Хід променів через 2 трикутні призми. Геометрична оптика

«Проломлення світла фізика» - N 2,1 – відносний показникзаломлення другого середовища щодо першого. Якщо n<1, то угол преломления больше угла падения. Если обозначить скорость распространения света в первой среде V1, а во второй – V2, то n = V1/ V2. Преломление света. Законы преломления света 8 класс. План изложения нового материала:

«Проломлення світла» - Світловий промінь. Негомоцентричні пучки не сходяться на одну точку простору. Видимий світло - електромагнітне випромінювання з довжинами хвиль? 380-760 нм (від фіолетового до червоного). На фольгу виливалася ртуть, що утворювала з оловом амальгаму. Набір близьких променів світла можна розглядати як пучок світла.

«Відображення та заломлення світла» - Рене Декарт. З > V. Чи можна створити шапку-невидимку? Евклід. Досвід Евкліда. Евклід (III ст. до н.е.) – давньогрецький вчений. Закон заломлення світла. Залежність кута заломлення від кута падіння. Вчитель фізики Жовтневої ЗОШ №1 Саліхова І.Е. (Посилання на експеримент «Хід променя повітря – скло»).

"Закони заломлення" - Заломлення світла Приклади явища. Оборотна діаграма. Яке середовище оптично щільніше? 1.На малюнку зображено заломлення променя світла на межі двох середовищ. Визначення. Оптичні прилади 1. Мікроскоп. 2.Фотоапарат. 3. Телескоп. Закони заломлення. На діаграмі відбито принцип оборотності світлових променів.

«Фізика заломлення світла» - Заломлення світла. Автор: Васильєва О.Д. Вчитель фізики, МОУ гімназія, 2009р. З казки Г.-Х. Закони заломлення світла. Але нажаль! Дзеркальне дифузне. Повне відображення. Відображення -.

«Проломлення світла у різних середовищах» - Міраж наддальнього бачення. Веселка очима спостерігача. Справжнє (А) і здається (В) становище риби. Хід променя в оптично неоднорідному середовищі. Чому ноги людини, що зайшла у воду, здаються коротшими? Мале коло. Світловод. Рефракція – відхилення світла від прямолінійного поширення оптично неоднорідному середовищі.

органів без хірургічного втручання (ендоскопи), і навіть на виробництві висвітлення недоступних ділянок.

5. На законах заломлення заснований принцип дії різноманітних оптичних пристроїв, що служать для завдання світлових променів. потрібного напряму. Для прикладу розглянемо хід променів у плоскопаралельній платівці та призмі.

1). Плоскопаралельна платівка- Виготовлена ​​з прозорої речовини пластинка з двома паралельними плоскими гранями. Нехай платівка виготовлена ​​з речовини, оптично більш щільної, ніж довкілля. Припустимо, що в повітрі ( n1 =1) знаходиться скляна

пластинка (n 2> 1), товщина якої d (рис.6).

Нехай промінь падає на верхню граньцієї платівки. У точці А він переломиться і піде у склі у напрямку АВ. У точці промінь знову переломиться і вийде зі скла в повітря. Доведемо, що промінь із платівки виходить під тим самим кутом, під яким падає на неї. Для точкиА закон заломлення має вигляд: sinα/sinγ=n 2 /n 1, і оскільки n 1 =1, тоn 2 = sinα/sinγ. Для

Точки закону заломлення наступний: sinγ/sinα1 =n 1 /n 2 =1/n 2 . Порівняння

формул дає рівність sinα=sinα1 , а значить, і α=α1 .Отже, промінь

вийде з плоскопаралельної платівки під таким же кутом, під яким на неї впав. Однак промінь, що вийшов з пластинки, зміщений щодо падаючого променя на відстань ℓ, яке залежить від товщини пластинки,

показника заломлення та кута падіння променя на платівку.

Висновок: плоскопаралельна пластинка не змінює напрям падаючих неї променів, лише змішає їх, якщо розглядати заломлені промені.

2). Трикутна призма– це виконана з прозорої речовини призма, переріз якої є трикутником. Нехай призма виготовлена ​​з матеріалу оптично більш щільного, ніж довкілля

(наприклад, вона зі скла, а довкола – повітря). Тоді промінь, що впав на її межу,

переломившись, відхиляється до заснування призми, оскільки він переходить в оптично більш щільне середовище і, отже, його кут падіння φ1 більший за кут

заломлення φ2. Хід променів у призмі показано на рис.7.

