Що таке спиновий стан у фізиці. Що таке спін? Передача обертання елементарних частинок

Спін (spin – обертання) це найпростіша річ, на якій можна продемонструвати відмінності квантової механіки від класичної. З визначення здається, що пов'язаний він з обертанням, але не треба уявляти собі електрон або протон кульками, що обертаються. Як і у випадку багатьох інших усталених наукових термінівбуло доведено, що це не так, але термінологія вже встояла. Електрон – точкова частка (нульовий радіус). А спин відповідає за магнітні властивості. Якщо електрично заряджена частка рухається кривою траєкторії (у тому числі обертається), то утворюється магнітне поле. Електромагніти так працюють – електрони рухаються проводами котушки. Але спін відрізняється від класичного магніту. Ось непогана анімація:

Якщо магнітики пропускати через неоднорідне магнітне поле (зверніть увагу на різну формупівнічного та південного полюсівмагніту, що задає поле), то в залежності від орієнтації магнітика (його вектора магнітного моменту) вони будуть притягуватися (відштовхуватися) від полюса з більшою концентрацією силових лініймагнітного поля (загострений полюс магніту) У разі перпендикулярної орієнтації магнітик взагалі нікуди не відхилиться і потрапить до центру екрана.

Пропускаючи електрони ми спостерігатимемо тільки відхилення вгору або вниз на ту саму відстань. Це приклад квантування (дискретності). Спин електрона може приймати лише одне з двох значень щодо заданої осі орієнтації магніту - "вгору" або "вниз". Оскільки електрон уявити собі не можна (у нього немає ні кольору, ні форми, ні навіть траєкторії руху), як і у всіх подібних анімаціях кольорові кульки не відображають реальність, але суть думаю зрозуміла.

Якщо електрон відхилився вгору, то кажуть, що його спин спрямований вгору (+1/2 умовно позначають) щодо осі магніту. Якщо донизу, то -1/2. І здавалося б спин можна описати звичайним вектором, що вказує напрямок. У тих електронів, де він був спрямований нагору, вони і відхилиться нагору в магнітному полі, а у яких вниз – ті відповідно вниз. Але не все так просто! Електрон відхиляється вгору (вниз) на одну і ту ж відстань щодо будь-якої орієнтації магніту. На відео вище можна було б змінювати не орієнтацію магнітиків, що пропускаються, а повертати сам магніт, що створює магнітне поле. Ефект у разі звичайних магнітиків був би той самий. Що буде у випадку електронів - на відміну від магнітиків вони завжди будуть відхилятися на одну і ту ж відстань вгору або вниз.

Якщо, наприклад, пропустити вертикально розташований класичний магнітик через два перпендикулярно орієнтованих один щодо одного магніту, то відхиляючись вгору в першому, він не відхилиться в другому взагалі ніяк - його вектор магнітного моменту буде перпендикулярний лініям магнітного поля. На відео вище це той випадок, коли магнітик потрапляє в центр екрану. Електрон же повинен кудись відхилиться.

Якщо ми пропускатимемо через другий магніт тільки електрони зі спином вгору, як на малюнку, то виявиться, що частина з них виявилися ще й зі спином вгору (вниз) щодо іншої перпендикулярної осі. Праворуч і ліворуч фактично, але спин вимірюють щодо обраної осі, тому «вгору» і «вниз» загальноприйнята термінологія разом із зазначенням осі. Вектор не може бути спрямований одразу вгору та вправо. Робимо висновок, що спин – це класичний вектор, прикріплений до електрону на кшталт вектора магнітного моменту магнітика. Більше того, знаючи, що спин електрона спрямований вгору після проходження першого магніту (що відхиляються вниз блокуємо), неможливо передбачити, куди він відхилиться у другому випадку: вправо або вліво.

Ну і можна ще трохи ускладнити експеримент - блокувати електрони, що відхилилися вліво і пропустити через третій магніт, орієнтований як і перший.

І ми побачимо, що електрони відхиляться як вгору, так і вниз. Тобто електрони, що потрапляють у другий магніт, всі мали спин вгору щодо орієнтації першого магніту, а потім частина з них стала раптом зі спином вниз щодо тієї ж осі.

Дивно! Якщо через таку конструкцію пропускати класичні магнітики, повернені під одним і тим же довільно вибраним кутом, то вони завжди потраплятимуть наприкінці в ту саму точку екрана. Це називається детермінізм. Повторивши експеримент при повній відповідності початкових умовми маємо отримати той самий результат. У цьому полягає основа передбачуваної сили науки. Навіть наша інтуїція заснована на повторюваності результатів у подібних ситуаціях. У квантової механікипередбачити куди відхилиться безпосередньо взятий електрон у загальному випадкунеможливо. Хоча в деяких ситуаціях є винятки: якщо поставити два магніти з однаковою орієнтацією, то якщо електрон відхилиться вгору в першому, він точно відхилиться вгору і в другому. А якщо магніти повернені на 180 градусів один щодо одного і в першому електрон відхилився, наприклад, вниз, то в другому він точно відхилиться вгору. І навпаки. Сам собою спин не змінюється. Це вже добре)

Які з цього можна зробити загальні висновки.

