,

k არის კოეფიციენტი, რომელიც ითვალისწინებს ტანგენციალური ძაბვების არათანაბრად განაწილებას განივი კვეთის ფართობზე და დამოკიდებულია მონაკვეთის ფორმაზე.

ენერგიის შენარჩუნების კანონის საფუძველზე: პოტენციური ენერგია U=A.

სამუშაო ურთიერთობის თეორემა (ბეთლის თეორემა) . ელასტიური სისტემის ორი მდგომარეობა:

 1

1 - მოძრაობა მიმართულებით. ძალა P 1 ძალის P 1 მოქმედებისგან;

 12 – მოძრაობა მიმართულებით. ძალა P 1 P 2 ძალის მოქმედებიდან;

 21 – მოძრაობა მიმართულებით. ძალა P 2 P 1 ძალის მოქმედებიდან;

 22 – მოძრაობა მიმართულებით. ძალა P 2 P 2 ძალის მოქმედებისგან.

A 12 =P 1  12 – პირველი მდგომარეობის P 1 ძალის მიერ მეორე მდგომარეობის P 2 ძალით გამოწვეული მოძრაობა მისი მიმართულებით მოძრაობაზე. ანალოგიურად: A 21 =P 2  21 – მეორე მდგომარეობის P 2 ძალის მუშაობა მისი მიმართულებით მოძრაობაზე, რომელიც გამოწვეულია პირველი მდგომარეობის P 1 ძალით. A 12 = A 21. იგივე შედეგი მიიღება ნებისმიერი რაოდენობის ძალებისა და მომენტებისთვის. სამუშაო ურთიერთობის თეორემა: P 1  12 = P 2  21 .

პირველი სახელმწიფოს ძალების მუშაობა მეორე სახელმწიფოს ძალებით გამოწვეული მათი მიმართულებების გადაადგილებაზე, უდრის მეორე სახელმწიფოს ძალების მუშაობას მათი მიმართულებების გადაადგილებაზე, რომელიც გამოწვეულია პირველი სახელმწიფოს ძალებით.

თეორემა გადაადგილების ორმხრივობაზე (მაქსველის თეორემა) თუ P 1 =1 და P 2 =1, მაშინ P 1  12 =P 2  21, ე.ი.  12 = 21, ზოგად შემთხვევაში  mn = ნმ.

დრეკადი სისტემის ორი ერთეული მდგომარეობისთვის, მეორე ერთეული ძალის მიერ გამოწვეული პირველი ერთეული ძალის მიმართულებით გადაადგილება ტოლია პირველი ძალით გამოწვეული მეორე ერთეული ძალის მიმართულებით.

გადაადგილების (წრფივი და ბრუნვის კუთხეების) განსაზღვრის უნივერსალური მეთოდი – მორის მეთოდი. ერთეული განზოგადებული ძალა გამოიყენება სისტემაზე იმ წერტილში, რომლისთვისაც განზოგადებული გადაადგილებაა მოძიებული. თუ გადახრის განსაზღვრა, მაშინ ერთეული ძალა არის უგანზომილებიანი კონცენტრირებული ძალა, თუ ბრუნვის კუთხე განისაზღვრება, მაშინ ეს არის უგანზომილებიანი ერთეული მომენტი. სივრცითი სისტემის შემთხვევაში შიდა ძალების ექვსი კომპონენტია. განზოგადებული გადაადგილება განისაზღვრება ფორმულით (მორის ფორმულა ან ინტეგრალი):

ხაზი M, Q და N ზემოთ მიუთითებს, რომ ეს შინაგანი ძალები გამოწვეულია ერთეული ძალით. ფორმულაში შემავალი ინტეგრალების გამოსათვლელად, თქვენ უნდა გაამრავლოთ შესაბამისი ძალების დიაგრამები. მოძრაობის განსაზღვრის პროცედურა: 1) მოცემული (რეალური ან ტვირთის) სისტემისთვის იპოვეთ გამოთქმები M n, N n და Q n; 2) სასურველი მოძრაობის მიმართულებით გამოიყენება შესაბამისი ერთეული ძალა (ძალა ან მომენტი); 3) განსაზღვროს ძალისხმევა

ერთი ძალის მოქმედებისგან; 4) ნაპოვნი გამონათქვამები ჩანაცვლებულია Mohr-ის ინტეგრალში და ინტეგრირებულია მოცემულ მონაკვეთებზე. თუ მიღებულია mn >0, მაშინ გადაადგილება ემთხვევა ერთეული ძალის არჩეულ მიმართულებას, თუ

ბრტყელი დიზაინისთვის:

ჩვეულებრივ, გადაადგილების დადგენისას მხედველობაში მიიღება გრძივი დეფორმაციებისა და ათვლის გავლენა, რომლებიც გამოწვეულია გრძივი N და განივი Q ძალებით. ბრტყელი სისტემისთვის ეს იქნება:

.