Кут ρ при вершині призми, що лежить між гранями на яких заломлюється промінь, називається заломлюючим кутом призми; а сторона,

що лежить проти цього кута, - основою призми. Кут δ між напрямками продовження променя, що падає на призму (АВ) і променя (CD)

що вийшов з неї, називається кутом відхилення променя призмою- Він показує, як сильно призма змінює напрямок падаючих на неї променів. Якщо відомий кут р і показник заломлення призмиn, то по заданому куткупадіння φ1 можна знайти кут заломлення на другій грані

φ4. Справді, кут φ2 визначається із закону заломлення sinφ1 /sinφ2 =n

(Призму з матеріалу з показником заломлення n поміщена в повітря). У

BCN сторони ВN і CN утворені прямими, перпендикулярними до граней призми, так що кут CNE дорівнює куту р. Тому φ2 +φ3 =р, звідки φ3 =р -φ2

стає відомим. Кут φ4 визначається законом заломлення:

sinφ3 /sinφ4 = 1/n.

Практично часто буває потрібно вирішувати таке завдання: знаючи геометрію призми (кут р) і визначаючи кути φ1 і φ4 знайти показник

заломлення призми n. Застосовуючи закони геометрії, отримуємо: кут МСВ = φ4 -φ3, кут МВС = φ1 -φ2; кут δ - зовнішній до BMC і, отже,

дорівнює сумі кутів МВС і МСВ: δ=(φ1 -φ2 )+(φ4 -φ3 )=φ1 +φ4 -р , де враховано

рівність φ3 + φ2 = р. Тому,

Отже, кутвідхилення променя призмою тим більше, ніж більше кутпадіння променя і що менше заломлює кут призми. Порівняно складними міркуваннямиможна показати, що при симетричному ході променя

крізь призму (промінь світла в призмі паралельний її основи) приймає найменше значення.

Припустимо, що заломлюючий кут (тонка призма) та кут падіння променя на призму малі. Запишемо закони заломлення на гранях призми:

sinφ1 /sinφ2 = n, sinφ3 /sinφ4 =1/n. Враховуючи, що для малих кутів sinφ≈ tgφ≈φ,

отримаємо: φ1 = n φ2 , φ4 = n φ3 . підставивши φ1 і φ3 у формулу (8) для δ отримаємо:

Підкреслимо, що ця формула для δ вірна лише тонкої призми і за дуже малих кутах падіння променів.

Принципи отримання оптичних зображень

Геометричні принципи отримання оптичних зображень ґрунтуються лише на законах відображення та заломлення світла, повністю відволікаючись від його фізичної природи. При цьому оптичну довжину світлового променя слід вважати позитивною, коли він проходить у напрямі поширення світла, та негативною у протилежному випадку.

Якщо пучок світлових променів, що виходить з будь-якої точки S ,

результаті відображення та/або заломлення сходиться в точці S , то S

вважається оптичним зображенням або просто зображенням точки S.

Зображення називається дійсним, якщо світлові променідійсно перетинаються в точці S?. Якщо ж у точці S ΄ перетинаються продовження променів, проведені в напрямку, зворотному розповсюдженню

світла, то зображення називається уявним. За допомогою оптичних пристроїв уявні зображення можуть бути перетворені на дійсні. Наприклад, у нашому оці уявне зображення перетворюється на дійсне, що виходить на сітківці ока. Наприклад розглянемо отримання оптичних зображень за допомогою 1)

плоского дзеркала; 2) сферичного дзеркалата 3) лінз.

1. Плоським дзеркалом називають гладку плоску поверхню, що дзеркально відображає промені . Побудова зображення в плоске дзеркаломожна показати за допомогою наступного прикладу. Побудуємо, як видно у дзеркалі точкове джерело світла S(рис.8).

Правило побудови зображення таке. Оскільки від точкового джерела можна провести різні промені, виберемо два з них - 1 і 2 і знайдемо точку S, де ці промені сходяться. Очевидно, що самі відбиті 1 і 2 промені розходяться, сходяться лише їх продовження (див. пунктир на рис.8).

Зображення вийшло не від самих променів, а від їхнього продовження, і є уявним. Простим геометричною побудовоюлегко показати, що

зображення розташоване симетрично стосовно поверхні дзеркала.

Висновок: плоске дзеркало дає уявне зображення предмета,

розташоване за дзеркалом на такій відстані від нього, що і сам предмет. Якщо два плоских дзеркала розташовані під кутом один до одного,

то можна отримати кілька зображень джерела світла.

