Визначення довжини світлової. Вимірювання довжини світлової хвилі

Дифракція світлаполягає у відхиленні світлових променів від прямолінійного шляхуу разі проходження їх через малі отвори або повз малий непрозорий екран.

Дифракція зазвичай спостерігається, якщо розміри отвору чи перешкоди одного порядку з довжиною хвилі.

При розрахунках дифракційних явищ користуються особливим прийомом, який запропонував Френель, званий принципом Гюйгенса - Френеля і є розвитком принципу Гюйгенса.

Принцип Гюйгенсаформулюється так: кожна точка хвильової поверхні світлових хвиль є джерелом вторинних хвиль. Огинаюча поверхня вторинних хвиль буде новим положенням хвильової поверхні.

Принцип Гюйгенса вирішує завдання про поширення хвильового фронту, але не вирішує завдання про інтенсивність хвиль, що йдуть у різних напрямкахвід джерела.

Принцип Гюйгенса-Френеля розглядає інтенсивність результуючої хвилі як результат інтерференції вторинних хвиль, що є когерентними, оскільки зароджуються на тому самому фронті хвилі.

Мал. 3.5.2.

Інтерференція вторинних хвиль, за Френелем, відбувається так: нехай з точки S поширюється сферична хвиля радіусу R . Виберемо на цій поверхні елементарні майданчики d S однакового розміру. Всі вони є когерентними джерелами та нормаль до кожної з них утворює різні кути. aз променем, що йде в крапку B перед фронтом хвилі.

Мал. 3.5.3.

Для спрощення розрахунку інтенсивності світла у точці BФренель запропонував метод, який отримав назву методу зон Френеля.

Розіб'ємо весь фронт хвилі на зони, відстань від яких до точки B відрізняється на . Опишемо їх з точки B , як із центру, колами з радіусами

.

Площі зон можна вважати однаковими, а значення амплітуд світлової хвилі, що приходить у крапку B від кожної наступної зони поступово зменшуються. Зрозуміло, що від двох сусідніх зон хвилі приходять у крапку B у протифазі.

Метод зон Френеля дозволяє пояснити різні випадкидифракції. Розглянемо деякі з них, а саме:

дифракцію Френеляабо дифракцію в променях, що сходяться, коли на отвір або перешкоду падає сферичний фронт хвилі, і

дифракцію Фраунгофера, або дифракцію в паралельних променях- На отвір падає плоский фронт хвилі.

Приклад першого виду дифракції (дифракції Френеля) може бути дифракція на круглому отворі.

Якщо в отворі вміщується парне числозон Френеля, то хвилі, що приходять в точку B від сусідніх зон гасять один одного, і в точці B спостерігатиметься мінімум освітленості. Якщо в отворі вміщується непарне числозон, то одна із зон залишиться некомпенсованою і в точці B спостерігається максимум інтенсивності світла. При зміщенні на екрані у різних напрямках від точки B отвір вирізатиме то парне, то непарне число зон Френеля. Завдяки цьому на екрані побачимо дифракційну картину від круглого отвору у вигляді світлих і темних кілець.

Приклад другого виду дифракції (дифракції Фраунгофера) є дифракція паралельних променів на одній щілини. Щілиною називають довгий і вузький отвір у непрозорому екрані зі строго паралельними краями, ширина якого значно менша за довжину.

Світло падає паралельним пучком перпендикулярно щілини, так що коливання всіх точок щілини відбуваються в однаковій фазі. Промені, що дифраґують під кутом j, будуть зібрані лінзою в точці Bекрану та інтерферують.

При j = 0 всі хвилі прийдуть в крапку Про в однаковій фазі та посилять один одного; на екрані з'явиться світла смуга центральний максимум.

Щоб визначити результат інтерференції у точці B при j ¹ 0 , розіб'ємо відкрита ділянкахвильової поверхні (ширину щілини) ряд зон Френеля. У даному випадкувони є вузькими смужками, паралельними краям щілини. Проведемо через точку А площина АD перпендикулярну пучку дифрагуючих променів Оптичні шляхи променів від АD до точки B однакові, тому різниця ходу СD крайніх променів дорівнює:

D = а sin j. (3.5.1)

Зони Френеля ділять Dна відповідне числоділянок. Кожній точці у непарній зоні Френеля відповідає точка у парній зоні, коливання якої приходять у точку B у протифазі. Отже, у точці B , Для якої в ширині щілини укладається парне число зон Френеля, хвилі гасять один одного і на екрані тут буде темна смуга.

Т.о., умовою мінімумудля однієї щілини буде:

, , (3.5.2)

У тих напрямках, котрим ширині щілини вміщається непарне число зон, спостерігатиметься найбільша інтенсивність світла. Тобто, дифракційні максимумиспостерігаються у напрямках, що визначаються умовою:

, ,… (3.5.3)

k- Порядок дифракційного максимуму.

Розподіл інтенсивності світла при дифракції однією щілини показано на рис. 3.5.5.

Отже, при освітленні щілини монохроматичним світлом дифракційна картинаявляє собою систему максимумів, симетричних щодо середини центрального максимуму зі швидким зменшенням інтенсивності.

У разі освітлення щілини білим світлом центральний максимум буде загальним всім довжин хвилі, тому центр дифракційної картини – біла смуга.

Максимуми інших порядків для різних довжин хвиль не збігаються. Завдяки цьому максимуми настільки розпливчасті, що скільки-небудь чіткого поділу довжин хвиль (спектрального розкладання) за допомогою однієї щілини отримати не можна.

Розглянемо складнішу дифракцію від двох щілин. У точці Прояк і раніше, буде світла смуга (промені від усіх щілин приходять в однаковій фазі).

У точці B на дифракційну картину від однієї щілини накладатиметься інтерференція променів, що йдуть від відповідних точок двох щілин. Мінімуми будуть на колишніх місцях, бо ті напрямки, якими жодна щілина не посилає світла, не отримує його і при двох щілинах.

Мал. 3.5.6.

Крім цих мінімумів виникають додаткові мінімуми в тих напрямках, в яких світло, що посилається кожною із щілин, взаємно знищується. З рис. 3.5.6 видно, що різниця ходу променів D, що йдуть від відповідних точок щілин, дорівнює

. (3.5.4)

Додаткові мінімуми тому визначаються умовою:

; (3.5.5)

Навпаки, у напрямках, де

, (3.5.6)

спостерігаються максимуми.

З рис. 3.5.6 видно, що між двома головними максимумами знаходиться один додатковий мінімум.

Отже, розгляд дифракції на двох щілинах показує, що в цьому випадку максимуми стають вужчими та інтенсивнішими.

Збільшення числа щілин робить це ще більш виразним; інтенсивність основних максимумів зростає, а інтенсивність побічних – падає.