1. Багато величин, які могли приймати будь-які значення в класичній механіці, можуть мати лише деякі дискретні (квантовані) значення квантової теорії. Крім спина, енергія електронів в атомах є яскравим прикладом.
2. p align="justify"> Об'єктам мікросвіту не можна приписати ніякі класичні характеристики до моменту вимірювання. Не можна вважати, що спин мав якийсь певний напрямок перед тим як ми подивилися куди відхилився електрон. Це загальне становищеі воно стосується всіх вимірюваних величин: координат, швидкості тощо. Квантова механіка . Вона стверджує, що об'єктивного, незалежного ні від кого класичного світу просто не існує. найбільш наочно демонструє цей факт. (спостерігача) у квантовій механіці надзвичайно важлива.
3. Процес виміру затирає (робить неактуальною) інформацію про попередній вимір. Якщо спин виявився спрямований нагору щодо осі y, то неважливо, що раніше він був спрямований нагору щодо осі x, він може виявитися і спином вниз щодо тієї ж осі xзгодом. Знову ж таки ця обставина стосується не тільки спина. Наприклад, якщо електрон виявлено у точці з координатами ( x, y, z) це в загальному випадку не означає, що він був у цій точці раніше. Цей фактвідомий під назвою «колапс хвильової функції».
4. Є такі фізичні величини, значення яких неможливо знати одночасно. Наприклад, не можна виміряти спин щодо осі xі одночасно щодо перпендикулярної їй осі y. Якщо ми спробуємо зробити це одночасно, то магнітні полядвох повернутих магнітів накладуться і ми замість двох різних осей отримаємо одну нову та виміряємо спин щодо неї. Послідовно вимірювати теж не вдасться внаслідок попереднього висновку №3. Це теж загальний принцип. Наприклад, координату та імпульс (швидкість) теж не можна виміряти одночасно з великою точністю- Відомий принцип невизначеності Гейзенберга.
5. Передбачити результат одиничного вимірунеможливо у принципі. Квантова механіка дозволяє лише обчислювати ймовірності тієї чи іншої події. Наприклад, можна порахувати, що в досвіді на першій картинці при орієнтації магнітів 90 ° один до одного 50% відхилиться ліворуч і 50% праворуч. Передбачити куди відхилиться безпосередньо взятий електрон не можна. Ця загальна обставина відома як «правило Борна» і є центральною ст.
6. Детерміновані класичні закони виводяться з імовірнісних квантовомеханічних за рахунок того, що в макроскопічному об'єкті дуже багато частинок і флуктуації імовірнісні усереднюються. Наприклад, якщо в досвіді на першій картинці пропускати вертикально орієнтований класичний магнітик, то 50% його частинок будуть «тягнути» його вправо, а 50% вліво. У результаті він нікуди не відхилиться. При інших орієнтаціях кутів магніту змінюється відсоткове співвідношення, що у результаті впливає відхиляється. Квантова механіка дозволяє розрахувати конкретні ймовірності і як наслідок з неї можна вивести формулу для відстані, що відхиляється в залежності від кута орієнтації магнітика, одержувану зазвичай з класичної електродинаміки. Так класична фізикавиводиться та є наслідком квантової.

Так, описані дії з магнітиками називають експеримент Штерна-Герлаха.

Існує відеоверсія даного поста і елементарного введення в квантову механіку.

Л3 -12

Спін електрона. Спинове квантове число.При класичному русі по орбіті електрон має магнітний момент. Причому класичне ставлення магнітного моменту до механічного має значення

, (1) де і – відповідно магнітний та механічний момент. До аналогічного результату наводить і квантова механіка. Так як проекція орбітального моменту на деякий напрямок може приймати тільки дискретні значення, то це відноситься і до магнітного моменту. Тому, проекція магнітного моменту на напрям вектора B при заданому значенніорбітального квантового числа lможе приймати значення

Де
- так званий магнетон Бора.

О. Штерн та В. Герлах у своїх дослідах проводили прямі виміри магнітних моментів. Вони виявили, що вузький пучок атомів водню, які явно перебувають у s-стан, в неоднорідному магнітному полі розщеплюється на два пучки. У цьому стані момент імпульсу, а з ним і магнітний моментелектрона дорівнює нулю. Отже, магнітне полі має впливати на рух атомів водню, тобто. розщеплення не повинно бути.