2. Сферичним дзеркаломназивається частина сферичної поверхні,

дзеркально відбиває світло.Якщо дзеркальною є внутрішня частинаповерхні, то дзеркало називають увігнутим, а якщо зовнішня, то опуклим.

На рис.9 показаний хід променів, що падають паралельним пучком на увігнуте сферичне дзеркало.

Вершина сферичного сегмента (точка D) називається полюс дзеркала.Центр сфери (точкаО), з якої утворено дзеркало, називається

оптичний центр дзеркала.Пряма, що проходить через центр кривизни дзеркала і його полюс D, називається головною оптичною віссю дзеркала.

Застосовуючи закон відбиття світла, у кожній точці падіння променів на дзеркал

відновлюють перпендикуляр до поверхні дзеркала (цим перпендикуляром є радіус дзеркала - пунктирна лінія на рис. 9) та

отримують перебіг відбитих променів. Промені, що падають на поверхню увігнутого дзеркалапаралельно головній оптичній осі, після відображення збираються в одній точці F , фокус дзеркала,а відстань від фокусу дзеркала до його полюса - фокусною відстанню f. Оскільки радіус сфери спрямований за нормаллю до її поверхні, то, згідно із законом відображення світла,

фокусну відстань сферичного дзеркала визначають за формулою

де R-радіус сфери (ОD).

Для побудови зображення необхідно вибрати два промені та знайти їх перетин. У разі увігнутого дзеркала такими променями можуть бути промінь,

відбитий від точки D (він йде симетрично з падаючим щодо оптичної осі), і промінь, що пройшов через фокус і відбитий дзеркалом (він йде паралельно до оптичної осі); інша пара: промінь, паралельний головній оптичній осі (відбиваючись, він пройде через фокус), і промінь, що проходить через оптичний центр дзеркала (він відобразиться у зворотному напрямку).

Для прикладу побудуємо зображення предмета (стрілки АВ), якщо він знаходиться від вершини дзеркала D на відстані, більшій за радіус дзеркала

(радіус дзеркала дорівнює відстані OD = R). Розглянемо креслення, зроблене згідно з описаним правилом побудови зображення (рис.10).

Промінь 1 поширюється від точки До точкиD і відображається по прямій

DE так, що кут ADВ дорівнює куту ADE. Промінь 2 від тієї ж точки розповсюджується через фокус до дзеркала і відображається по лініїCB "||DA .

Зображення дійсне (утворене відбитими променями, а не їх продовженнями, як у плоскому дзеркалі), перевернуте та зменшене.

З простих геометричних розрахунків можна одержати співвідношення між такими характеристиками. Якщо а – відстань від предмета до дзеркала, що відкладається по головній оптичній осі (на рис.10 – це AD), b –

відстань від дзеркала до зображення (на рис.10 - це DA "), тоа/b =AB/A"B" ,

і тоді фокусну відстань f сферичного дзеркала визначають за формулою

Розмір оптичної сили вимірюється в діоптріях (дптр); 1 дптр = 1м-1.

3. Лінзою називають прозоре тіло, обмежене сферичними поверхнями, радіус, принаймні, однієї з яких не повинен бути нескінченним . Хід променів у лінзі залежить від радіусу кривизни лінзи.

Основними характеристиками лінзи є оптичний центр, фокуси,

фокальні площини. Нехай лінза обмежена двома сферичними поверхнями, центри кривизни яких 1 і 2 , а вершини сферичних

поверхонь О 1 і О 2 .

На рис.11 схематично зображена двоопукла лінза; товщина лінзи в середині більша, ніж у країв. На рис.12 схематично зображена двояковогнута лінза (в середині вона тонша, ніж у країв).

Для тонкої лінзивважають, що О 1 О 2<<С 1 О 2 иО 1 О 2 <<С 2 О 2 , т.е.