Мал. 3.5.7.

Найпростіші дифракційні грати – це скляна пластинка, на якій за допомогою ділильної машини нанесені паралельні штрихи, непрозорі для світла.

Дифракційна картина від монохроматичного світла, що пройшло дифракційну решітку, спостерігається у фокальній площині лінзи і є рядом світлих вузьких смуг спадальної інтенсивності, розташованих по обидва боки від центрального максимуму k= 0 та розділених широкими темними проміжками.

Якщо грати освітлені білим світлом, промені з різною довжиною хвилі збираються в різних місцях екрану. Тому центральний максимум має вигляд білої смуги, а інші є пофарбовані смужки, які називаються дифракційними максимумами.

У межах кожного спектру забарвлення змінюється від фіолетового до червоного. У міру збільшення порядку спектра останній стає ширшим, але інтенсивність його зменшується.

Співвідношення, що визначає положення основних максимумів

, (3.5.7)

де d –постійні грати, - Порядок максимуму (спектру), називається формулою дифракційної решітки.

Ця формула дозволяє визначити довжину світлової хвилі за відомим періодом решітки. d , порядку спектру та експериментальному куту j. Отже, за допомогою дифракційних ґрат можна розкладати світло на складові частини та визначати склад досліджуваного випромінювання (визначати довжину хвилі та інтенсивність всіх його компонентів). Прилади, що застосовуються для цього, називаються дифракційними спектрографами.

Опис обладнання

Прилади та приладдяКабіна: освітлювач, дифракційна решітка, екран з міліметровим масштабом, вимірювальна лінійка.

Мал. 3.5.9.

Для визначення довжини хвилі світла за допомогою дифракційної решітки на спеціальній рейці зміцнюється решітка P та щілина; штрихи решітки та щілина розташовуються паралельно. Щілина висвітлюється джерелом S . Перпендикулярно до осі рейки зміцнюється міліметрова лінійка AB з рухомим покажчиком. Щілина розглядається через решітку оком. На лінійку проектується зображення основних максимумів. На рис. 8 L - Відстань від дифракційної решітки до екрану, х – відстань між серединами смуг одного і того ж кольору для спектрів першого та другого порядку.

Порядок роботи

1. Включити освітлювач у мережу.

2. Встановити екран на заданій відстані L від дифракційної ґрати.

3. Виміряти відстань xміж смугами заданого кольору у спектрі першого порядку x 1 та другого порядку x 2 . Виконати аналогічні вимірювання та обчислення для іншого заданого кольору.

Обробка результатів

Для визначення довжини хвилі l за формулою (3.5.7)

необхідно врахувати, що оскільки L >> х, то і тоді

і , (3.5.8)

де k- Порядок спектру, а постійна решітки d = 0,01 мм . Обчислити середнє значення довжини хвилі кожного кольору із двох значень, отриманих із спектрів першого та другого порядків. Порівняти одержані результати з табличними значеннями.

Контрольні питання

1. Що таке дифракція світла?

2. У чому полягає метод Гюйгенса – Френеля і що таке зони Френеля?

3. Як відбувається дифракція в променях, що сходяться?

4. Як відбувається дифракція у паралельних променях (на одній щілині)?

5. Чому нульовий максимум має найбільшу яскравість? Чому він білий (при освітленні білим світлом)?

6. Як відбувається дифракція у паралельних променях на двох щілинах?

7. Що таке дифракційні грати та постійні дифракційні грати?

8. Яка причина виникнення дисперсії (спектру) світла при використанні дифракційних ґрат?

9. Виведіть робочу формулу.

Література

1. Савельєв І.В.Курс загальної фізики. Т.2.Учеб. посібник для студентів втузів. - М.: КНОРУС, 2009, 576 с.

2. Трофімова Т.І.Курс фізики Навч. посіб. для вузів.- 15-те вид., стереотип. - М.: Видавничий центр «Академія», 2007. - 560 с.

3. Детлаф А.А., Яворський Б.М.Курс фізики Навчання посібник для втузів. - М: Вищ. Шк., 1989. - 608 с.

ЛАБОРАТОРНА РОБОТА№ 3.6

ВИВЧЕННЯ ПОЛЯРИЗАЦІЇ СВІТЛА

Мета роботи:експериментальна перевірка закону Малюса.

Теоретичні положення

Поляризація світла

Як відомо, світло є електромагнітними хвилями. Вектори напруженості електричного та магнітного поля( і ) у кожний момент часу взаємно перпендикулярні та лежать у площині, перпендикулярній до напряму поширення хвилі (рис. 3.6.1).

Мал. 3.6.1.

Звичайні джерела світла є сукупністю величезної кількостішвидко висвічуються, протягом близько 10 -7 – 10 -8 секунд, елементарних джерел (атомів і молекул), кожен із яких випускає хвилі з певною орієнтацією векторів і . Але елементарні джерела випромінюють світло незалежно один від одного з різними фазамиі з різною орієнтацією векторів та .

Світлова хвиляз різною орієнтацією , а, отже, і , називається природним світлом.

Вектори і в кожній точці хвилі пропорційні за величиною один одному, тому стан світлової хвилі можна характеризувати значенням одного з цих векторів, а саме.

Останнє доцільно, оскільки саме вектор визначає фотоелектричну, фотографічну, зорову і т. д. дії світла.

У природному промені коливання вектора безладно змінюють напрямки, залишаючись у площині, перпендикулярній до променя (рис. 3.6.2 а).

Якщо якийсь напрям коливань є переважним, то світло називається частково-поляризованим (рис. 3.6.2 б).

Якщо коливання вектора можуть відбуватися лише в одному певному напрямку у просторі, то світло називається плоскополяризованим (рис. 3.6.2) в).

Якщо ж у плоскополяризованому промені коливання вектора відбуваються так, що його кінець описує коло, світло називається поляризованим по колу (рис. 3.6.2 г).

У плоскополяризованому промені площина коливань вектора називається площиною коливань.

Площина, що проходить через промінь і вектор називається площиною поляризації.

Мета роботи: ознайомлення з прозорими дифракційними гратами, визна-

розподіл довжин хвиль спектру джерела світла - лампи напали-

Прилади та приладдя:

1. Прозорі дифракційні грати.

2. Лампа розжарювання.

3. Гоніометр (прилад для точних вимірівкутів).

4. Лінійна установка визначення довжини хвилі світла.

Дифракція світла- явище, яке полягає у відхиленні від законів геометричної оптикиі що виникає при проходженні світлових хвиль поблизу непрозорих перешкод, які можна порівняти з довжиною світлових хвиль. Розрізняють два види дифракції:

1. Дифракція Френеля, тобто. така, коли дифракційна картина утворена пучком променів, що розходяться, що мають сферичний хвильовий фронт.