Для пояснення цього та інших явищ Гаудсміт і Уленбек висунули припущення, що електрон має власний момент імпульсу , не пов'язаним з рухом електрона у просторі. Цей власний момент було названо спином.

Спочатку передбачалося, що спин обумовлений обертанням електрона довкола своєї осі. Відповідно до цих уявлень для відношення магнітного та механічного моментів має виконуватися співвідношення (1). Експериментально було встановлено, що це ставлення насправді вдвічі більше, ніж для орбітальних моментів

. З цієї причини, уявлення електрона як про кульку, що обертається, виявляється неспроможним. У квантовій механіці спин електрона (і всіх інших мікрочастинок) розглядається як внутрішня невід'ємна властивість електрона, подібна до його заряду і маси.

Величина власного моментуімпульсу мікрочастинки визначається в квантовій механіці за допомогою спинового квантового числаs(для електрона
)

. Проекція спина на заданий напрямок може приймати квантовані значення, що відрізняються один від одного на . Для електрона

Де –магнітне спинове квантове число .

Для повного описуелектрона в атомі, таким чином, необхідно поряд з головним, орбітальним і магнітним квантовими числами задавати магнітне спінове квантове число.

Тотожність частинок.У класичній механіці однакові частинки (скажімо, електрони), незважаючи на тотожність їх фізичних властивостейможна помітити, пронумерувавши, і в цьому сенсі вважати частинки помітними. У квантовій механіці ситуація кардинально змінюється. Поняття траєкторії втрачає сенс, і, отже, під час руху частинки переплутуються. Це означає, що не можна сказати, який із спочатку помічених електронів потрапив у ту чи іншу точку.

Таким чином, у квантовій механіці однакові частинки повністю втрачають свою індивідуальність і стають невиразними. Це твердження чи, як кажуть, принцип нерозрізненостіоднакових частинок має важливі наслідки.

Розглянемо систему, що складається із двох однакових частинок. У силу їх тотожності стану системи, що виходять одна з одної перестановкою обох частинок повинні бути фізично повністю еквівалентними. Мовою квантової механіки це означає, що

Де ,– сукупності просторових та спинових координат першої та другої частинки. У результаті можливі два випадки

Таким чином, хвильова функція або симетрична (не змінюється під час перестановки частинок), або антисиметрична (тобто при перестановці змінює знак). Обидва ці випадки зустрічаються у природі.

Релятивістська квантова механіка встановлює, що симетрія чи антисиметрія хвильових функцій визначається спином частинок. Частинки з напівцілим спином (електрони, протони, нейтрони) описуються антисиметричними хвильовими функціями. Такі частки називають ферміонами, і кажуть, що вони підпорядковуються статистиці Фермі-Дірака. Частинки з нульовим або цілим спином (наприклад, фотони) описуються симетричними хвильовими функціями. Ці частки називають бозонами, і кажуть, що вони підпорядковуються статистиці Бозе-Ейнштейна. Складні частки(наприклад, атомні ядра), які з непарного числа ферміонів, є ферміонами (сумарний спин – напівцілий), та якщо з парного – бозонами (сумарний спин цілий).

Принцип Паулі Атомні оболонки.Якщо тотожні частки мають однакові квантові числа, їх хвильова функція симетрична щодо перестановки частинок. Звідси випливає, що два ферміони, що входять до цієї системи, не можуть перебувати в однакових станах, оскільки для ферміонів хвильова функція має бути антисиметричною.

З цього положення випливає принцип заборони Паулі: будь-які два ферміони не можуть одночасно перебувати в тому самому стані.

Стан електрона в атомі визначається набором чотирьох квантових чисел:

головного n(
,

орбітального l(
),

магнітного (
),

магнітного спинового (
).

Розподіл електронів в атомі за станами підпорядковується принципу Паулі, тому два електрони, що знаходяться в атомі, відрізняються значеннями принаймні одного квантового числа.

Певному значенню nвідповідає різних станів, що відрізняються lі . Так як може приймати лише два значення (
), то максимальна кількістьелектронів, що перебувають у станах з даними n, буде одно
. Сукупність електронів у багатоелектронному атомі, що мають одне і те ж квантове число n, називають електронною оболонкою. У кожній електрони розподіляються по підболочкам, відповідних даному l. Максимальна кількість електронів у підболочці з даними lодно
. Позначення оболонок, а також розподіл електронів по оболонках та підболочках представлені в таблиці.

Періодична система елементів Менделєєва.За допомогою принципу Паулі можна пояснити періодичну систему елементів. Хімічні та деякі фізичні властивості елементів визначаються зовнішніми валентними електронами. Тому періодичність властивостей хімічних елементів безпосередньо з характером заповнення електронних оболонок в атомі.