практично точки 1 і 2 . злиті в одну точку О , яка називається

оптичним центром лінзи. Пряма, що проходить через оптичний центр лінзи, називається оптичною віссю. Оптична вісь, що проходить через центри кривизни поверхонь лінзи, називаєтьсяголовною оптичною віссю(З 1 З 2 на рис.11 і 12). Промені, що йдуть через оптичний центр, не

заломлюються (не змінюють свого напряму). Промені, паралельні головній оптичній осі двоопуклої лінзи, після проходження через неї перетинають головну оптичну вісь у точці F (рис.13), яка називається головним фокусом лінзи, а відстань від цієї точки до лінзиf

є головна фокусна відстань. Побудуйте самостійно хід хоча б двох променів, що падають на лінзу паралельно головній оптичній осі

(скляна лінза розташована в повітрі, врахуйте це при побудові), щоб довести, що розташована в повітрі лінза є збирає, якщо вона двоопукла, і розсіює, якщо лінза двояковогнута.

Нехай промінь падає на одну з гранів призми. Переломившись у точці , промінь піде у напрямку і, вдруге переломившись у точці , вийде із призми у повітря (рис. 189). Знайдемо кут , який промінь, пройшовши через призму, відхилиться від початкового напрями. Цей кут ми називатимемо кутом відхилення. Кут між заломлюючими гранями, званий заломлюючим кутом призми, позначимо .

Рис. 189. Заломлення у призмі

З чотирикутника, в якому кути при і прямі, знайдемо, що кут дорівнює . Користуючись цим, з чотирикутника знаходимо

Кут, як зовнішній кут у трикутнику, дорівнює

де - Кут заломлення в точці , а - Кут падіння в точці променя, що виходить з призми. Далі, користуючись законом заломлення, маємо

За допомогою отриманих рівнянь, знаючи заломлюючий кут призми і показник заломлення , ми можемо за будь-якого вугілля падіння обчислити кут відхилення .

Особливо просту форму набуває вираз для кута відхилення у тому випадку, коли заломлюючий кут призми малий, тобто призма тонка, а кут падіння невеликий; тоді кут також малий. Замінюючи приблизно у формулах (86.3) і (86.4) синуси кутів самими кутами (у радіанах), маємо

.

Підставляючи ці вирази у формулу (86.1) та користуючись (86.2), знаходимо

Цією формулою, справедливою для тонкої призми під час падіння променів під невеликим кутом, ми скористаємося надалі.

Звернемо увагу, що кут відхилення променя в призмі залежить від показника заломлення речовини, з якої виготовлена ​​призма. Як ми вказували вище, показник заломлення різних кольорів світла різний (дисперсія). Для прозорих тіл показник заломлення фіолетових променів найбільший, потім слідують промені сині, блакитні, зелені, жовті, помаранчеві, і, нарешті, червоні, які мають найменший показник заломлення. Відповідно до цього кут відхилення для фіолетових променів найбільший, для червоних - найменший, і промінь білого кольору, що падає на призму, після виходу з неї виявиться розкладеним на ряд кольорових променів (рис. 190 і рис. I на кольоровому форзаці), т.е. е. утворюється спектр променів.

Рис. 190. Розкладання білого світла при заломленні призмі. Пучок білого світла, що падає, зображений у вигляді фронту з перпендикулярним до нього напрямом поширення хвилі. Для заломлених пучків показано лише напрямки поширення хвиль

18. Помістивши екран позаду шматка картону, в якому виготовлено маленький отвір, можна отримати на цьому екрані зображення джерела. За яких умов зображення на екрані буде чітким? Поясніть, чому зображення виходить перевернутим?

19. Доведіть, що пучок паралельних променів залишається таким самим після відбиття від плоского дзеркала

Рис. 191. До вправи 27. Якщо чашка порожня, око не бачить монети (а), якщо чашка наповнена водою, то монета видно (б). Палиця, занурена одним кінцем у воду, здається зламаною (в). Міраж у пустелі (г). Як риба бачить дерево та пірнальника (д)

20. Чому дорівнює кут падіння променя, якщо промінь падаючий і промінь відбиті» утворюють кут ?

21. Чому дорівнює кут падіння променя, якщо промінь відбитий і промень заломлений утворюють кут? Показник заломлення другого середовища щодо першої дорівнює.

22. Доведіть оборотність напрямку світлових променів для відображення світла.

23. Чи можна придумати таку систему дзеркал і призм (лінз), через яку один спостерігач бачив би другого спостерігача, а другий спостерігач не бачив би першого?

24. Показник заломлення скла щодо води дорівнює 1,182: показник заломлення гліцерину щодо води дорівнює 1.105. Знайдіть показник заломлення скла щодо гліцерину.

25. Знайдіть граничний кут повного внутрішнього відображення для алмазу на кордоні з водою.