2. Дифракція Фраунгофера, тобто. така, коли дифракційна картина утворена системами паралельних променів, що мають плоский хвильовий фронт. У цьому випадку дифракційна картина у вигляді темних і світлих смугспостерігається тільки за допомогою лінзи, що збирає промені у фокальній площині. Розглянемо дифракцію Фраунгофера на дифракційній решітці.

Дифракційна решітка є плоскою прозорою пластиною, на якій нанесені прозорі і непрозорі смуги, що чергуються. Суму ширини прозорої та непрозорої смуг називають постійної решітки d, або його періодом.

Розглянемо елементарну теоріюдифракційної решітки. Направимо перпендикулярно до площини решітки монохроматичний пучок світла, тобто. плоску монохроматичну хвилю довжини l. Відповідно до принципу Гюйгенса - Френеля, кожна точка хвильового фронту може розглядатися як самостійне джерело вторинних хвиль. Ці джерела є когерентними. Кожна щілина решітки поводиться як точкове джерело вторинних хвиль за умови, що ширина щілини менше довжини хвилі. У цьому випадку дифракційна решітка являє собою набір точкових когерентних джерел (5), розташованих у щілинах решітки та випромінюючих світлові коливанняу всіх напрямках. Паралельний пучок променів, що падає на дифракційну решітку, в результаті дифракції змінить свою структуру. Після решітки відхилення променів від початкового напрямку становить від 00 до 900 вправо і вліво. Якщо за дифракційною решіткою помістити лінзу, що збирає, то у фокальній площині лінзи можна спостерігати дифракційну картину, що є результатом двох процесів: дифракції світла від кожної щілини решітки і багатопроменевої інтерференції від усіх щілин. Основні риси цієї картини визначаються другим процесом.

Бо на ґрати падає плоска хвиля, то промені одного й того ж напрямку, що виходять із різних щілин, мають однакові початкові фази. Лінза також не вносить різниці фаз. Отже, різницю фаз може створюватися тільки за рахунок різниці ходу променів до лінзи. Якщо різниця ходу pgвідповідних променів (тобто променів, що виходять із відповідно розташованих точок двох сусідніх щілин) дорівнює цілому числу k=0,1,2,3...довжин хвиль світла l, тобто. pg=d×sinj=kl,то різниця ходу будь-яких променів, що йдуть у цьому напрямі:

також дорівнює цілій кількості довжин хвиль (множник N дорівнює різниціномерів щілин). Отже, всі промені, що виходять під кутом j, що задовольняють умові:

(1)

при інтерференції, посилюватимуть один одного і на екрані спостерігатимуться максимум світла. Рівняння (1) є основним при практичному використаннідифракційних ґрат. Вимірявши кути j, що відповідають положенням дифракційних максимумів, можна, знаючи довжину хвилі світла, знайти постійну ґрати d, або навпаки, знаючи d, визначити довжину хвилі світла. У центральній світловій смузі, зображення якої створюється пучком, паралельний падаючому (k=0, sinj=0) підсумовується дія всіх променів, незалежно від довжини хвилі. Праворуч і ліворуч від центрального максимуму розташовуються світлові смуги, для яких k=±1, ±2, ±3, ±4, ... Вони називаються дифракційними максимумами 1-го, 2-го... і k-го порядку. Відповідно до рівняння (1) різним значенням l відповідають різні кути j (у дифракційних максимумах одного порядку). Тому при освітленні ґрат білим світлом у фокальній площині лінзи утворюється ряд дифракційних спектрів, що перекривають один одного.

Вирішуючи рівняння (1) щодо l, отримаємо:

Цей вираз є основним розрахунковою формулоюдля обчислення довжин світлових хвиль. У цій лабораторній роботі визначення довжини хвилі світла наводять за допомогою гоніометра та лінійної установки.

Мета роботи: Визначити довжину світлової хвилі, використовуючи дифракційні ґрати.

Обладнання:

1. Прилад для визначення довжини світлової хвилі, що складається з лінійки, пластини з дифракційною решіткою та движка зі щілиною.

2. Штатив.

3. Електрична лампочка на напругу 42 В патроні.

Коротка теорія

Як відомо, світло є електромагнітні хвилі, які характеризуються довжиною світлової хвилі. Дифракційна решітка служить для виділення зі світла з різними довжинами хвиль світла з певною довжиноюхвилі або, як кажуть, розкладання світла на його спектральні компоненти. Основою роботи дифракційної решіткислужать явища дифракції та інтерференції світла, і саме хвильова природасвітла призводить до виникнення зазначених вище двох явищ.

Дифракцією називається відхилення поширення світла від прямолінійного в область, де при прямолінійному розповсюдженні світла повинна була бути тінь.

Інтерференцією називається додавання світлових пучків, що веде до утворення світлих і темних смуг.

Дифракція.Дифракція спостерігається у випадках, коли світло проходить крізь прозорий матеріал, у якому є непрозорі невеликі перешкоди або через невеликі отвори в непрозорому матеріалі.

Розрізняють два типи дифракції: дифракція в паралельних пучках світла або дифракція Фраунгофераі дифракція в пучку світла, що розходиться - дифракція Френеля. У першому випадку для спостереження дифракційної картини використовують або сонячні промені, які є паралельними, або створюють паралельний пучок світла, використовуючи найпростішу оптичну систему- Випуклу лінзу. У другому випадку використовується точкове джерело світла, наприклад лампа з малими розмірами спіралі.

Схему спостереження дифракції Фраунгофера наведено на рис. 1.

Рис.1. Дифракція Фраунгофер.

У разі прямолінійного поширення світла паралельний пучок променів, сформований лінзою 1, пройшовши через круглий отвір у непрозорому екрані 1 і через лінзу фокусує 2, повинен був би зібратися в точку. Однак, через дифракцію на екрані 2 виходить складна дифракційна картина, що складається з чергування світлих і темних кілець.

Інтерференція. При інтерференціїхвилі світла з однаковими довжинамихвиль максимально посилюютьодин одного, коли приходять у крапку спостереження в однаковій фазі, і послаблюютьодин одного, коли приходять у протифазі . Суть явища інтерференції пояснює рис.2.

Мал. 2. Інтерференція від 2 джерел.

Точкові джерела світла 1 і 2 розташовані один від одного на відстані t. Коливання електромагнітного полявідбуваються в цих точках в одній і тій же фазі. Інтерференція (тобто додавання або віднімання коливань) спостерігається в точках А і С на екрані, що знаходиться на великій відстані L у порівнянні t та l. В оптиці встановлено, що для максимального посилення хвиль різниця ходу (тобто різниця відстаней від джерел до точки спостереження) має виконуватися умова:

,

а для максимального ослаблення хвиль:

, де n- ціле число.