Елементи таблиці відрізняються один від одного зарядом ядра та кількістю електронів. Під час переходу до сусіднього елементу останні збільшуються на одиницю. Електрони заповнюють рівні так, щоб енергія атома була мінімальною.

У багатоелектронному атомі кожен окремий електрон рухається у полі, що відрізняється від Кулонівського. Це призводить до того, що виродження за орбітальним моментом знімається.
. Причому збільшенням lенергія рівнів з однаковими nзростає. Коли число електронів невелике, відмінність в енергії з різними lта однаковими nне таке велике, як між станами з різними n. Тому, спочатку електрони заповнюють оболонки з меншими. n, починаючи з sпідболочки, послідовно переходячи до великих значень l.

Єдиний електрон атома водню перебуває у стані 1 s. Обидва електрони атомаHeперебувають у стані 1 sз антипаралельними орієнтаціями спина. На атомі гелію закінчується заповнення K-оболонки, що відповідає завершенню Iперіоду таблиці Менделєєва

Третій електрон атома Li( Z3)займає найнижчий вільний енергетичний стан з n2 ( L-оболонка), тобто. 2 s-Стан. Так як він слабший за інші електрони пов'язаний з ядром атома, то їм визначаються оптичні і Хімічні властивостіатома. Процес заповнення електронів у другому періоді не порушується. Закінчується період неоном, у якого L-оболонка повністю заповнена.

У третьому періоді починається заповнення M-оболонки. Одинадцятий електрон першого елемента даного періоду Na ( Z11) займає найнижчий вільний стан 3 s. 3s-електрон є єдиним валентним електроном. У зв'язку з цим оптичні та хімічні властивості натрію подібні до властивостей літію. У наступних за натрієм елементів нормально заповнюються підболочки. sта 3 p.

Вперше порушення нормальної послідовності заповнення рівнів відбувається у K( Z19). Його дев'ятнадцятий електрон мав би зайняти 3 d-Стан в M-оболонці. При цій загальній конфігурації підболочка 4 sвиявляється енергетично нижчою за підболочку 3 d. У зв'язку з чим, при незавершеному загалом заповненні оболонки M починається заповнення оболонки N. В оптичному та хімічному відношенніатомKподібний атомамLiіNa. Всі ці елементи мають валентний електрон у s-Стан.

З аналогічними відступами від звичайної послідовності, що повторюються іноді, здійснюється забудова електронних рівнів всіх атомів. При цьому періодично повторюються подібні зміни зовнішніх (валентних) електронів (наприклад, 1 s, 2s, 3sі т.д.), чим зумовлюється повторюваність хімічних та оптичних властивостейатомів.

Рентгенівські спектри.Найпоширенішим джерелом рентгенівського випромінювання є рентгенівська трубка, де сильно прискорені електричним полем електрони бомбардують анод. При гальмуванні електронів з'являється рентгенівське випромінювання. Спектральний склад рентгенівського випромінювання є накладенням суцільного спектру, обмеженого з боку коротких хвиль граничною довжиною
, і лінійного спектру– сукупності окремих ліній і натомість суцільного спектра.

Суцільний спектр обумовлений випромінюванням електронів за її гальмуванні. Тому його називають гальмівним випромінюванням. Максимальна енергія кванта гальмівного випромінювання відповідає випадку, коли вся кінетична енергіяелектрона перетворюється на енергію рентгенівського фотона, тобто.

, де U– прискорююча різниця потенціалів рентгенівської трубки. Звідси гранична довжина хвилі. (2) Вимірявши короткохвильову межу гальмівного випромінювання, можна визначити постійну Планку. З усіх методів визначення даний методвважається найточнішим.

При достатньо великої енергіїелектронів на тлі суцільного спектруз'являються окремі різкі лінії. Лінійчастий спектр визначається лише матеріалом анода, тому дане випромінювання називається характеристичним випромінюванням.

Характеристичні спектри вирізняються помітною простотою. Вони складаються з кількох серій, що позначаються буквами K,L,M, Nі O. Кожна серія налічує невелику кількість ліній, що позначаються у порядку зростання частоти індексами,,… (
,,, …;,,, … і т.д.). Спектри різних елементівмають схожий характер. При збільшенні атомного номера Zвесь рентгенівський спектр повністю зміщується в короткохвильову частину, не змінюючи своєї структури (рис.). Це пояснюється тим, що рентгенівські спектривиникають при переходах внутрішніх електронів, які для різних атомівє схожими.