IN

მოჰრის ინტეგრალის გაანგარიშებავერეშჩაგინის მეთოდი . ინტეგრალური

იმ შემთხვევისთვის, როდესაც მოცემული დატვირთვიდან დიაგრამას აქვს თვითნებური მონახაზი, ხოლო ერთი დატვირთვიდან ის სწორხაზოვანია, მოსახერხებელია მისი დადგენა ვერეშჩაგინის მიერ შემოთავაზებული გრაფიკული ანალიტიკური მეთოდის გამოყენებით.

, სადაც არის დიაგრამის M r ფართობი გარე დატვირთვიდან, y c არის დიაგრამის ორდინატი ერთეული დატვირთვიდან M r დიაგრამის სიმძიმის ცენტრის ქვეშ. დიაგრამების გამრავლების შედეგი უდრის ერთ-ერთი დიაგრამის ფართობის ნამრავლს და მეორე დიაგრამის ორდინატს, რომელიც აღებულია პირველი დიაგრამის ფართობის სიმძიმის ცენტრის ქვეშ. ორდინატი უნდა იყოს აღებული სწორი ხაზის დიაგრამიდან. თუ ორივე დიაგრამა სწორია, მაშინ ორდინატი შეიძლება ავიღოთ ნებისმიერიდან.

პ

გადაადგილება:

. ამ ფორმულის გამოყენებით გაანგარიშება ხორციელდება სექციებში, რომელთაგან თითოეულში სწორი დიაგრამა უნდა იყოს მოტეხილობების გარეშე. რთული დიაგრამა M p იყოფა მარტივ გეომეტრიულ ფიგურებად, რისთვისაც უფრო ადვილია სიმძიმის ცენტრების კოორდინატების დადგენა. ორი დიაგრამის გამრავლებისას, რომლებსაც აქვთ ტრაპეციის ფორმა, მოსახერხებელია გამოიყენოთ ფორმულა:

. იგივე ფორმულა ასევე შესაფერისია სამკუთხა დიაგრამებისთვის, თუ ჩაანაცვლებთ შესაბამის ორდინატს = 0.

პ

უბრალოდ დაყრდნობილ სხივზე თანაბრად განაწილებული დატვირთვის მოქმედებით, დიაგრამა აგებულია ამოზნექილი კვადრატული პარაბოლის სახით, რომლის ფართობიც

(ნახ.

, ე.ი.

x C =L/2).

დ

ერთნაირად განაწილებული დატვირთვის მქონე „ბრმა“ ბეჭდისთვის გვაქვს ჩაზნექილი კვადრატული პარაბოლა, რისთვისაც

;

,

x C = 3ლ/4. იგივე შეიძლება მივიღოთ, თუ დიაგრამა წარმოდგენილია სამკუთხედის ფართობსა და ამოზნექილი კვადრატული პარაბოლის ფართობის სხვაობით:

. "დაკარგული" ტერიტორია უარყოფითად ითვლება.

კასტილიანოს თეორემა .

– განზოგადებული ძალის მოქმედების წერტილის გადაადგილება მისი მოქმედების მიმართულებით უდრის პოტენციური ენერგიის ნაწილობრივ წარმოებულს ამ ძალის მიმართ. მოძრაობაზე ღერძული და განივი ძალების გავლენის უგულებელყოფით, ჩვენ გვაქვს პოტენციური ენერგია:

, სადაც

.

რა არის მოძრაობის განმარტება ფიზიკაში?