З Мал. 2 можна визначити різницю ходу. Тоді, використовуючи попередні рівність, можна отримати, що світлі смуги розташовуються на відстані від точки А, відстань між світлими смугами, а темні смуги розташовуються між світлими. Очевидно, що в точці А різниця ходу дорівнює нулю і в цій точці спостерігається складання коливань від джерел світла 1 і 2

Дифракційні грати. Ряд прозорих щілин, розділених непрозорими смугами, називається дифракційними ґратами. Дифракційна картина, яка мала місце на одній щілині при використанні дифракційної решітки, ускладнюється, тому що крім дифракціїна кожній щілині відбувається ще й інтерференціясвітлових хвиль від щілин, які можна як джерела світла. На екрані виникають максимуми та мінімуми світла, причому головні максимуми виникають при значенні кута. j, що задовольняють співвідношенню , де - період решітки рівний суміширини щілини та смуги. Положення 1-го максимуму при визначається виразом

З (1) видно, що для даної дифракційної решітки положення 1-го максимуму для різних довжин хвиль різне: більше довжинахвилі світла, тим більше кут відхилення спостерігається максимуму від напрямку падаючого пучка світла.

Програма роботи

Схема приладу наведено на рис.3.

Рис.3. Прилад визначення довжини хвилі.

1. Увімкнути електричну лампочку.

2. Дивлячись через дифракційну решітку, направити прилад на лампочку так, щоб через щілину в движку було видно нитку розжарення лампи. На чорному тлі двигуна по обидва боки від нуля повинні бути видні дифракційні спектри, що складаються зі смуг різного кольору. Якщо смуги розташовуються не паралельно шкалі, це означає, що нитка розжарення не паралельна штрихам на решітці. У цьому випадку треба повернути трохи дифракційну решітку, або лампочку. Закріпити прилад.

3. Визначити відстань від щілини на движку (нуля) до червоної смуги зліва на шкалі.

4. Визначити відстань від щілини на движку (нуля) до червоної лінії справа на шкалі. Записати це значення до таблиці.

5. Визначити середнє значення відстані до червоної смуги за такою формулою:

Записати це значення до таблиці.

6. Визначити відстань від щілини на движку (нуля) до фіолетової смуги зліва на шкалі. Записати це значення до таблиці.

7. Визначити відстань від щілини на движку (нуля) до фіолетової лінії справа на шкалі. Записати це значення до таблиці.

8. Визначити середнє значення відстані до фіолетової смуги за такою формулою:

Записати це значення до таблиці.

9. Визначити відстань від дифракційної решітки до двигуна. Записати це значення до таблиці.

Мета роботи:Визначення довжин хвиль червоного, зеленого та фіолетового променів для чітко видимих ​​спектрів 1-го та 2-го порядків.

Прилади та приладдя:Дифракційні грати, екран, лампа для підсвічування.

Теоретичне введення

Якщо пучок паралельних променів світла зустрічає на своєму шляху непрозоре кругле тіло або його пропускають через досить малий круглий отвір, то на екрані буде помічена світла або темна пляма в центрі темних і світлих кілець, що чергуються.

Це явище поширення світла в область геометричної тіні, що вказує на відступ від закону прямолінійності поширення світла, отримало назву дифракції світла.

Для отримання яскравих дифракційних спектрів застосовуються дифракційні решітки. Дифракційна решітка є плоскою скляною пластинкою, на якій за допомогою ділильної машини нанесений ряд паралельних штрихів (у хороших решітках - до 1000 штрихів на міліметр). Штрихи є практично непрозорими світла, т.к. через свою шорсткість вони в основному розсіюють світло. Проміжки між штрихами вільно пропускають світло і називаються щілинами.

Сукупність ширини штриха та прозорого проміжку називається періодом або постійних ґрат. Якщо позначити ширину штриха через b, а ширину щілини а, то період решітки

Нехай на решітку падають промені світла перпендикулярно до площини. Світло, проходячи кожну щілину, відчуває дифракцію, тобто. відхиляється від прямолінійного спрямування. Якщо на шляху променів, що розповсюджуються від щілин решітки, помістити лінзу, а у фокальній площині лінзи екран, то на екрані в одну точку зберуться всі паралельні промені, що йдуть під тим самим кутом до нормалі (рисунок 1). Промені, що йдуть під іншим кутом, зберуться в іншій точці. Освітленість кожної точки екрану залежатиме як від інтенсивності світла, що дається кожною щілиною окремо, так і від результату інтерференції променів, що пройшли через різні щілини.

де d-період решітки, - кут відхилення променів.

Малюнок 1

Якщо ця різниця дорівнюватиме парному числу напівхвиль, у напрямку кута φ буде спостерігатися максимум освітленості:

d sinφ = 2kλ/2 = kλ, (1)

а за умови

d sinφ = (2k+1)λ/2 (2)

спостерігається мінімум.

Легко бачити, що з різниці ходу ∆=kλ решта щілин будуть у напрямку кута φ також давати максимум, т.к. у всіх випадках різниці ходу будуть кратні. Ці максимуми називаються основними.

Отже, при нормальному падінні променів на решітку для основних максимумів, одержаних на екрані від дифракційної решітки, маємо співвідношення:

d sinφ = kλ, (3)

де k - 1,2,3, ... ціле число, зване по рядком спектру. Поняття порядок спектру пов'язані з тим, що у екрані спостерігається ряд максимумів, симетрично розташованих щодо білої лінії (спектр нульового порядку), утвореної світлом, які пройшли через ґрати без відхилення.

З формули (3) видно, що що більше довжина хвилі, то більше більшому куткудифракції відповідає становище максимуму (рисунок 2). При падінні на решітку монохроматичного світла на екрані з'являються одноколірні лінії. Формула (3) дозволяє визначити довжину світлової хвилі:

λ =d sinφ/k. (4)

Визначення довжини хвилі зводиться до виміру кута φ. Для вимірювання кутів є спеціальний прилад гоніометр (рисунок 3). Де К - каліматор зі щілиною (для отримання вузького пучка паралельних променів); Т - зорова труба; ОК – окуляр із ниткою для наведення труби на певну лінію спектра; С – кругова шкала з ноніусом;

Малюнок 2

Др - дифракційні грати.