Схема виникнення рентгенівських спектрів дано на рис. Порушення атома полягає у видаленні одного з внутрішніх електронів. Якщо виривається один із двох електронів K-Шару, то звільнене місце може бути зайнято електроном з будь-якого зовнішнього шару ( L,M,Nі т.д.). При цьому виникає K-Серія. Аналогічно виникають і інші серії, що спостерігаються, втім, тільки для важких елементів. Серія Kобов'язково супроводжується рештою серій, тому що при випусканні її ліній звільняються рівні в шарах L,Mі т.д., які будуть своєю чергою заповнюватися електронами з більш високих шарів.

Досліджуючи рентгенівські спектри елементів, Р. Мозлі встановив співвідношення, що називається законом Мозлі

, (3) де– частота лінії характеристичного рентгенівського випромінювання, R- Постійна Рідберга,
(Визначає рентгенівську серію),
(визначає лінію відповідної серії),  – постійне екранування.

Закон Мозлі дозволяє за виміряною довжиною хвилі рентгенівських ліній точно встановити атомний номерданого елемента; цей закон відіграв велику роль при розміщенні елементів у періодичній таблиці.

Закону Мозлі можна дати просте пояснення. Лінії з частотами (3) виникають при переході електрона, що знаходиться в полі заряду
з рівня з номером nна рівень із номером m. Постійне екранування  виникає через екранування ядра Zeіншими електронами. Її значення залежить від лінії. Наприклад, для
-лінії
і закон Мозлі запишеться у вигляді

.

Зв'язок у молекулах. Молекулярні спектри.Розрізняють два види зв'язку між атомами в молекулі: іонний та ковалентний зв'язок.

Іонний зв'язок.Якщо два нейтральний атомпоступово зближувати друг з одним, то разі іонної зв'язку настає момент, коли зовнішній електрон однієї з атомів воліє приєднатися до іншого атому. Атом, що втратив електрон, веде себе як частка з позитивним зарядом e, а атом, який набув зайвого електрона, – як частка з негативним зарядом e. Прикладом молекули з іонним зв'язком може бути HCl, LiF, ідр.

Ковалентний зв'язок.Іншим поширеним типом молекулярного зв'язку є ковалентний зв'язок (наприклад, в молекулах H 2 O 2 CO). В утворенні ковалентного зв'язку беруть участь два валентні електрони сусідніх атома з протилежно спрямованими спинами. В результаті специфічного квантового руху електронів між атомами утворюється електронна хмара, яка зумовлює тяжіння атомів.

Молекулярні спектрискладніше атомних спектрів, оскільки крім руху електронів щодо ядер у молекулі відбуваються коливальніруху ядер (разом з навколишніми внутрішніми електронами) біля положень рівноваги і обертальнірух молекул.

Молекулярні спектри виникають у результаті квантових переходівміж рівнями енергій
і
молекул відповідно до співвідношення

, де
-енергія випущеного або поглинається кванта частоти . При комбінаційному розсіюванні світла
дорівнює різниці енергій падаючого та розсіяного фотона.

Електронному, коливальному та обертальному рухам молекул відповідають енергії
,
і
. Повна енергія молекули Eможе бути подана у вигляді суми цих енергій

, причому по порядку величини, де m- Маса електрона, M- Маса молекули (
). Отже
. Енергія
ЕВ,
ЕВ,
еВ.

Відповідно до законів квантової механіки, ці енергії набувають лише квантованих значень. Схема енергетичних рівнів двоатомної молекули представлена ​​рис. (для прикладу розглянуто лише два електронних рівня-Показані жирними лініями). Електронні рівні енергії далеко стоять один від одного. Коливальні рівні розташовані значно ближче один до одного, а обертальні рівні енергії розташовуються ще ближче один до одного.

Типові молекулярні спектри – смугасті, як сукупності смуг різної ширини УФ, видимої та ІЧ області спектра.

СПІН продажу – це метод продажів, розроблений Нілом Рекхемем та описаний ним у однойменній книзі. Метод СПІН став одним із найбільш широко використовуваних. Застосовуючи даний спосібможна досягти дуже високих результатівособистих продажів, Ніл Рекхем зміг це довести, провівши масштабні дослідження. І незважаючи на те, що в Останнім часомбагато хто почав вважати що даний метод продажів стає не актуальним, майже все великі компаніївикористовують під час навчання продавців саме техніку продажів СПІН.

Що таке СПІН продажу

Якщо коротко СПІН (SPIN) продажу це спосіб підведення клієнта до купівлі шляхом задання по черзі певних питань, ви не презентуєте товар відкрито, а швидше підштовхуєте клієнта самостійно прийти до рішення здійснити покупку. Метод СПІН найкраще підходить для так званих «довгих продажів», часто це і продаж дорогого чи складного товару. Тобто SPIN потрібно використовувати, коли клієнту не просто зробити вибір. Необхідність у цій методиці продажів виникла передусім завдяки конкуренції, що виросла і насичення ринку. Клієнт став більш розбірливим та досвідченим і це вимагало більшої гнучкості від продавців.