სევდიანი როჯერი

ფიზიკაში გადაადგილება არის ვექტორის აბსოლუტური მნიშვნელობა, რომელიც შედგენილია სხეულის ტრაექტორიის საწყისი წერტილიდან ბოლო წერტილამდე. ამ შემთხვევაში, ბილიკის ფორმას, რომლის გასწვრივ მოხდა მოძრაობა (ანუ თავად ტრაექტორია), ისევე როგორც ამ ბილიკის ზომას, საერთოდ არ აქვს მნიშვნელობა. ვთქვათ, მაგელანის გემების მოძრაობა - კარგი, მაინც ის, ვინც საბოლოოდ დაბრუნდა (სამიდან ერთი) - ნულის ტოლია, თუმცა გავლილი მანძილი ვაი.

არის ტრიფონი

გადაადგილება შეიძლება განიხილებოდეს ორი გზით. 1. სხეულის პოზიციის ცვლილება სივრცეში. უფრო მეტიც, მიუხედავად კოორდინატებისა. 2. მოძრაობის პროცესი, ე.ი. დროთა განმავლობაში პოზიციის შეცვლა. შეგიძლიათ კამათი 1 პუნქტზე, მაგრამ ამისათვის თქვენ უნდა აღიაროთ აბსოლუტური (საწყისი) კოორდინატების არსებობა.

მოძრაობა არის სივრცეში გარკვეული ფიზიკური სხეულის მდებარეობის ცვლილება გამოყენებული საცნობარო სისტემასთან შედარებით.

ეს განმარტება მოცემულია კინემატიკაში - მექანიკის ქვეგანყოფილება, რომელიც სწავლობს სხეულების მოძრაობას და მოძრაობის მათემატიკურ აღწერას.

გადაადგილება არის ვექტორის (ანუ სწორი ხაზის) აბსოლუტური მნიშვნელობა, რომელიც აკავშირებს გზაზე ორ წერტილს (A წერტილიდან B წერტილამდე). გადაადგილება ბილიკისგან განსხვავდება იმით, რომ არის ვექტორული მნიშვნელობა. ეს ნიშნავს, რომ თუ ობიექტი მივიდა იმავე წერტილში, საიდანაც იგი დაიწყო, მაშინ გადაადგილება არის ნული. მაგრამ გზა არ არის. ბილიკი არის მანძილი, რომელიც ობიექტმა გაიარა მისი მოძრაობის გამო. უკეთ გასაგებად, შეხედეთ სურათს:

რა არის გზა და მოძრაობა ფიზიკის თვალსაზრისით და რა განსხვავებაა მათ შორის?

ძალიან აუცილებელია) გთხოვთ მიპასუხოთ)

მომხმარებელი წაიშალა

ალექსანდრე კალაპაც

ბილიკი არის სკალარული ფიზიკური სიდიდე, რომელიც განსაზღვრავს სხეულის მიერ მოცემულ დროს გავლილი ტრაექტორიის მონაკვეთის სიგრძეს. ბილიკი დროის არაუარყოფითი და შეუმცირებელი ფუნქციაა.
გადაადგილება არის მიმართული სეგმენტი (ვექტორი), რომელიც აკავშირებს სხეულის პოზიციას დროის საწყის მომენტში მის პოზიციასთან დროის ბოლო მომენტში.
Ნება მომეცი აგიხსნა. თუ სახლიდან წახვალ, მეგობართან მიდიხარ და სახლში დაბრუნდები, მაშინ შენი გზა ტოლი იქნება შენს სახლსა და მეგობრის სახლს შორის გამრავლებული მანძილის ორზე (იქ და უკან) და შენი მოძრაობა იქნება ნულის ტოლი, რადგან დროის ბოლო მომენტში თქვენ აღმოჩნდებით იმავე ადგილას, როგორც საწყის მომენტში, ანუ სახლში. ბილიკი არის მანძილი, სიგრძე, ანუ სკალარული სიდიდე, რომელსაც არ აქვს მიმართულება. გადაადგილება არის მიმართული, ვექტორული სიდიდე და მიმართულება მითითებულია ნიშნით, ანუ გადაადგილება შეიძლება იყოს უარყოფითი (თუ ჩავთვლით, რომ მეგობრის სახლთან მისვლისას თქვენ გააკეთეთ მოძრაობა s, მაშინ როცა მიდიხართ თქვენი მეგობრიდან მისკენ. სახლი, თქვენ გააკეთებთ მოძრაობას -s , სადაც მინუს ნიშანი ნიშნავს, რომ თქვენ იარეთ საპირისპირო მიმართულებით იმ მიმართულებით, რომლითაც სახლიდან თქვენს მეგობარს მიაშურეთ).

Forserr33v