Розмір: px

Починати показ зі сторінки:

Транскрипт

1 Лабораторна робота 3 Визначення довжини світлової хвилі за допомогою дифракційних ґрат МЕТА РОБОТИ Ознайомлення з прозорими дифракційними ґратами, визначення довжин хвиль спектра джерела світла (лампи розжарювання). ПРИЛАДИ ТА ПРИЛАДДЯ 1. Дифракційні грати 2. Лампа розжарювання 3. Лінійна установка визначення довжини хвилі світла. КОРОТКА ТЕОРІЯ Дифракція світла явище, що полягає у відхиленні від законів геометричної оптики і що виникає під час проходження світлових хвиль поблизу непрозорих перешкод, порівнянних із довжиною світлових хвиль. Розрізняють два види дифракції: 1. При дифракції Френеля дифракційна картина утворена пучком променів, що розходяться, що мають сферичний хвильовий фронт. 2. При дифракції Фраунгофера дифракційна картина утворена системами паралельних променів, що мають плоский хвильовий фронт. У цьому випадку дифракційна картина у вигляді темних та світлих смуг спостерігається лише за допомогою лінзи, що збирає промені у фокальній площині. Розглянемо дифракцію Фраунгофера на дифракційній решітці. Дифракційна решітка є плоскою прозорою пластиною, на якій нанесені прозорі і непрозорі смуги, що чергуються. 1 із 8

2 Суму ширини прозорої та непрозорої смуг називають постійними гратами d, або її періодом. d a b період ґрат Мал. 1. Дифракційні грати Розглянемо елементарну теорію дифракційної решітки. Направимо перпендикулярно до площини решітки монохроматичний пучок світла, тобто. плоску монохроматичну хвилю завдовжки. Відповідно до принципу Гюйгенса-Френеля, кожна точка хвильового фронту може розглядатися як самостійне джерело вторинних хвиль. Ці джерела є когерентними. Кожна щілина решітки поводиться як точкове джерело вторинних хвиль за умови, що ширина щілини менша за довжину хвилі. В цьому випадку дифракційна решітка являє собою набір точкових когерентних джерел S 1, S 2, S 3, S n (рис. 1), розташованих у щілинах решітки і випромінюють світлові коливання у всіх напрямках. Паралельний пучок променів, що падає на дифракційну решітку, в результаті дифракції змінить свою структуру. Після ґрат кут відхилення променів від початкового напрямку становить від 0 до 90 вправо та вліво (рис. 2). 2 з 8

3 Якщо за дифракційною решіткою помістити лінзу, що збирає, то у фокальній площині лінзи можна спостерігати дифракційну картину, що є результатом двох процесів: дифракції світла від кожної щілини решітки і багатопроменевої інтерференції від усіх щілин. Основні риси цієї картини визначаються другим процесом. Мал. 2 Так як на решітку падає плоска хвиля, то промені одного і того ж напрямку, що виходять із різних щілин, мають однакові початкові фази. Лінза не вносить різниці фаз. Отже, різницю фаз може створюватися тільки за рахунок різниці ходу променів до лінзи, згідно з рис.2. AB d sin У разі коли різниця ходу променів, що виходять з відповідно розташованих точок двох сусідніх щілин, дорівнює цілому числу довжин хвиль світла, хвилі будуть посилювати один одного (максимум інтенсивності). k, (k = 0, 1, 2, 3,) 3 із 8

4 Таким чином, різниця ходу будь-яких променів, що йдуть у цьому напрямку: Nd sin Nk, де N дорівнює різниці номерів щілин. Отже, всі промені, що виходять із двох сусідніх щілин під кутом (N 1), задовольняють умові d sin k (1) При інтерференції, вони посилюватимуть один одного, і на екрані спостерігатиметься максимум інтенсивності світла. Рівняння (1) є основним при практичному використанні дифракційних ґрат. Вимірявши кути, що відповідають положенням дифракційних максимумів, і знаючи довжину хвилі світла, можна знайти постійну ґрати d, або навпаки, знаючи d, визначити довжину хвилі світла. У центральній світловій смузі, зображення якої створюється пучком, паралельним падаючому підсумовується дія всіх променів, незалежно від довжини хвилі (центральний максимум). k 0, sin 0 Праворуч і ліворуч від центрального максимуму розташовуються світлові смуги, для яких k = 1, 2, 3, 4,... Вони називаються дифракційними максимумами 1-го, 2-го... і k-го порядку. Відповідно до рівняння (1) різним значенням відповідають різні кути (у дифракційних максимумах одного порядку). Тому при 4 з 8

5 освітленні решітки білим світлом у фокальній площині лінзи утворюється ряд дифракційних спектрів, що перекривають один одного (рис. 3). Вирішуючи рівняння (1) щодо, отримаємо: d sin k (2) Цей вираз є основною розрахунковою формулою для обчислення довжин світлових хвиль. У цій лабораторній роботі визначення довжини хвилі світла наводять за допомогою гоніометра та лінійної установки. Мал. 3. Дифракційна картина грат у зеленому (верхній ряд) та білому світлі ЕКСПЕРИМЕНТАЛЬНА УСТАНОВКА Експериментальне встановленняскладається з дерев'яного бруску прямокутного перерізу, на верхньому боці якого нанесена міліметрова шкала. У пазах бруска переміщається рухомий екран Е, який наклеєна міліметрова шкала. Оптична схема представлена ​​на рис.

6 Нуль шкали розташований посередині екрана, де є щілина. Око бачить дифракційні спектри, що проектуються на екран Е. Мал. 4 Кут дифракції, під яким видно дифракційний максимум, малий, тому можна прийняти, що: b sin tg, l (3) де b l відстань до дифракційного максимуму на екрані; відстань від дифракційної ґрати до екрану. Підставляючи (3) (2), отримуємо: d b, k l (4) де d період решітки; k порядок спектра. 6 із 8

7 ХІД РОБОТИ 1. Засвітіть електричну лампочку. Закріпіть прилад так, щоб горизонтальна рейка була на рівні очей. 2. Встановіть у рамку дифракційну решітку. Визначте період дифракційної решітки d (вказана на решітці). 3. На відстані l1 20см розташуйте рухомий екран. 4. Наблизивши око до дифракційної решітки, направте прилад на джерело світла так, щоб крізь вузьку щілину на екрані було видно нитку розжарювання лампи. На чорному тлі по обидва боки щілини буде видно симетричні спектри. 5. Визначте за шкалою екрана відстань b кр до червоних, а також до фіолетових променів b фіол у спектрі першого (k 1) та другого порядку (k 2) спочатку по одну сторону від центрального максимуму, потім по іншу. 6. Аналогічні виміри проведіть для відстані l2 30см. 7. Користуючись формулою (4), обчисліть довжину хвилі кр червоного світла та фіолетового світла. фіол 8. Дані занесіть до таблиці. 9. Визначте середні значення довжин хвиль кр і фіол. 10. Порівняйте отримані дані з табличними. 11. Зробіть висновки. 7 із 8