Техніка продажів СПІН поділяється на такі блоки питань:

• Зітуаційні питання (Situation)
• Проблемні питання (Problem)
• Ізапитання (Implication)
• Нпитання, що керують (Need-payoff)

Відразу варто зазначити, що СПІН продажу досить трудомісткі. Справа в тому, щоб застосовувати цю техніку на практику, потрібно дуже добре знати товар, мати хороший досвідпродажів цього товару, сам собою такий продаж займає багато часу у продавця. Тому СПІН продажу не варто використовувати в масовому сегменті, наприклад, якщо ціна покупки невелика, а попит на товар і так великий, то немає сенсу витрачати купу часу на довге спілкування з клієнтом, краще витратити час на рекламу і .

СПІН продажу побудовані на тому, що клієнт при прямій пропозиціїтовару продавцем часто включає захисний механізмзаперечення. Покупцям неабияк набридло, що їм постійно, щось продають і реагують негативно вже на сам факт пропозиції. Хоча товар сам по собі може бути і потрібен, просто в момент презентації клієнт думає не про те, що йому товар необхідний, а про те, навіщо йому це пропонують? Застосування техніки продажів СПІН змушує клієнта прийняти самостійне рішенняпро покупку, тобто клієнт навіть і не розуміє, що його думкою керують, задаючи правильні питання.

Техніка продажів СПІН

Техніка продажів СПІН (SPIN) - це модель продажів, заснована не тільки на , скільки на них. Іншими словами, для успішного застосуванняданої техніки продажів, продавець повинен уміти ставити правильні питання. Для початку розберемо окремо кожну групу питань техніки продажу СПІН:

Ситуаційні питання

Цей вид питань необхідний повноцінного і його первинних інтересів. Ціль ситуаційних питань з'ясувати досвід використання клієнтом продукту, який ви збираєтеся продавати, його переваги, для яких цілей буде використовуватися. Як правило, потрібно близько 5 відкритих питань та кілька уточнюючих. За підсумками цього блоку питань ви повинні розкріпачити клієнта та налаштувати його на спілкування, саме тому варто приділити увагу відкритим питанням, а також використовувати . Крім того ви повинні зібрати всю необхідну інформаціюдля постановки проблемних питань, щоб ефективно визначити ключові потреби варто використовувати . Як правило, блок ситуативних питань найдовший за часом. Коли ви отримали необхідну інформацію від клієнта, необхідно переходити до проблемних питань.

Проблемні питання

Задаючи проблемні питанняВи повинні звернути увагу клієнта на проблему. Важливо на стадії ситуаційних питань зрозуміти, що важливо для клієнта. Наприклад, якщо клієнт постійно про гроші, то логічно ставитиме проблемні питання, що стосуються грошей: «вас влаштовує ціна, яку ви платите зараз?»

Якщо ви не визначилися з потребами і не знаєте, які проблемні питання потрібно ставити. Потрібно мати ряд заготовлених, стандартних питань, що стосуються різних складнощів, з якими може зіткнутися клієнт. Ваша основна мета позначити проблему і головне, щоб вона була важлива для клієнта. Наприклад: клієнт може визнати, що переплачує за послуги компанії, якою він користується зараз, але його це не хвилює, тому що для нього важлива якість послуг, а не ціна.

Виймаючі питання

Цей тип питань спрямовано визначення того наскільки йому ця проблема важлива, і що буде якщо її вирішити зараз. Виймаючі питання – повинні дати зрозуміти клієнту, що, вирішуючи проблему, що він склалася, він отримає користь.

Складність питань, що витягують, полягає в тому, що їх не продумати заздалегідь, на відміну від інших. Звичайно, з досвідом у вас сформується пул таких питань, і ви навчитеся їх використовувати залежно від ситуації. Але ось спочатку, багато продавців, які освоюють СПІН продажу, зазнають складнощів із ставленням таких питань.

Суть питань, що витягують, зводиться до того, щоб встановити для клієнта причин слідчий зв'язокміж проблемою та її вирішенням. Ще раз хочеться відзначити, що в продажах СПІН, не можна сказати клієнту: «наш продукт вирішить вашу проблему». Ви повинні сформувати питання так, щоб у відповідь клієнт сам сказав, що йому допоможе вирішити проблему.

Напрямні питання

Напрямні питання - повинні вам допомогти, на цьому етапі клієнт за вас повинен проговорити всі вигоди, які він отримає від вашого продукту. Напрямні питання можна порівняти з позитивним способомзавершення угоди, тільки продавець підсумовує всі вигоди, які отримає клієнт, а навпаки.