26. знайдіть зсув променя при проходженні його через плоскопаралельну пластинку зі скла з показником заломлення, рівним 1,55, якщо кут падіння , а товщина пластинки дорівнює

27. Користуючись законами заломлення та відображення, поясніть явища, показані на рис. 191

Застосованого до випадку падіння променя із середовища, в якому світло поширюється зі швидкістю ν 1 в середу, де світло поширюється зі швидкістю ν 2 >ν 1 випливає, що кут заломлення більший від кута падіння:

Але якщо кут падіння задовольняє умову:

(5.5)

то кут заломлення звертається в 90 °, тобто заломлений промінь ковзає по межі розділу. Такий кут падіння називають граничним(Пр.). При подальшому збільшенні кута падіння проникнення променя в глиб другого середовища припиняється і настає повне відображення (рис. 5.6). Суворий розгляд питання з хвильової точки зору показує, що насправді хвиля проникає у другу середу на глибину порядку довжини хвилі.

Повне відображення знаходить різноманітні практичні застосування. Так як для системи скло-повітря граничний кут пр становить менше 45°, то призми, показані на малюнку 5.7, дозволяють змінювати хід променя, причому на робочій межі відображення відбувається практично без втрат.

Якщо ввести світло в тонку скляну трубку з її торця, то, відчуваючи на стінках повне відбиття, промінь слідуватиме вздовж трубки навіть при складних згинах останньої. На цьому принципі працюють світловоди - тонкі прозорі волокна, що дозволяють проводити світловий пучок викривленим шляхом.

На малюнку 5.8 показано відрізок світловоду. Промінь, що входить у світловод з торця під кутом падіння а, зустрічає поверхню світловода під кутом γ=90°-β, де β - кут заломлення. Щоб при цьому виникло повне відображення, потрібне виконання умови:

де n – показник заломлення речовини світловоду. Оскільки трикутник ABC прямокутний, то виходить:

Отже,

Вважаючи а→90°, знаходимо:

Таким чином, навіть при майже ковзному падінні промінь відчуває у світловоді повне відображення, якщо виконана умова:

Насправді світловод набирається з тонких гнучких волокон з показником заломлення n 1 оточених оболонкою з показником заломлення n 2

Вивчаючи явище заломлення, Ньютон виконав досвід, що став класичним: вузький пучок білого світла, спрямований на скляну призму, дав ряд кольорових зображень перерізу пучка - спектр. Потім спектр потрапляв на другу таку ж призму, повернуту на 180 ° навколо горизонтальної осі. Пройшовши цю призму, спектр знову зібрався у єдине біле зображення перерізу світлового пучка. Тим самим було доведено складний склад білого світла. З цього досвіду випливає, що показник заломлення залежить від довжини хвилі (дисперсія). Розглянемо роботу призми для монохроматичного світла, що падає під кутом α 1 на одну із заломлюючих граней прозорої призми (рис. 5.9) з заломлюючим кутом А.

З побудови видно, що кут відхилення променя пов'язаний з заломлюючим кутом призми складним співвідношенням:

Перепишемо його у вигляді

та досліджуємо на екстремум відхилення променя. Беручи похідну та прирівнюючи її нулю, знаходимо:

Звідси випливає, що екстремальне значення кута відхилення виходить при симетричному ході променя всередині призми:

Легко бачити, що при цьому виходить мінімальний кут відхилення, що дорівнює:

(5.7)

Рівняння (5.7) застосовується визначення показника заломлення по куті мінімального відхилення.

Якщо призма має малий заломлюючий кут, такий, що синуси можна замінити кутами, виходить наочне співвідношення:

(5.8)

Досвід показує, що скляні призми сильніше переломлюють короткохвильову частину спектра (сині промені), але що немає прямого зв'язку між λ, і δ min . Теорію дисперсії ми розглянемо у розділі 8. Поки нам важливо запровадити міру дисперсії - різницю показників заломлення двох певних довжин хвиль (одна їх береться у червоній, інша - у синій частині спектра):

Міра дисперсії для різних сортів скла різна. На малюнку 5.10 зображено перебіг показника заломлення для двох поширених сортів скла: легкого – крона та важкого – флінта. З креслення видно, що дисперсії відрізняються значно.

Це дозволяє створити дуже зручну призму прямого зору, де світло розкладається в спектр, майже не змінюючи напрями поширення. Ця призма робиться з кількох (до семи) призм різного скла з дещо різними заломлюючими кутами (рис. 5.10, внизу). За рахунок різної міри дисперсії домагаються ходу променя приблизно показаного на малюнку.