8 Таблиця Положення k d, м b кр, м b фіол, м l, м кр, нм фіол, нм зліва 1 0,2 праворуч 1 0,2 зліва 2 0,2 ​​праворуч 2 0,2 ​​зліва 1 0,3 праворуч 1 0,3 зліва 2 0,3 праворуч 2 0,3 Середнє значення КОНТРОЛЬНІ ПИТАННЯ 1. Сформулюйте принцип Гюйгенса-Френеля. 2. Які хвилі називаються когерентними? 3. У чому полягає явище дифракції? 4. За яких умов спостерігається дифракція? 5. Яка роль лінзи в одержанні дифракційної картини? 6. Умова максимумів для дифракційних ґрат. 7. Який порядок проходження квітів у дифракційних спектрах? 8. Чим відрізнятимуться дифракційні картини, отримані від ґрат з різними постійними, а й однаковим числомштрихів? 9. Що таке довжина хвилі? 8 із 8

Лабораторна робота 5а Визначення довжини світлової хвилі за допомогою дифракційних ґрат. Мета роботи: вивчення явища дифракції світла та використання, цього явища для визначення довжини світлової хвилі.

Державна вища навчальний заклад«ДОНЕЦЬКИЙ НАЦІОНАЛЬНИЙ ТЕХНІЧНИЙ УНІВЕРСИТЕТ» Кафедра фізики ЗВІТ з лабораторної роботи 84 ВИЗНАЧЕННЯ ДОВЖИНИ СВІТЛОВОЇ ХВИЛІ З ДОПОМОГЮ ДИФРАКЦІЙНИХ РАШТІВ

Міністерство освіти Республіки Білорусь Установа освіти «Білоруська державний університетінформатики та радіоелектроніки» Кафедра фізики ЛАБОРАТОРНА РОБОТА.7 ВИВЧЕННЯ ДИФРАКЦІЇ ФРАУНГОФЕРА

Розрахунково-графічне завдання присвячене розподілу хвильової оптики дифракції. Мета роботи вивчення дифракції на дифракційній решітці. Коротка теорія явища дифракції. Дифракція це явище, яке властиве

Лабораторна робота 3 ВИЗНАЧЕННЯ ДОВЖИНИ ХВИЛІ З ДОПОМОГЮ ДИФРАКЦІЙНИХ РЕШАТКИ Цілі роботи: Вивчення дифракційної решітки як спектрального приладу. У процесі роботи необхідно: 1) знайти довжини спектральних хвиль

Лабораторна робота 6 Вивчення дифракційної решітки Дифракцією світла називається явище, що полягає у відхиленні напрямку поширення світлових хвиль від напрямів, що визначаються геометричною оптикою.

ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 272 ВИЗНАЧЕННЯ ДОВЖИНИ ХВИЛІ МОНОХРОМАТИЧНОГО СВІТЛА З ДОПОМОГЮ ДИФРАКЦІЙНИХ РЕШІТКИ 1. Мета роботи: визначення довжини хвилі лазерного світлаза допомогою дифракційних ґрат. 2. Теоретичні

Робота 5. ВИВЧЕННЯ ДИФРАКЦІЇ СВІТЛА НА ПОДИНОЧНІЙ ЩІЛИНІ ТА ДИФРАКЦІЙНІ РЕШИТКИ Мета роботи: 1) спостереження картини дифракції Фраунгофера від одиночної щілини та дифракційної решітки в монохроматичному світлі;

Спеціалізований навчально-науковий центр– факультет МДУ ім. М.В. Ломоносова, Школа імені О.М. Колмогорова Кафедра фізики Загальний фізичний практикум Лабораторна робота Вимірювання довжин світлових хвиль у суцільному

ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 48 ВИВЧЕННЯ ДИФРАКЦІЇ СВІТЛА НА ДИФРАКЦІЙНОМУ РЕШТІ Мета роботи вивчення дифракції світла на одновимірних дифракційних гратах, визначення довжини хвилі випромінювання напівпровідникового лазера.

Робота 25а Вивчення явищ, обумовлених дифракцією Мета роботи: спостереження дифракції світла на дифракційній решітці, визначення періоду дифракційної решітки та області пропускання світлофільтрів Обладнання:

Лабораторна робота 0 ВИВЧЕННЯ ДИФРАЦІЙНИХ РЕШІТКИ Прилади та приладдя: Спектрометр, освітлювач, дифракційна решітка з періодом 0,0 мм. Дифракцією називається сукупність явищ, що спостерігаються

ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 8- ВИВЧЕННЯ ДИФРАКЦІЙНИХ РЕШЕТКИ Мета роботи: вивчення дифракції світла на одновимірних дифракційних гратах та визначення її характеристик: періоду дифракційної решітки, кутової дисперсії.

ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 3.3 ВИЗНАЧЕННЯ ДОВЖИНИ СВІТЛОВОЇ ХВИЛИ ЗА ДОПОМОГОЮ ДИФРАКЦІЙНИХ РЕШІТКИ 1. Мета роботи Метою даної роботи є вивчення явища дифракції світла на прикладі дифракційної решітки та

Дифракція світла Лекція 4.2. Дифракція світла Дифракція - сукупність явищ, що спостерігаються при поширенні світла в середовищі з різкими неоднорідностями (краї екранів, малі отвори) та пов'язаними з відхиленнями

Ярославський державний педагогічний університетім. К.Д. Ушинського Лабораторна робота 8 Визначення параметрів дифракційних ґрат Роуланда Ярославль 010 Зміст 1. Питання для підготовки

ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 47 ВИВЧЕННЯ ДИФРАКЦІЇ У ПАРАЛЕЛЬНИХ ПРОМІНЯХ (ДИФРАКЦІЯ ФРАУНГОФЕРА) Мета роботи спостереження дифракційної картини при дифракції в паралельних променях на одній і двох щілинах; визначення

Міністерство освіти Російської ФедераціїТомський полі технічний університетКафедра теоретичної та експериментальної фізики«ЗАТВЕРДЖУЮ» Декан ЄНМФ І.П. Чернов 00 р. ДИФРАКЦІЯ Методичні вказівки

РОБОТА 6 Дослідження дифракції Френеля на круглому отворі та круглому дискуМета роботи: вивчення явища дифракції світла на найпростіших об'єктах та вимір їх основних параметрів. Введення Дифракцією

ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 6 (8) Вивчення прозорої дифракційної грати Мета роботи: Ознайомлення з прозорими дифракційними гратами визначення довжин хвиль червоного і зеленого квітіввизначення дисперсії

Лабораторна робота 20 Визначення довжин хвиль ліній спектру випромінювання за допомогою дифракційних грат Мета роботи: ознайомлення з прозорими дифракційними ґратами; визначення довжин хвиль спектра джерела

КАЗАНСЬКА ДЕРЖАВНА АРХІТЕКТУРНО-БУДІВЕЛЬНА АКАДЕМІЯ Кафедра фізики МЕТОДИЧНІ ВКАЗІВКИ ДО ЛАБОРАТОРІВНИХ РОБОТ З ФІЗИКИ для студентів спеціальностей 2903, 2906, 290

Тема 2. Дифракція світла самостійного рішення. Завдання 1. Між точковим джерелом світла та екраном помістили діафрагму з круглим отвором, радіус якого можна змінювати r. Відстань від

Міністерство освіти та науки Російської Федерації Федеральне агентствоза освітою Cаратовський державний технічний університет Вимірювання довжини світлової хвилі за допомогою дифракційної решітки

Лабораторна робота 43 б Вивчення дифракції світла на дифракційній решітці Лабораторна робота розроблена такими викладачами кафедри фізики МДУЛ: - аспірант Усатов І.І., доц. ЦаргородцевЮ.П.