1/2, для фотона 1, для p - та К-мезонів 0.

Спином зв. також прив. момент кіл-ва руху , мовляв. системи; у цьому випадку спин системи визначається як векторна сума спинів окремих частинок: S s = S. Так, спин ядра дорівнює цілому або напівцілому числу (позначається зазвичай I) залежно від того, чи включає ядро ​​парне або непарне числота . Напр., для 1 Н I = 1/2, для 10 В I = 3, для 11 В I = 3/2, для 17 О I = 5/2, для 16 О I = 0.ні повний електронний спин S = 0, у першому S = 1. У совр. теоретич. фізики, гол. обр. теоретично , спином часто називають повний момент кол-ва руху частинки, рівний суміорбітального та прив. моментів.

Концепція спина введена в 1925 Дж. Уленбеком і С. Гаудсмітом, які для інтерпретації експерим. даних про розщеплення пучка магн. поле припустили, що можна розглядати як дзига, що обертається навколо своєї осі, з проекцією на напрямок поля, що дорівнює тому ж році В. Паулі ввів поняття спина в математич. апарат нерелятивістський і сформулював принцип заборони, що стверджує, що дві тотожності. частинки з напівцілим спином не можуть одночасно перебувати в системі в тому самому (див. ). Відповідно до підходу В. Паулі, існують s 2 і s z , які мають власності. значеннями ? 2 s(s + 1) і ? z z соотв. та діють нат. зв. спинові частини хвильової ф-ції a і b (спін-функції) так само, як орбітального моменту кол-ва руху I 2 і I z діють на простори. частина хвильової ф-ції Y(r), де r-радіус-вектор частки. s 2 і s z підкоряються тим самим правилам комутації, що і I 2 і I z .

Спіновий.У Брейта-Паулі Н ВР входять два члени, що лінійно залежать від компонентів векторного потенціалуА, визначального зовніш. магн. поле:

Для однорідного поля А = 1/2 У x r, знак x означає векторний твір,

Де -магнетон. Векторна величиназв. магн. моментом частинки із зарядом е і масою т (в даному випадку-електрона), векторна величинаодержала назв. спінового магн. моменту. Відношення коефіцієнтів перед sі lзв. g-фактором частинки. Для 1 Н (спін I = 1/2) g-фактор дорівнює 5,5854, для ядра 13 З тим же спином I = 1/2 g-фактор дорівнює 1,4042; можливі і заперечують. g-фактори, напр.: для ядра 29 Si g-фактор дорівнює - 1,1094 (спин дорівнює 1/2). Експериментально визначувана величина g-фактора становить 2,002319.

Як для одного , так і для системи або інших частинок спином S орієнтується щодо напрямку однорідного поля. Проекція спина S z на напрямок поля приймає 2S + 1 значення: - S, - S + 1, ... , S. Число розл. проекцій спина зв. системи зі спином S.

магніт. поле, що діє або ядро ​​в , м.б. не тільки зовнішнім, воно може створюватися та ін або виникати при обертанні системи заряджених частинок як цілого. Так, взаємод. магн. поля, що створюється i, з ядром v призводить до появи в гамільтоніані члена виду:

де n v - одиничний у напрямку радіуса-вектора ядра R v , Z v і М v -заряд і маса ядра. Члени виду I v · I i відповідають, члени виду I v · s i -. Для атомних та мовляв. систем поряд із зазначеними виникають і члени, пропорційні (s i · s j), (I v · I m) і т.п. Ці члени зумовлюють розщеплення вироджених енергетич. рівнів, а також призводять до разл. зсувів рівнів, що визначає тонку структурута надтонку структуру (див. , ).

Експериментальні прояви спини.Наявність відмінного від нуля спина електронної підсистеми призводить до того, що у однорідному магн. поле спостерігається розщеплення рівнів енергії, причому на величину цього розщеплення впливає хім. (Див. ). Наявність ненульових спинів також призводить до розщеплення рівнів, причому це розщеплення залежить від екранування зовнішності. поля найближчим до цього ядра оточенням (див. ). Спін-орбітальний взаємод. призводить до сильних розщеплень рівнів електронних станів, що досягає величин порядку дек. десятих эВ і навіть дек. одиниць еВ. Особливо сильно воно проявляється у важких елементів, коли стає неможливим говорити про той чи інший спину або , а можна говорити лише про повному моментіімпульс системи. Більш слабкими, але тим не менш чітко встановлюваними при дослідженні спектрів є спін-обертальні та .