На закінчення відзначимо, що пропускання світла через плоскопаралельну пластину (рис. 5.11) дозволяє отримати зміщення променя паралельно самому собі. Значення зміщення

залежить від властивостей пластини та від кута, падіння на неї первинного променя.

Вочевидь, у всіх розглянутих випадках поруч із заломленням є і відбиток світла. Але ми його не враховуємо, оскільки заломлення у цих питаннях вважається основним явищем. Це зауваження стосується і заломлення світла на викривлених поверхнях різних лінз.

Розглянемо метод визначення показника заломлення, що застосовується для прозорих речовин. Метод полягає у вимірі кута відхилення променів при проходженні світла через призму, виготовлену з матеріалу, що досліджується. На призму спрямовується паралельний пучок променів, тому достатньо розглянути хід одного з них (S 1) у площині перпендикулярної лінії перетину променя заломлюючих граней призми (рис.6).

А 1 ─напрямок нормалі до грані, на яку падає промінь S 1 ,

А 2 ─ напрямок нормалі до грані, з якої виходить промінь S 2 ,

i 1 , i 2 - кути падіння,

r 1 , r 2 - кути заломлення на межах розділу АС та АВвідповідно,

φ - Заломлюючий кут призми,

δ - кут відхилення променя, що виходить із призми щодо початкового напрямку.

Хід променя через призму розраховується виходячи з законів заломлення світла. При заломленні на першій грані призми АСотримаємо

(12)

де n – показник заломлення матеріалу призми даної довжини хвилі світла.

Для грані АВзакон заломлення запишеться як

. (13)

Співвідношення 12 і 13 дозволяють знайти вирази для визначення n. Проте експериментально визначити кути r 1 і i 1 досить складно. На практиці зручніше виміряти кут відхилення променя призмою. δ і заломлюючий кут призми φ.

Отримаємо формулу для визначення показника заломлення n через кути δ і φ .

Спочатку скористаємося відомої в геометрії теореми, що зовнішній кут трикутника дорівнює сумі внутрішніх кутів, не суміжних із ним. Тоді із трикутника EDFотримаємо

φ = r 1 + i 2 . (14)

З трикутника EHF і, використовуючи (14), отримаємо:

δ =(i 1 - r 1 )+(r 2 - І 2 )= i 1 +r 2 –(r 1 + i 2 )= i 1 +r 2 + φ . (15)

Потім виразимо кут δ через кут r 1 , використовуючи закони заломлення (12), (13) та (14), та визначимо умови мінімації δ :

i 1 = arcsin(n sin r 1);

r 2 = arcsin(n sin i 2 ) = arcsin(n sin ( φ- r 1 ));

δ = arcsin(n sin r 1 ) + arcsin (n sin ( φ- r 1 )).

Залежність δ від r 1 має мінімум, умову якого можна знайти, прирівнявши похідну δ від r 1 нулю:

Вираз (16) виконується, якщо r 1 = φ - r 1. Відповідно до (14) маємо φ - r 1 = i 2 , тому r 1 = i 2 . Тоді із законів заломлення (12) і (13) випливає, що кути i 1 , r 2 також повинні бути рівними: i 1 = r 2 . Беручи до уваги (14) та (15), отримаємо:

φ = 2 r 1 ; δ min =2 i 1 – φ .

З урахуванням цих рівностей остаточно отримаємо:

і
.

Отже, при найменшому куті відхилення променя призмою δ minпоказник заломлення речовини призми може бути визначений за формулою

. (17)

Таким чином, визначення показника заломлення речовини зводиться до вимірювання заломлюючого кута призми і кута найменшого відхилення променів .

Кут найменшого відхилення δ утворений двома напрямками: напрямком променя, що падає на призму S 1 і напрямом променя, що вийшов із призми S 2 . Якщо джерело випромінювання не є монохроматичним, то через дисперсію речовини призми напрямок заломленого променя ЕF, а, отже, і напрямок променя, що вийшов S 2 будуть різними щодо різних довжин хвиль, тобто. S 2 =f( λ ). Це призводить до того, що δ і nдля різних λ, будуть різними.

Заломлюючий кут призми φ утворений гранню призми СА, на яку падає промінь та гранню АВ, з якої виходить випромінювання, або перпендикулярами до цих граней А 1 і А 2 відповідно.

Джерелом випромінювання у роботі служить ртутна лампа.