Міністерство освіти та науки РФ Федеральне агентство з освіти Російський державний університет нафти та газу ім. І.М. Губкіна Кафедра фізики http://physics.gubkin.ru ЛАБОРАТОРНА РОБОТА

1 Тема: Хвильові властивостісвітла: дифракція Дифракцією називається явище огинання хвилями перешкод, що зустрічаються на їхньому шляху, або в більш широкому значеннібудь-яке відхилення поширення хвиль поблизу

Дифракція світла Дифракція відхилення поширення хвиль від законів геометричної оптики поблизу перешкод (огинання хвилями перешкод). Об ласть ь е м е т р і ч е с к о й т ен і Дифракція

4.. Хвильова оптикаОсновні закони та формули Абсолютний показникзаломлення однорідної прозорого середовища n = c / υ, де c швидкість світла у вакуумі, а υ швидкість світла в середовищі, значення якого залежить

3 Мета роботи: вивчення впливу ширини вузької щілини на вигляд дифракційної картини під час спостереження у світлі лазера. Завдання: проградуювати щілину регульованої ширини, використовуючи положення мінімумів дифракційної

Лабораторна робота 3.05 ДИФРАКЦІЯ ФРАУНГОФЕРА НА ЩІЛЯХ І ДИФРАКЦІЙНИХ РЕШІТКАХ М.В. Козінцева, Т.Ю. Любезнова, А.М. Бішаєв Мета роботи: дослідження особливостей дифракції Фраунгофера світлових хвиль на

Методичні вказівки до виконання лабораторної роботи 3..3 ВИВЧЕННЯ ДИФРАКЦІЇ ВІД ЩІЛИНИ В ПРОМІНЯХ ЛАЗЕРА Степанова Л.Ф. Хвильова оптика: Методичні вказівки до виконання лабораторних робіт із фізики / Л.Ф.

Східно-Сибірський державний університет технологій та управління Кафедра «Фізика» Дифракція світла Лекція 4.2 Дифракція світла сукупність явищ, що спостерігаються при поширенні світла в середовищі

ФЕДЕРАЛЬНА АГЕНЦІЯ З ОСВІТИ ДЕРЖАВНА ОСВІТАЛЬНА УСТАНОВА ВИЩОЇ ПРОФЕСІЙНОЇ ОСВІТИ ЧЕСЬКИЙ

Міністерство освіти і науки Російської Федерації Томський державний університет систем управління та радіоелектроніки (ТУСУР) Кафедра фізики ВИВЧЕННЯ ДИФРАКЦІЇ ЛАЗЕРНОГО ВИПРОМІНЮВАННЯ НА ДВОМІРНІЙ

ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 42 ВИВЧЕННЯ ІНТЕРФЕРЕНЦІЇ НА ДОСВІДІ З БІПРИЗМОМ ФРЕНЕЛЯ Мета роботи вивчення інтерференції світла в досвіді з біпризмою Френеля. Оцінка довжини хвилі лазерного випромінюванняі заломлюючого кута

МОСКІВСЬКИЙ ДЕРЖАВНИЙ ТЕХНІЧНИЙ УНІВЕРСИТЕТ «МАМІ» Кафедра фізики ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 3.05 Вивчення дифракції Фраунгофера від однієї щілини Москва 2008 1 ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 3.0

Оптика Спектральні прилади. Дифракційні грати До складу видимого світлавходять монохроматичні хвилі з різними значеннямидовжин. У випромінюванні нагрітих тіл (нитка лампи розжарювання)

3 Мета роботи: ознайомитися з відбивною дифракційною решіткою. Завдання: визначити за допомогою дифракційної решітки та гоніометра довжини хвиль ліній спектру ртутної лампи та кутову дисперсію грат Прилади

ДИФРАКЦІЯ СВІТЛА 1. Обчислити радіус r шостої зони Френеля для плоскої монохроматичної хвилі (λ = 546 нм), якщо точка спостереження знаходиться на відстані b = 4,4 м від фронту хвилі. 2. Обчислити радіус

Вивчення дифракції світла Липовська М.Ю., Яшин Ю.П. Вступ. Світло може проявляти себе або як хвиля, або як потік частинок, що зветься корпускулярно - хвильового дуалізму. Інтерференція та

Індивідуальне завдання N 6 «Хвильова оптика» 1.1. Екран висвітлюється двома когерентними джерелами світла, що знаходяться на відстані 1 мм один від одного. Відстань від площини джерел світла до екрану

Лабораторна робота 3.21 ДИФРАКЦІЯ ЛАЗЕРНОГО СВІТЛА НА ЩІЛІ. ДИФРАК-ЦІЯ ФРЕНЕЛЯ. Г.Е. Бугров, А.М. Бішаєв Мета роботи: Вивчення явища дифракції світла на щілини. По картині, що отримується на екрані, визначити

Лабораторна робота 5.4 ДИФРАКЦІЙНІ РЕШІТКИ 5.4.1. Мета роботи Метою роботи є знайомство з моделюванням процесу складання когерентних електромагнітних хвильі експериментальне дослідженнязакономірностей

МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ І НАУКИ РОСІЙСЬКОЇ ФЕДЕРАЦІЇ Федеральне державне бюджетне освітня установавищого професійної освіти«ТЮМЕНСЬКИЙ ДЕРЖАВНИЙ АРХІТЕКТУРНО-БУДІВЕЛЬНИЙ

Заняття 24 Хвильова оптика https://www.youtube.com/watch?v=0u4jaasz9f4 навчальне відеоЗавдання 1 Розкладання пучка сонячного світласпектр при проходженні його через призму пояснюється тим, що світло складається