Для конденсації. Серед наявність спинів частинок проявляється в магн. св-вах цих середовищ. При певній т-рі можливе виникнення упорядкованого стану спинів частинок ( , ), що знаходяться, напр., у вузлах кристаліч. решітки, отже, і пов'язаних зі спинами магн. моментів, що веде до появи у системи сильного парамагнетизму (феромагнетизму, антиферомагнетизму). Порушення упорядкованості спинів частинок проявляється у вигляді спінових хвиль (див. ). Взаємод. власних магн. моментів з пружними коливаннямисередовища зв. спін-фонон-ним взаємод. (див.); воно визначає спін-решіткове і спін-фононне поглинання звуку.

Отже, повністю абстрагуємося та забуваємо будь-які класичні визначення. Бо з пін – це поняття, властиве виключно квантового світу. Спробуймо розібратися в тому, що це таке.

Більше корисної інформаціїдля учнів – у нас у телеграм.

Спин та момент імпульсу

Спін(від англійської spin– обертатися) – власний момент імпульсу елементарної частки.

Тепер згадаємо, що таке момент імпульсу у класичній механіці.

Момент імпульсу– це фізична величина, що характеризує обертальний рух, Точніше, кількість обертального руху.

У класичній механіці момент імпульсу визначається як векторний витвірімпульс частинки на її радіус вектор:

За аналогією з класичною механікою спинхарактеризує обертання частинок. Їх представляють у вигляді дзиґ, що обертаються навколо осі. Якщо частка має заряд, то, обертаючись, вона створює магнітний момент і є свого роду магнітом.

Однак це обертання не можна трактувати класично. Усі частинки крім спина мають зовнішній або орбітальний момент імпульсу, що характеризує обертання частинки щодо якоїсь точки. Наприклад, коли частка рухається круговою траєкторією (електрон навколо ядра).

Спин же є власним моментом імпульсу , тобто характеризує внутрішній обертальний стан частки незалежно від зовнішнього моменту орбітального імпульсу. При цьому спин не залежить від зовнішніх переміщень частинки .

Уявити, що там обертається всередині частки, неможливо. Проте факт залишається фактом – для заряджених частинок з різноспрямованими спинами траєкторії руху на магнітному полі будуть різні.

Спинове квантове число

Для характеристики спина у квантовій фізиці введено спинове квантове число.

Спинове квантове число – одне із квантових чисел, властивих частинкам. Часто спінове квантове число називають просто спином. Однак слід розуміти, що спін частинки (в розумінні власного моменту імпульсу) і спінове квантове число - це не те саме. Спинове число позначається буквою J і приймає ряд дискретних значень, а саме значення спина пропорційно наведеної постійної планки:

Бозони та ферміони

Різним частинкам притаманні різні спінові числа. Так, головна відмінність полягає в тому, що одні мають цілий спин, а інші – напівцілі. Частинки, що володіють цілим спином, називаються бозонами, а напівцілим – ферміонами.

Бозони підпорядковуються статистиці Бозе-Ейнштейна, а ферміони – Фермі-Дірака. В ансамблі частинок, що складається з бозонів, будь-яка їхня кількість може перебувати в однаковому стані. З ферміонами все навпаки – наявність двох тотожних ферміонів в одній системі часток неможлива.

Бозони: фотон, глюон, бозон Хіггса. - В окремій статті.

Ферміони: електрон, лептон, кварк

Спробуємо уявити, чим відрізняються частинки з різними спіновими числами на прикладах макросвіту. Якщо спин об'єкта дорівнює нулю, його можна у вигляді точки. З усіх боків, хоч як обертай цей об'єкт, він буде однаковий. При спині рівному 1 поворот об'єкта на 360 градусів повертає його в стан, ідентичний початковому стану.

Наприклад, олівець, заточений з одного боку. Спин рівний 2 можна подати у вигляді олівця, заточеного з двох сторін - при повороті такого олівця на 180 градусів ми не помітимо жодних змін. А ось напівцілий спин рівний 1/2 є об'єктом, для повернення якого в початковий стан необхідно зробити оберт в 720 градусів. Прикладом може бути точка, що рухається по листу Мебіуса.

Отже, спин - квантова характеристика елементарних частинок, Яка служить для опису їх внутрішнього обертання, момент імпульсу частинки, що не залежить від її зовнішніх переміщень.

Сподіваємося, що ви подужаєте цю теорію швидко і зможете при нагоді застосувати знання на практиці. Ну а якщо завдання з квантової механіки виявилося непосильно складним або не можете не забувайте про студентський сервіс, фахівці якого готові прийти на виручку. Враховуючи, що сам Річард Фейнман сказав, що "повною мірою квантову фізикуне розуміє ніхто", звернутися за допомогою до досвідчених фахівців - цілком природно!