Міністерство освіти і науки Російської Федерації Федеральне агентство з освіти Державна освітня установа вищої професійної освіти «УФІМСЬКИЙ ДЕРЖАВНИЙ НАФТОВИЙ

ФЕДЕРАЛЬНА АГЕНЦІЯ З ОСВІТИ Державна освітня установа вищої професійної освіти «НАЦІОНАЛЬНИЙ ДОСЛІДНИЙ ТОМСЬКИЙ ПОЛІТЕХНІЧНИЙ УНІВЕРСИТЕТ» ЗАТВЕРДЖУЮ Проректор-директор

Лабораторна робота 6, Євген Павлов, РЕ- Мета роботи: вивчення дифракції Френеля на круглому отворі, щілини та переходу до дифракції Фраунгофера; визначення параметрів отворів різної формипри вивченні

Приклади розв'язання задач Приклад Світло з довжиною хвилі падає нормально на довгу прямокутну щілинуширини b Знайдіть кутовий розподіл інтенсивності світла при фраунгоферовій дифракції а також кутове положення

1 Лабораторна робота 3 04 ВИМІР ДОВЖИНИ ХВИЛИ ВИПРОМІНЮВАННЯ ЛАЗЕРУ З ДОСВІДІВ ПО ІНТЕРФЕРЕНЦІЇ Частина 1. Дослідження інтерференції світла за допомогою біпризми Френеля Мета роботи: сформулювати гіпотезу дослідження,

Лабораторна робота 3.04.

Робота ІНТЕРФЕРЕНЦІЯ СВІТЛА В ОПТИЧНІЙ СХЕМІ З БІПРИЗМОМ ФРЕНЕЛЯ Мета роботи: спостереження явища інтерференції світла та визначення довжини хвилі світла в оптичній схемі з біпризмою Френеля. Інтерференцією

МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ І НАУКИ РОСІЙСЬКОЇ ФЕДЕРАЦІЇ КАЗАНСЬКИЙ ДЕРЖАВНИЙ АРХІТЕКТУРНО-БУДІВЕЛЬНИЙ УНІВЕРСИТЕТ Кафедра фізики

Лабораторна робота 43 a Вивчення дифракції Фраунгофера Лабораторна робота розроблена наступними викладачами кафедри фізики МДУЛ: – аспірант Усатов І.І., доц. Царгородцев Ю.П. проф. Напівектів Н.П.

Інтерференція Дифракція Хвильова оптика Основні закони оптики Закон прямолінійного поширення світла Світло в оптично однорідному середовищіпоширюється прямолінійно Закон незалежності світлових пучків

І.О. Заплатіна Ю.Л. Чепелєв ВИЗНАЧЕННЯ ДОВЖИНИ ХВИЛИ ВИПРОМІНЮВАННЯ ЛАЗЕРНОЇ ВКАЗІВКИ ДИФРАКЦІЙНИМ МЕТОДОМ Єкатеринбург 2013 МІНОБРНАУКИ РОСІЇ ФДБОУ ВПО «УРАЛЬСЬКИЙ ДЕРЖАВНИЙ ЛІСТЕХНІЧНИЙ

Спеціалізований навчально-науковий центр – факультет МДУ ім. М.В. Ломоносова, Школа імені О.М. Колмогорова Кафедра фізики Загальний фізичний практикум Лабораторна робота 4.6. Досвід Юнга. Вивчення хвильових

ВИВЧЕННЯ ЯВА ІНТЕРФЕРЕНЦІЇ: ДОСВІД ЮНГА Мета роботи - вивчення явища інтерференції світла на прикладі досвіду Юнга, вивчення інтерференційної картини, що отримується в досвіді Юнга, дослідження залежності

0050. Дифракція лазерного випромінювання Мета роботи: Визначення ширини щілини та постійної дифракційних решіток за дифракційними картинами на екрані спостереження Необхідне обладнання: Модульний навчальний комплекс

Ярославський державний педагогічний університет ім. К. Д. Ушинського Лабораторна робота 3 Визначення довжини світлової хвилі за допомогою біпризми Френеля Ярославль 2009 Зміст 1. Питання для підготовки

ДИФРАКЦІЯ ФРАУНГОФЕРУ. Насредінов Ф.С., Хрущова Т.А., Штельмах К.Ф. Мета роботи: ознайомлення на досвіді з особливостями дифракції світла на вузькій щілині та періодичних об'єктах - дифракційній решітці та сітці.

Лабораторна робота 4. Дослідження дифракції Фраунгофера на дифракційній решітці Методичний посібник Москва 04 р. Дослідження дифракції Фраунгофера на дифракційній решітці. Мета роботи Вивчення

КАЗАНСЬКА ДЕРЖАВНА АРХІТЕКТУРНО-БУДІВЕЛЬНА АКАДЕМІЯ Кафедра фізики Лабораторна робота 53 ВИВЧЕННЯ ДИФРАКЦІЇ СВІТЛА НА ЗОННІЙ ПЛАСТИНЦІ МЕТОДИЧНІ ВКАЗІВКИ КЛАБОРКИ

Лабораторна робота 3.07 ДИФРАКЦІЙНА РЕШИТКА ЯК СПЕКТРАЛЬНИЙ ПРИЛАД Н.А. Економів, А.М. Попов. Мета роботи: експериментальне визначення кутової дисперсії дифракційної решітки та розрахунок її максимальної

Лабораторна робота 3.15. ДИФРАКЦІЙНА РЕШИТКА ЯК СПЕКТРАЛЬНИЙ ПРИЛАД А.І. Бугрова Мета роботи: Експериментальне визначення періоду та кутової дисперсії дифракційних ґрат як спектрального приладу.

Варіант 1. 1. Монохроматичне світло довжиною хвилі 0,6мкм нормально падає на діафрагму з отвором діаметром 6мм. Скільки зон Френеля укладається в отворі, якщо екран розташований за 3м за діафрагмою

РОБОТА 3.0 ДИФРАКЦІЯ СВІТЛА Завдання 1. Дослідити дифракцію світла в паралельних променях на щілини. За відомою довжиною хвилі джерела світла визначити ширину щілини, довжину хвилі невідомого джерела світла.

ЛАБОРАТОРНА РОБОТА 46 ВИЗНАЧЕННЯ ДОВЖИНИ СВІТЛОВОЇ ХВИЛІ ЗА ДОПОМОГОЮ ДИФРАКЦІЙНИХ РЕШІТ І ГОНІОМЕТРА. Мета роботи: визначення довжини світлової хвилі видимої частини спектра парів ртуті. Теоретичні основи

Лабораторна робота 7 Дослідження дифракції Фраунгофера в хвилі, що збігається Теорія При дифракції плоскої світлової хвилі на досить великих предметах (1 мм) дифракційна картина, згідно /24/, виникає